黑龙江大学
硕士学位
带弱阻尼的非线性Schrodinger方程全离散谱
的动力性质及
长时间的稳定性和收敛性
姓名:马淑芳
申请学位级别:硕士
专业:基础数学·微分方程数值解
指导教师:张法勇
2003.6.7
中文摘要
本文考虑的是带弱阻尼非线性Schr6dinger方程的周期初值问题√熨
中根据问题的需要,在文[13]假设条件的基础上又做出了两个假设
1i乎擎≥:o,和矿(。)在R+上不变号j1/7’
本文采用的是全离散Fourier谱格式,并证明离散格式解的存在性和唯
一性.
本文最初是将离散系统置于耗散动力系统结构中,研究了全离散谱
格式解的长时间先验估计及谱格式解的稳定性和收敛性,并证明了离散
系统(踟,,)”在SN上存在吸引集BⅣ.陋这部分我们还证明了在空间上
的离散琴统{(踟,,)“h≥o存在吸引子小。,,并给出了全局吸引子的形
甏y
在文章最后,我们又将离散系统置于非自治系统情形下,给出了全
离散谱格式解的长时阿先验估计及长时间的误差估计.【在这部分,非线
性项B,将由PⅣ,+{代替,并对PⅣr+{做出了两个合理假设.最后
给出了全离散谱格式的稳定性和收敛性定理.下乙/一’
关键词t非线性Schr6dinger方程:
全离散谱格式·
,
长时简韵稳定牲和收敛牲,,~~
Abstract
Abstract
Inthispaper,thenonlinearSchrSdingerequationwithweaklydamped.
togetherwithappropriateboundaryandperiodicconditionsisconsid-
ered.Accordingtotheneedofproblem,wemaketwoassumptionsofg(s)
besidestheassumptionconditionsofreferences【13】.weconstructthefull
discreteFourierSpectralschemeandprovetheexistenceanduniqueness
ofthesolutionoftheSpectralscheme.
Firstly,letnsputthediscreteschemeintheframeworkofdissipa-
tivedynamicalsystems.weabtainthelong-timeprioriestimateforthe
solutionofthediscretesystemandthestabilityandconvergenceofthe
Spectralscheme.wealsoprovetheexistenceofanabsorbingsetBⅣin
the蹄r.InthissectionweproveattractorAN,fexistenceondiscrete
systemes{(踟.,)”)。>0
Atlast,letUSputthediscreteschemeinthenonautonomousecase,
weobtainthelong-timeprioriestimateforthesolutionoftheSpectral
schemeandthelong-timeerrorestimate.Inthissection,letUSreplace
PN}bPN}¨%andfinallyweobtainthestabilityandconvergenceof
thediscreteSpectralscheme.
Key
s:NonlinearSchrSdingerequation
FulldiscreteSpectralscheme
Long-timestabiljtyandconvergence
II—
第1章绪论
第1章 绪论
1.1课题背景和发展状况
近年来,随着无穷维动力系统理论的发展,非线性发展方程大时间问
题的数值计算越来越引起人们的重视.又由于计算机能力的不断提高,
使人们有可能通过数值计算来更多地了解动力系统的现象和行为,因此
选取具有长时间稳定的、收敛性好的计算格式尤为重要,这也是数值分
析中的重要方面.多少年来,人们已经建立了多种数值计算
.谱方
法从产生至今已有很长的历史,但由于所需的条件比较苛刻,因此它的
使用一直受到限制,一直到1965年快速Fourier变换(FFT)的出现,给
谱方法带来了发展. 70年代初,出现不少研究谱方法的计算.应用及
计算方法稳定性方面的工作,如Kreiss、Oliger[”、Orszagz【2】等人的
结果.这以后,尤其到了80年代,Quarteroni、Canuto、Pasciak、
Funaro、郭本瑜、Maday等人【3_10】对谱方法从理论上作了系统研究,
对各类投影算子、插值算子等导出了在各种范数意义下的误差估计。并
把这些理论应用到一系列重要的线性和非线性偏微分方程上,取得了令
人满意的结果.与此同时,大tt的实际计算也证明了谱方法确是一种十
分有效的数值方法.现在这一方法也像差分和有限元方法一样,已被广
泛的应用到流体力学、气象、计算物理等领域.谱方法的最大优点是所
谓“无穷阶收敛性”.此外,快速算法的使用可以大大减少计算量.
另外,这些年人们对非线性发展方程的动力学性态也进行了许多研
究工作.例如,对某些耗散的非线性发展方程,象Navier-Stokes方程、
Kurtamoto—Sivashinsky方程等都存在吸引子.系统的渐进性质和系统的
复杂性完全由整体吸引子所确定(详细请参见文112】).与此同时,这类
系统的有限维逼近也是人们非常关心的问题.在这方面已有许多工作.
