21
第二章:二阶张量
二阶张量的分量
从张量的整体表达式
mn m n m n .n m
m n mn .n m m nT T T T T g g g g g g g g
可得:
mn i j mn i j
m n m n
m n m n
mn
i j ij
i j ii j mn i j j
T=T =T =
=T =T=T
g g g g
g g g g
g T g
g T g
i
j
i i
j . j
j .
m n
.n m
.n m
m
j
i
j
i n i
T T
T T
g T g
g T
g g
g gg
g g
g g
二阶张量与矢量的点积满足关系: T T.u u.T
证明:
ij
j i
T ij
j i
ij
i j
ij
j i
=T u
TT
T
u
u.T u g g
T.u g g u
g
g
二阶张量的行列式定义为: i.jdet( ) TT
行列式不等于零的二阶张量定义为正则二阶张量
正则二阶张量存在逆张量 1T ,满足等式: 1T T = G (度量张量)
证明:
设 T S G 则有:
i k m n i k n i n.k i .n m .k .n i n iT S T S g g g g g g G g g
即: i k i.k .n nT S 其矩阵形式为: T S E
因矩阵 T 的行列式不为零,存在矩阵
1
S T
以 i.jS 为分量的张量即为张量T的逆张量。
22
张量点积运算与矩阵乘法的类比
张量与矢量的点积 T u v j . ji ij i jv T u T u ;
i i j
. j
ij
jv T u T u
(类似于矩阵与列向量的乘法)
T S U ij ik . j i kjk .k .U T S T S ;
ik
kj
i i k
. j .k . jU TS ST
(类似于矩阵与矩阵的乘法)
点积等同于并乘加指标缩并
主不变量
①对任意矢量 ,u v,w二阶张量T满足等式:
1) ( ) ( ) T u (v w) + u ( T v w) + u (v T w ) u (v w)(
第一主不变量 i i i.i j .1 jT T
证明:
如果 ,u v,w线性相关,可设 = + w u v ,此时
) ( ) ( )
) ( ) ( )
) ( ) ( )
( )
0
T u (v w) + u ( T v w) + u (v T w )
T u (v w) + T v (w u) + T w (u v)
T u (v u) + T v (v u) + T u T v (u v)
T u T v (v u u v)
(
(
(
如果 ,u v,w线性无关,可取基矢量
1 2 3 ; ; g u g v g w
此时: ) ( ) ( ) T u (v w) + u ( T v w) + u (v T w )(
m m m
.
1 2 3 1 2 3 1 2 3
2 3 1 3 1
m m m
.1 m23 .2 1m3 .3
1 m .2 m .
12m 1 2 3
m
3 m
.m
2
) ( ) ( )
T e T
T
T
T
T T
e e
g g
T g (g g ) + g ( T g g ) + g (g T g )
g g g g g
g (
g
g g )
u (
g
v w)
(
23
②对任意矢量 ,u v,w二阶张量T满足等式:
2) [ ) ] [( ) ( ] ( ) [ ( )] ( ) T u (T v w + u T v T w) + T u (v T w u v w(
第二主不变量 Lmk i j2 ijk .L .m
1
T T
2
证明:
如果 ,u v,w线性相关, 可设 = + w u v ,此时
) [ ) ] [( ) ( ] ( ) [ ( )]
[ ) )] [( ) ( ] [ ( ) ( )]
[ ) )] [( ) ( ] [ ( ) ( )]
[ ) )]
0
T u (T v w + u T v T w) + T u (v T w
w T u (T v + u T v T w) + v ( T w T u
w T u (T v u T v T u) + v ( T v T u
w u v T u (T v
(
(
(
(
如果 ,u v,w线性无关,可取基矢量
1 2 3 ; ; g u g v g w
则有:
1 2 3 1 2 3 1 2 3
) [ ) ] [( ) ( ] ( ) [ ( )]
) [ ) ] [( ) ( ] ( ) [ ( )]
T u (T v w + u T v T w) + T u (v T w
