粘滞阻力作用下的抛射体运动
第16卷第6期 广西右江民族师专学报
v。1.16一No.6 JOURNALOFYOUJIANGTEACHERSCCILLEGEFORNATIONALITIESGUANGXI
2003年12月
Dec.2003
粘滞阻力作用下的抛射体运动
覃 铭1,曾耀幕2
(1.广西右江民族师专 物理与电子信息科学系,广西百色 533000;
2.广西玉林师范学院 物理与电子信息科学系,广西玉林 537000)
[摘要]讨论在粘滞阻力作用下抛射体运动所遵循的运动规律,画出其轨迹曲线,并与理想情
况进行比较。
[关键词] 粘滞...
第16卷第6期 广西右江民族师专学报
v。1.16一No.6 JOURNALOFYOUJIANGTEACHERSCCILLEGEFORNATIONALITIESGUANGXI
2003年12月
Dec.2003
粘滞阻力作用下的抛射体运动
覃 铭1,曾耀幕2
(1.广西右江民族师专 物理与电子信息科学系,广西百色 533000;
2.广西玉林师范学院 物理与电子信息科学系,广西玉林 537000)
[摘要]讨论在粘滞阻力作用下抛射体运动所遵循的运动规律,画出其轨迹曲线,并与理想情
况进行比较。
[关键词] 粘滞阻力;抛射体;牛顿第二定律
[分类号]0311[文献标识码]A[文章编号]1008—8113(2003)06—0037--03
在力学教材中所涉及的抛射体运动的讨论都是在理想情形下进行的,事实上,粘滞阻力总是存在的,不容
忽视。理想情形下,抛射体的射程是实际情况下的3倍或者更多。当然,运动物体受到的粘滞阻力和它本身的
形状、大小,空气的密度及运动速率等因素有关,其中运动速率的影响最为显著。在此,我们将研究对象视为质
点,仅考虑运动速率对粘滞阻力的影响,且认为速率较低。
设物体的质量为m,水平初速度为730,粘滞阻力与速度成正比反向。即阻力R满足关系式:R一一硒
取OXY标系,抛出点为0,730与X轴的夹角为口,如图1所示:
Y
0
图1 物体受力示意图
由牛顿第二定律得,质量为M的质点的牛顿运动方程为:孵+R一疵
其分量式为: 盛三:i
或: {一--k勋Vx,一=愕lTlglx:撇,
X
(1)
(2)
[收稿日期]2003—10—07
[作者简介]覃铭(1963~),男,壮族,广西平果县人,广西右江民族师专物理与电子信息科学系讲师,主要研究方向
为力学、热学;曾耀荣(1962~),男,汉族,广西玉林市人,广西玉林师范学院物理与电子信息科学系讲师,主要研究方向为
力学、热学。
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万方数据
式中cl为积分常数,可由初始条件£:。,巩%=2Vocc01s矿O象;:求得c1:‰cos口,所以
又因为:万dx=吼一‰c。s融一},两边积分得:
720cosOezk一 ~争
z。~kvocosOe一争+G
式中G为积分常数,可由初始条f牛£=。舻z。一。球得c2:下mVocosO,所以
z2芈(--e-挑
(3)
?氆由运●:定3t.--/知口,=警赵尊c2,式变为:~幻,一孵一警濉出警一一砉。q+》,令“2q+≯,推出如=幽,,所以尝=一磊k”,两边积分得:“一C3e-争,即_
刀‘ 意
巩2Ge-参~务
式中c3为积分常数'可由初始条件z一。,q=VosinO;求得C3一%sin汐+备,所以:
又因为巩一雾,所以
%一‘‰sin咿+知)旷争一知
蕊汕⋯。。 匆=[‘矾s瑚+爷P~争一务]沈两边积分得: “ R
y一一詈(‰si的+》)e一刍~詈∥+C4
舯c4为积分变量,可由初始条件z=。俨。;求得c4一(郴in蚪》,Fm所以
嫱挫⋯⋯⋯⋯
y2孑(洲卅爷(1可})~争
这样我们得到粘滞阻力作用下的抛射体运动的方程组
足 (4)
r%一‰c。s良一参
f%2‘%si加+》)矿争一》
1z一—/7"/'0了OC~OSO(1~P一参)
m.。⋯ l炉孑‰sm日+≯)(1一一)一》
绘弹釜喜嚣黧徽蒜黧轨迹不是抛物线而是弹道曲≤栅设定一些参数进行定量慨描
将(3)、(4)式联立消去£得抛射体轨道方程:y一(‰si卅矿m)而.z-m面一笙91n(可1k2 ) (5)意u m可ocos口 g¨1~——————=广J r≮、
38
1 7"]1秽o~COSO
万方数据
覃 铭,曾耀荣/粘滞阻力作用下的抛射体运动
设:m—lhg,uo=40m·s~,0—45。,h=0.551·m一1·s
将上述参数代入(5)式并化简得:
由(6)式可得
1。
y一1.7|x--401n‘F栋)
表1 粘滞阻力作用下的抛射体运动测算值
由表1可得出图2。
Y(m)
39.98
20.28
0 32.1648.59 80 160X(m)
图2 粘滞阻力作用下的抛射体运动轨迹与理想的抛物线的比较
(6)
在图2中曲线A表示物体M受到粘滞阻力作用时的运动轨迹;曲线B表示物体在理想情形下的运动轨迹。
考虑到阻力的影响,物体的运动轨迹不是理想的抛物线而是弹道曲线,且两者的射程相距甚远。考虑到物
体运动的速率比较小,粘滞阻力与速率的一次方成正比,此时理想情形下的射程与实际射程之比为160/48.59
≈3.3。若物体的运动速率遂渐增大,粘滞阻力将与速率的二次方、三次方,甚至更高次方成,那么理想情形下
的射程与实际射程之比会更大。
[参考文献]
[1]粱绍荣,刘昌年,盛正华.普通物理学:第一分册(力学)[M].北京:高等教育出版社,1995.
[2]陈中伟.物理学教程:第一卷(力学)[M].上海:上海交大出版社,1993.
【责任编辑:邓崇亮】
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万方数据
粘滞阻力作用下的抛射体运动
作者: 覃铭, 曾耀荣
作者单位: 覃铭(广西右江民族师专,物理与电子信息科学系,广西,百色,533000), 曾耀荣(广西玉林师
范学院,物理与电子信息科学系,广西,玉林,537000)
刊名: 广西右江民族师专学报
英文刊名: JOURNAL OF YOUJIANG TEACHERS COLLEGE FOR NATIONALITIES GUANGXI
年,卷(期): 2003,16(6)
参考文献(2条)
1.陈中伟 物理学教程 1993
2.梁绍荣;刘昌年;盛正华 普通物理学 第一分册力学 1995
本文链接:http://d.g.wanfangdata.com.cn/Periodical_gxyjmzszxb200306011.aspx
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