例如。J.K.Hale等人在文【101中基于有限元方法研究了某些非线性发
展方程得到了近似吸引子是上半连续的;C.M.EllottandS.Larsson在
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文[11]中用有限元方法讨论了Cahn—Hillard方程,证明了近似吸引子收
敛到原始方程的整体吸引子. J.M.Ghidaglia在文[13]中研究了非线性
Schr/Sdinger方程解的长时间的适定性、整体吸引子的存在性等问题.另
外向新民在文[14】中研究了非线性项9(s)带有增长条件的Schr6dinger
方程半离散谱逼近的长时间性态.
1.9本文主要研究内容
在这篇文章中,我们主要分析了带弱阻尼的非线性Schr6dinger方
程的周期初值问题.本文采用的是全离散Fourier谱格式.文章最初是将
离散系统置于耗散动力系统结构中,研究了全离散谱格式的长时间先验
估计及谱格式的稳定性和收敛性,并证明了离散系统(s。)“在S。上
存在吸引集B。N.最后我们又将离散系统置于非自治系统情形下,并给
出了全离散谱格式解的长时间的误差估计.
第2章全雠蕾格式
第2章 全离散谱格式
2.1基本引理
本文考虑带弱阻尼的非线性SchrSdinger方程的周期初值问题.
iut+¨。。+g(1u12)u+iTu=,,。∈Q,t>0,(1.1)
“(。,t)=u(。+27r,t),茹∈n,t>0, (1.2)
u(x,0)=u0(x),。∈Q, (1.3)
其中n=【0,2”】,f∈L2(Q),g(s)(0≤s<+o。)是充分光滑的实值函
数并且满足下面条件
Ⅲlim。掣:0; (14)坠婴:; f1.41o—+十∞ S。
对某些u>0有 lim。sup8-r+学<0’(1.5)oo S”
其中^(s)=sg(s),C(8)=/g(t)dt,G+(s)=max{G(s),o).
在本文中,函数g(s)除了满足上述条件外,我们还做如下假设
。‰掣=o; (1.4),o-++o。30 ’
9(s)和∥(s)在R+上不变号. (1.6)
根据以往经验满足上假设条件的g(s)确实是存在的.如
g(s)=ln(1+5),夕(s)=若鼍(c为常数)·
我们用1l·|l和(·,-)分别代表L2(Q)上的范数和内积,蟛(Q)为
日。(Q)(一>0)的子空间,它是日。(n)中的以2”为周期的周期豳数所
构成的空间.记r为时间方向步长,‘j=jr(J=0,l,2⋯).G【s,,s。】
表示函数G(s)在s,和s。两点的差商,即
邸一扣{芦
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为J后凹的讨论需要,=找们无给出儿个引理.
引理1设u∈琊,则有
⋯己≤2忆1111“II+剞“112·
证明做辅助函数
”(。)=“(z)一未i,2”“(z)d。(V。∈[。,2”]).
,2”
因为/ v(x)dx=0,故必存在点f∈【0,2”】,有。(∈)=0,即
J0
吣)=去■㈤缸
又因为
u2(z)=Z。(“2(∞))’dz+(麦iZ2”u(。)dz)2
≤。√(2ruu。dz+(麦iZ2”钍cz,dz)2
≤211uIll[¨。¨(去)2哳J|uIl2
≤211uIltll“z11+剞“112,
所以
1
lI“UL≤2⋯㈧I+割uil2·
引理2【15】设{圹),{贫),{鳢),{h“)是四个非负离散函数,且满
足
—yn—+_l,_一yn≤鲸+1yn+1+g?yn+^n,扎=0,1,2⋯,
并且存在常数a>0,使得当1一r鲸≥a时,有
旷<_yOe坤(三喜劣)唧(rn留-1:)
+r萎∥“p(三。塞。s;)eX附。塞。s:)(n=。,·{2‘,.)
第2章全■t请格式
引理3【16】对任意满足条件0≤p≤仃的p,存在常数c,使得
“一尸,uIIp≤CN“一。M一(、咖∈日;(o,27r))
其中PⅣ:L2(n)_÷&为正交投影算子,它是由内积
(尸Ⅳt‘,妒)=(u,lP)(VIP∈S,)
所确定,S,=span{e:“。l一Ⅳ≤奄SN一1)为次数小于等于N的三
角多项式全体构成的集.
2.2 离散格式解的存在性
对(1.1)一(1.3)构造如下全离散谱格式
i丛e2ulr挚+丛学+R{G【|e‰孵Fh圩】垫学):PⅣj,(2.1)
“0。=已uo. (2.2)
下面证明;在S。中,全离散谱格式(2.1)的解的存在性.