T g (T g g + g T g T g ) + T g (g T g
(
(
i j i j j i
.1 i .2 j 3 1 .2 .3 i j .1 j .3 2 i
i j i j i j
.1 .2 ij
i
3 .2 .3 1ij .3 .1 j2i 1 2 3
j i j i j
.1 .2 ij3 .2 .3 ij1 .3 .1 ij2 1 2 3
2 ( )
T T e T T e T
T T T T T T
T T e
e
T e T T e
T
T
g g g g g g g g g
g g g
g g
u v w
g
其中
1 1 1 1
.1 .2 .1 .3
2 2 2 2
2 .1 .2 .2 .3
3 3 3 3
.2 .3 .1 .3
T T 0 1 0 0 T 0 T
T T 0 0 T T 0 1 0
0 0 1 0 T T T 0 T
为张量行列式中各阶主子式之和,它是张量的不变量:
24
i j i j i j i j i j i jij3 .1 .2 .2 .1 ij1
i j i j i j
2 ij3
.2 .3 .3 .2 ij2 .3 1 .1 .3
Lm3 i j Lm1 i j Lm2 i j
ij3 .L .m ij1 .L .m ij2 .L .m
Lmk i j Lmk
i
.1 .2 ij1 .2 .3 ij2
jk .L .m ijk
.3
.
.1
1 1 1
e T T T T e T T T T e T T T T
2 2 2
1 1 1
e e T T e e T T e e T T
2 2 2
1 1
e e T T T
2
e T T e T T
2
e T T
Lm i j
ij
i j
L .L m.m .
1
TT T
2
由于 Lmkijk 是张量,
Lmk i j
2 ijk .L .m
1
T T
2
为 0 阶张量(不变量)
③对任意矢量 ,u v,w二阶张量T满足等式:
3( ) [( ) ( )] ( ) T u T v T w u v w
第三不变量 i j k Lmn3 .L .m .n ijk
1
det( ) T T T
6
T
证明:
i L k n.L i .n k
i
j m
.
j k L m n
.L .m .n ijk
L m
m j
n
Lmn
( ) [( ) ( )] T u T w
T T T u v w
det( ) u v w
det( )
T v
) (
T u T v T w g
T
T u v
gg
w
零阶张量
i j k Lmn i ijk
ijk ij
jk
.L .m k j.n i kdet( ) 6deT T T det t( () ) TT T
所以 i j k Lmn.L .m .n3 ijkT T(
6
T
1
det ) T 为不变量
④对任意矢量v,w,可逆二阶张量T满足等式:
T( ) ( ) det(T) ( ) T v T w T v w
证明:
根据 ( ) [ ( ) ( ) ] d e t ( ) ( ) T v T w T u vu wT 可得:
T [( ) ( )] det( ) ( ) u T v T w T u v wT
25
由于上式对任意矢量u都成立,所以
T [( ) ( )] det( )( ) T T v T w T v w
等式两边左乘 TT 得:
T( ) ( ) det( ) ( ) T v T w T T v w
⑤主不变量与张量矩之间的关系
张量的一阶矩: * i1 .i 1Tr( ) T T
张量的二阶矩: * i k2 .k .iTr( ) T T T T
张量的三阶矩: * i j k3 . j .k .iTr( ) T T T T T T
第二不变量
k L
2 .i . j
k L
.i .
j i
.i . j
ij
kL
i j i j
k L L k j
i j
.i . j
2
1
*
2
1
T T
2
1
T T
2
1
( T TT T )
2
1
[( ) ]
2
第三不变量(作业题)
ijk L m n
3 Lmn .i . j .k
i j k i j k i j k i j k i j k i j k L m n
L m n m n L n L m m L n L n m n m L .i . j .k
i j k j k i k i j j i k i k j k j i
.i . j .k .i . j .k .i . j .k .i . j .k .i . j .k .i . j .k
3
i i
.i .k .
1
e e T T T
6
1
T T T
6
1 1
(T T T T T T T T T ) (T T T T T T T T T )
6 6
1
T T T
6
k j i j k j i k i k j j k i
j .i . j .k .i .i . j .k .i . j .k . j .i .k
* 3 * * * * * * * * * 3 * * *
1 3 3 2 1 1 2 1 2 1 3 1 2
1
T T T T T T T T T T T T T
6
1 1 1
( ) (( ) 2 3 )
6 6 6
张量的矩也是不变量
26
二阶张量标准形
特征值、特征向量
T v v ( ) T G v 0 i i j. j . j( T -λδ ) v 0
存在满足上式的非零矢量 v的条件(特征方程)为:
1 1 1
. 1 . 2 . 3
2 2 2
. 1 . 2 . 3
3 3 3
. 1 . 2 . 3
T T T
T T T 0
T T T
特征方程可以写做: 2
3
3
2
1 0
特征根是不变量(方程中的系数 1 , 2 , 3 为不变量)
实对称二阶张量的特征根特征向量
实对称二阶张量的特征根是实根,特征向量为实向量
N v v (a)
对(a)取复共轭得:
* * * N v v (b)
用 *v 左点积(a)式:
* * v N v v v (c)
用 v左点积(b)式:
* * * v N v v v (d)
(c)-(d):
** * * v N vv vv vN
由于 * * T ** v v N v N v vv v NN v
所以 * ** 0 v v 即为实数。
27
(a)式的分量表示:
i i j. j . jN v 0
方程系数 i i. j . jN 为实数,因而解
jv 也应是实数,即 v为实向量
实对称二阶张量不同特征根的特征向量互相正交
1 1 1 N v v (a)
2 2 2 N v v (b)
由(a)式可得: 2 1 1 2 1 v N v v v (c)
由(b)式可得: 1 2 2 1 2 v N v v v (d)
由于: 2 1 1 2 1 2 1
T
2 v N v N v v v v Nv vN
将(c),(d)两式相减得:
1 2 1 2 1 2( ) 0 0 v vv v
约旦链
定理:如果是二阶张量T的二重根,则一定存在两个线性无关的向
量 1v 和 2v ,使:
2
1
2
2
T G v 0
T G v 0
但是,如果只存在一个特征向量 1v ,使
1 1 T v v
则一定存在约旦链:
1 1
2 2 1
T v v
T v v v
原因: 重根意味着存在线性无关的向量使
1 2 T G T G v T G T G v 0
28
但由于 2v 不是特征向量, 因而 2 T G v 0 ,所以
2 1 T G v v
如果对称二阶张量存在 n 重特征根,则一定存在 n 个线性无关的特
征向量 (对称二阶张量不存在约旦链)。
证明:如果二阶对称张量N存在约旦链:
1 1 N v v (a)
2 2 1 N v v v (b)
那么:
2 1 1 2 v N v v v (c)
1 2 1 2 1 1 v N v v v v v (d)
(c),(d)两式的左端项是相等的,它们的右端项也相等,从而:
1 1 0 v v
这与 1v 是特征向量矛盾。
重特征根相应特征向量的正交化
如果向量 1 2 3, ,v v v 线性无关,令
1 1
2 2 1 2
3 3 1 3 2 3
u v
u u v
u u u v
调整组合系数 i i, 一定可以使不同的矢量 iu 彼此正交:
1 2 0 u u ; 1 3 0 u u ; 3 2 0 u u
过程:由 1 2 0 u u
1 2
2
1 1
u v
u u
29
由 1 3 0 u u
1 3
3
1 1
u v
u u
由 2 3 0 u u
2 3
3
2 2
u v
u u
(这一过程称为格拉姆施密特 Gram-Schmidt 向量正交化)
如果 1 2 3, ,v v v 为N的 3 重特征根所对应的特征向量,则
1 11 1 N v vN u u
2 1 2 2 1 22 2 N u v u vN u u
3 1 3 2 33 3 1 2 33 3 N u u u vu v uN u