定义映设K:£2n晶_+L2n晶,它是由下式确定
i(e}7K—e’}7“:)+;Ar(e}7”。。。+e-}7u,n。。)+l鸠{G【Ieh』小寸吲2】垫学)=^w(2.3)
为了证明全离散格式(2.1)解的存在性,只须证明对于所有的关于
参数A(0SA≤1)的映射K的所有不动点是一致有界的.
让ei7%+e-i7un。与下面方程做内积,
冰i7K—e哮“:)+;州沪%一e母“凳一
+;鸠{G【|e{~GI小寸吲。】塑寄塑):AB,
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并取虚邵得
e引%112=e_321TlI“刘2+ArIm(PNf,YN十e一“:).
由C,auchy不等式和E一不等式得
e}7IIV。112Se一孚7Il“≥112+r(1lfllllV。ll+e一,7IIflIIl蠓[I)
≤e一铀u坩+珈w+五f||2
机⋯;e一等蚓12+云e一芋llfll2,
由此可推出
I|KIl2≤e--y7I|u”+=T㈣2.
这就意味着IIKJ|2关于参数A(05A≤1)一致有界性.因此,离散格
式(2.1)的解存在.我们将在3.2节中证明解的唯一性.
2.3本章小结
本章中给出了几个重要引理,其中引理1是全文的关键,它给出了
㈣Io。可由㈦I和IIu。Il控制.因此,我们只须研究⋯I和Ilt‘。ll的长时
间性质,同时证明了离散格式解的存在性.
第3章 全^做谴格式的长时间先验估计
第3章 全离散谱格式的长时间先验估计
3.1耗散动力系统中的II牡ⅣII和IIu。。II的先验估计
在本章,我们把带有边界条件(2.2)的全离散谱格式(2.1)置于耗散
动力系统结构中.对于固定的Ⅳ,r,定义算子&,,:&叶&为
u。1=晶,,¨0N(Vu。∈晶),
则可得到“:=(SN.,)“u0,解的算子族。于是由(3.19)式知,解算子族
{(趴,)”)。≥o就形成了一个晶上的连续半群.
下面对全离散谱格式(2.1)一(2.2)的解做与t无关的先验估计.
引理3.1设U0∈L2(n),f∈L2(n),则对(2.1)一(2.2)的解有如下
估计
lIu≥112≤e一1”7trio,2+7-2e,Y7llfll2(1一e一’”’)(r/,=0,l,2···).
特别地,有
嬲蚓l≤maxm扎7“e。7llfll}=Co,
并且存在一个常数90I尹7-Iei7llfll,使得集合剐={tt≥∈SN⋯u刘≤
舶)是(晶,,)n在卵生的吸引集.
证明让r(e}7u铲1+e-}7“:)与方程(2.1)两端做£2内积,并取
虚郝得
e{’lI“≯1112=e-挚7ll-;112+rIm(f,u矿1+e~,’u≥)
≤e-挚7li“一"112+rI(P,f,uVl)I+re-nrI(f,u:)I
≤e-孚7Ilu::,112+",-IIf)lll,,≯1f|+re一,’IIfllll,,,≥11.
进一步有
(1+狲I“洲2≤e净蚓J2+却u洲2+却州2
+re-1'r·;.e_钏“w+瓦7"e-钏川2,
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II“寸1112≤e1IlUn。112+圳列2
≤e一,(”+1’7lI“;112+击,7Ilfll2(1一e一叫“+¨7).
上述各式对n=0,1,2,⋯都成立,因此引理3.1成立.
引理3,2在(1.4)’成立的条件下,对VE>0,有
1(G(1ep7纠2),1)1s8e印7E1jcP。11211妒114+杀e印7Iholl6+C:e2mo妒112,
其中p是任意实数,q是只与£和g(s)有关的常数.
证明由引理l可知
Ilull!。=/lul6dx≤Ilull乞11.112
墨(2删蚓1+劫“忏删2≤(2㈦j+剂1u惘w
≤(Sit“zIl2+赤wII)11uIl4≤SllutIl2IIuIl4+赤㈣6,(3·1)
而由(1.41,知,对于V£≥0,存在常数q>0,使得
IG(s)I≤£.s3+qs(Vs≥o), (3.2)
I(a(Id7IPl2,1)1≤(eld7妒16+口le97妒12,1)
≤忙e6所I妒16-4-G:82所I妒12,1)
≤sd即7lI妒112。+qe2加11垆112
≤£妙(8慨11211IPll4+去11妒116)+《e2加Ilvll2.
下面我们证明离散系统(晶,,)n在sⅣ拦存在吸引集.