即:重特征根也存在彼此互相正交的特征向量
特征向量可以
化为单位向量
如果 N v v
令 v v,
1
v v
则 2 1 v v v v
并且 N v v
对称二阶张量的标准形
对称二阶张量的特征根 1 2 3, , 及其单位正交的特征向量 1g , 2g , 3g :
1 1 1
2 2 2
3 3 3
N g g
N g g
N g g
将特征向量取为张量的协变基底,则度量张量
ii G g g
因而,对称二阶张量N的标准形(分量形式最简单的表达形式)
30
i
i
1
21
2 3
2 2
3
1 1
3
3 3
1 2
N
N N G N g g
g g g
g g
g
gg
Ng g
g g
N
其中 i ig g 。
举例:应力张量的标准形
1 2 31 1 2 2 3 3 σ g g g g g g
其中: i i i i σ g g f 表明在外法线为 ig 的截面上,面力 i i i f g
与 ig 平行(剪应力为零。可见: 1 2 3, , 为主应力,
i
i g g 为主
方向。
三维空间非对称二阶实张量标准形
1) 重根必然是实根
根据实张量的共同性质:虚根总是成对出现
* * * T v v T v v 可知:
如果 为 2 重复特征根,则 * 也是 2 重复特征根,与 3 维空间中
的二阶张量只能有 3 个特征根矛盾。
推论:3 维空间中的二阶张量必有一个实特征根
2) 不同特征根所对应特征向量必线性无关
1 1 1 2 2 2 3 3 3 ; ; T g g T g g T g g
其中 1 2 , 1 3 , 3 2 。
在此条件下,如果特征向量线性相关,则可设:
3 1 1 2 2c c g g g (a)
那么:
31
13 3 3 1 2 3 23 c c T g g g g (b)
3 1 1 2 2 1 1 1 2 2 2cc cc gT g T g gg (c)
对比二式可知: 1 1 3 1 2 1 3 2c c 0 g g
即 1 1 3 2 1 3c c 0
由于 1 2c ,c 必有一个不为零(否则 3 g 0)所以 1 3 ,这与特征
根互不相等矛盾。
3) 二阶实非对称张量的标准形
1) 互不相等的实根:
1 1 1 2 2 2 3 3 3 ; ; T g g T g g T g g
利用张量T的特征根 i 和特征向量 ig 可以将T表示为:
i 1 2 3i 1 1 2 2 3 3 T T g g g g g g g g
(与实对称张量的标准形不同,上式中的基矢量 ig 不一定互相正交)
2) 有一对共轭虚根:
3 3 3
1 2 1 1 1 2
1 2 1 1 1 2
( i ) ( i )( i )
( i ) ( i )( i )
T g g
T g g g g
T g g g g
其中 3 为实根。按照实、虚部分别相等,可将上式展开为:
3 3 3
1 1 1 1 2
2 1 1 1 2
T g g
T g g g
T g g g
因此:
i
i
1 2 3
1 1 1 2 1 2 1 1 3 3
1 2 3
1 1 1 2 3 3
2 1
1 1 2( )
T T g g
g g g g g g g g
g g g g g gg gg g
32
3) 有重根时
此时,三个特征根皆为实根,特征向量也全部是实向量
1) 重根无约旦链
与互不相等实根情况相同:
i 1 2 3
i 1 1 2 2 3 3 T T g g g g g g g g
2) 重根有一阶约旦链:
1 1 1
2 1 2 1
T g g
T g g g
3 3 3 T g g
因此 i 1 2 3 2i 1 1 1 2 3 3 1 T T g g g g g g g g g g
3) 重根有二阶约旦链:
1 1 1
2 1 2 1
3 1 3 2
T g g
T g g g
T g g g
因此
i 1 2 3 2 3
i 1 32 1 211 1 g ggT T g g g g gg g g g
约旦链存在的条件:n 重特征根 只有 m (m
方法求得:把N看作是应
力张量,则它主应力就是特征值 Ni ,特征向量为相互正交的主方向
1 2 3, ,i i i (单位矢量)。N的特征方程可以写做:
N N N1 2 3 0
展开后为:
3 N N N 2 N N N N N N N N N1 2 3 1 2 2 3 3 1 1 2 3 0
可见:
N N N
1 1 2 3
N N N N N N
2 1 2 2 3 3 1
N N N
3 1 2 3
做如图所示的截面,其外法线方向为
1 2 3
1
( )
3
n i i i
截面上的面力
N N N
1 1 2 2 3 3
1
( )
3
p N n i i i
面力沿法线方向的分量
N N N 1 1 1
n 1 2 3 1 2 3
1 1
( ) ( ) ( )
3 3 3 33
p p n n n i i i
np
1i
2i
3i
38
面力在截面内的分量(剪力)
n
N
N D1
1 2 3
N
N D1
2 3 1 2
N
N D1
1 2 31 3
1 1
( ) ( ) ( ) ( )
3 33 33
τ p p
i i i i i i
剪力分量的大小
2 2 22 D D D
1 2 3
1
3
τ (d)
因为 D D D1 2 3 0 ;
2
D D D
1 2 3 0
所以
2 2 2
D D D D D D D D D
1 2 3 1 2 3 1 2 32 0
(d)式可以写做:
2 D D D D D D D
1 2 2 3 3 1 2
2 2
( )
3 3
τ
从而面内剪力的模:
D
2
2
3
τ
应力主方向在截面上的投影
1 1 1 2 3
1
( ) 2
3
i i n n i i i 相应的单位向量
'1 1 2 3
1
(2 )
6
i i i i
2 2 2 1 3
1
( ) 2
3
i i n n i i i 相应的单位向量
'2 1 2 3
1
( 2 )
6
i i i i
3 3 3 1 2
1
( ) 2
3
i i n n i i i 相应的单位向量
2i
np
1i
3i
1
i
2
i
3
i
39
'3 1 2 3
1
( 2 )
6
i i i i
因为 ' ' ' ' ' '1 2 1 3 3 2
1
2
i i i i i i
所以 ' ' '1 2 3, ,i i i 之间的夹角都是
2
3
,面力的面内分量 τ在 ' ' '1 2 3, ,i i i 上的投
影:
D D' D D2 3 1
D
1
1 1
cos(
3
1
2
1
8
)
3
τ i
τ
D D' D D2 3 1
D
2
2 2
cos(
3
1
2
1
8
)
3
τ i
τ
D D' D3 3 D2 3 1
D
3 cos( )
2
1
3
18
τ i
τ
为 τ与 3i 间的夹角。
将 D2
2
3
τ 代入以上各式,可得:
D D
1 2
2
cos( )
33
(E-1)
D D
2 2
2
cos( )
33
(E-2)
D D
3 2
2
cos( )
3
(E-3)
np
1i
3i
1
i
2
i
3
i
τ
40
其中的参数可由如下方程求得:
D D DD
3
3/2
D
2
1 2 3
3/2
D
2
8
cos( )cos( )cos(
2
cos(3
)
3 327
)
27
(E-4)
由(E-4)求得后,代入(E-1,E-2,E-3)中求出 Di
依据 D N 1
1
3
即可得到 N 。
证明:
1
cos( )cos( )cos( ) cos(3 )
3 3 4
利用三角函数等式
2 2 2 2
2 2 2
cos( )cos( ) cos ( )cos ( ) sin ( )sin ( )
3 3 3 3
1 3 1
cos ( ) sin ( ) cos ( ) 3
4 4 4
将上式两边乘以cos( )
3
1
cos( )cos( )cos( ) 4cos ( ) 3cos( )
3 3 4
另一方面
2 2 3
cos(3 ) cos(2 )cos( ) sin(2 )sin( )
(2cos ( ) 1)cos( ) 2(1 cos ( ))cos( ) 4cos ( ) 3cos( )
所以
1
cos( )cos( )cos( ) cos(3 )
3 3 4
41
二阶正交张量及其标准形
定义:对任意矢量u和 v都有 ( ) ( ) R u R v u v的二阶张量
等效形式: T R R G
证明:由 ( ) ( ) R u R v u v可得:
T u R R v u v
即: T( ) u R R G v 0
上式对任意矢量u和 v都成立,所以
T R R G
正交张量的性质:
① det( ) 1 R (等于 1 为正常正交张量)
说明: .i k ik . j jR R det( )det( ) 1R R
② ( ) ( ) ( ) R u R v R u v
根据: ( ) [( ) ( )] ( )det( ) R w R u R v w u v R 可得:
T [( ) ( )] ( ) w R R u R v w u v
由于上式对任意矢量w都成立,所以
T [( ) ( )] ( ) R R u R v u v
即:
( ) ( ) ( ) R u R v R u v
③ 特征值的模为 1
证明:对
R v v (a)
取复共轭得:
42
* * * R v v (b)
将(a),(b)两式左右两端做点积:
* * *( ) ( ) R v R v v v (c)
由于 * *( ) ( ) R v R v v v
(c)式等效于 * * * v v v v 即
* 1
④ 三维正交张量必有一特征值为 1
三维正交张量右 3 个特征值,并且复特征值一定是成对出现的,所
以一定有一个实特征值。由于特征值的模为 1,所以该实特征值为
1(正常正交张量)
综上所述:正交张量的特征值:
1
2
3
cos( ) isin( )
cos( ) isin( )
1
因此
3 3
2 1 2 1
2 1 2 1
( i ) (cos( ) isin( ))( i )
( i ) (cos( ) isin( ))( i )
R g g
R g g g g
R g g g g
展开后可得:
3 3 R g g (E-1)
1 1 2cos( ) sin( ) R g g g (E-2)
2 1 2sin( ) cos( ) R g g g (E-3)
特征向量的单位正交性
43
由(E-2)和(E-3)得:
2 2
1 2 1 2 1 2( ) ( ) (cos ( ) sin ( )) R g R g g g g g
然而 1 2 1 2( ) ( ) ( ) R g R g R g g
所以
1 2 1 2( ) R g g g g
说明 1 2g g 为与特征值为 1 相应的特征向量,因此
3 1 2 g g g
即 3g 与 1g 和 2g 正交。
根据正交张量的保内积性质可得
2 21 1 1 1 1 1 2 2 1 2cos ( ) sin ( ) sin(2 ) g g R g R g g g g g g g
2 22 2 2 2 1 1 2 2 1 2sin ( ) cos ( ) sin(2 ) g g R g R g g g g g g g
1 2 1 2 2 2 1 1 1 2sin( )cos( ) cos(2 ) g g R g R g g g g g g g
也就是:
2 2 2 1 1 1 2sin ( ) sin(2 ) 0 g g g g g g (s-1)
22 2 1 1 1 2sin( )cos( ) 2sin ( ) g g g g g g (s-2)
当sin 0 时
1 1 R g g
2 2 R g g
由于 1g 和 2g 是线性无关的,可以通过正交化过程使得它们的线性
组合成为单位正交向量,即可设
1 1g
2 1g
44
1 2 0 g g
当sin 0 时
(s-1)与(s-2)可以简化为:
2 2 1 1 1 2
2 2 1 1 1 2
sin( )( ) 2cos( ) 0
cos( )( ) 2sin( ) 0
g g g g g g
g g g g g g
其矩阵形式为
2 2 1 1
1 2
sin( ) 2cos( ) 0
cos( ) 2sin( ) 0
g g g g
g g
系数矩阵 A 的行列式
2 2det(A) 2cos ( ) 2sin ( ) 2 0
所以
2 2 1 1 g g g g
1 2 0 g g
因而,可以把 1 2 3, ,g g g 取成单位正交矢量:
1 1
2 2
3 3
g e
g e
g e
正交张量的标准形
i
i
1 2 1 2 1 2 3 3
1 1 2 2 2 1 1 2 3 3
3 3 3
(cos( ) sin( ) ) (cos( ) sin( ) )
cos( )( ) sin( )( )
cos( ) (1 cos( )) sin( )