引理3.3在(1.4)’,(1.5)和(1.6)的条件下。离散格式(2.1)的解u:
有下列先验估计
嵫。雌2(E。十(赤+谚。+i)11uw)e一7
+2(Qc:,7+7q矿’(赤+碰。+1)llfll2)(1一e一”7)
+2LI/112,
第3章 全鼻散谴格式●§长时闻先验估计
特别地,有
瓣嵫。112
{2(Q切∥’+矽(赤+q。+1)I胪)+211/112)坳
使得集合
.Bf2{u品∈s0I 11'411,≤p1)
是(sN,,)n在s。旌的吸引集,其中
Q。赤+2ep(q。+%),
Q’2赤+2⋯;t。+%),驴rnin{鼎32(w+1)Cj,志沙7)’印2肌ni——,而∥’j,
铲IIlin(321)p3,丽1沙7},旬2mm ,丽∥1j,
式中的q。和咒(i=0,1)分别由(3.2)和(3.5)确定.
证明让e}7u寸1一e-}’“;与方程(2.1)两端做L2内积,并取实部
得
或
e17IIu冀1112一(G(Ie{7u≯112),1)+2e扣Re(Pzf,“寸1)
=e⋯嵫。112一(G(1e一}7“≥h1)+2e一扣Re(P}zf,u:)
e引u茹⋯II—e一}7(G(Ie;run,+112),1)+2Re(P。f,u寸1)
=e一17(e一}7II“”N。112一e}7(G(Ie一}7t‘品12),1)+2Re(PNf,tl≥).(3.3)
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令 E”=Il“舟。J12一e一}7(G(Ie一}7“:12),1)+2Re(尸Ⅳ,,“:).
情形l当g(s)>0时,由(3.3)得
E计1+(e}7一1)IIu葛1112
≤e-‘/vE”+e-}7(G(Iei7“寸112)一G(Ie。}7“寸112),1)(3.4)
由条件(1.5)和(3.2)知,对VE>0存在一个常数c?>0使得
^(s)≤uG(5)+Es3+掣5
≤(u+1)es3+(《+掣)s8≥o (3.5)
根据(1.6),g(s)在R+上是单调函数.由(3.2)和不等式l+x≤e。V。∈
R
当g(s)在R+上单调递增时,我们推出
(G(Ie}7”≯112)一G(F争u铲1h1)
≤(g(1e}7u矿1瞅e”一e1)阻≯112,1)
≤2"y,-(g(Ie}7u≯1剐ei7“≯1h1)
s铆r(∞+1)c|e}7t‘寸116+(嘭+雠)Iei7u寸112,1)
≤2,Tr(w+1)ee研7IIu寸1||各+27r(q+鳄)e17||”芦1112
≤20'r∽+1)se即(811u茄1旧l“y1旷+赤IItt寸1㈣
+27r(噬+铹)一7Ilt‘≯1|}2 (3.6)
当g(s)在R+上单调递减时,我们推出
(G(1e}7时112)一G(je一}7u寸1n,1)
≤(g(Ie一}’u寸1陬e”一e⋯)lu矿112,1)
≤27re217(夕(Ie一}7¨寸1刚e一}7“矿1阳)
≤2"we即(∽+1)ee-371-It‘铲116+(q+凹)e17h寸112,1)
≤23'r∽+1)eel7(811“麓1㈣Iu矿1旷+赤II“≯1㈣
+2-17(c:+c:)一74u寸1112 (3·7)
一1n一
第3It 全■t谱舣的长时同先验估计
因此在g(s)>0情形下,我们得到
E时1+(e}7一x)llu麓1112
≤e-’'rE“+27r(q+碟)e}’IIttn。+1112
+27r(u+1)se’孚7(811u茄1112IIu≯1114+石笔II“寸1116)(3.8)
情形2当g(s)≤0时,由(3.1)(3.3)和不等式l+x≤e。≤1+。酽vn∈
R得
E“+1
≤e-'YrE”一e一孚7(e}7—1)||“‰If2+e-7"r(e~}r—ei7)(G(fe—}r“≥f2),I)
≤e一17E”一e一;17(e}一1)11““N。112+7re一字7(一c(Ie一}ru:Iz),1)
≤e一17E“一e一§,7(e}一1)lI“≈。112+7re一挚7(8e一研rsIlu斋。11:IIu0IIt
+嘉e卸蚓16+Ce--,7llum (3.9)
在(3.8⋯3.9)中取⋯。=觚n{茄‰,去),则无蚓s)
E州≤e1驴+(丽77-+27re}7(E。+皑))四n≥o
或
E”≤e⋯矿1+(丽77-+27re}7(《。+%))磅
设Q=瓦1再+2e}7(q。+钱),重复使用不等式(3.10)得
E”≤e17E”1+Q7r四
≤e-2"YrE”一2+e一17Q7r四+Q7r四
≤-.'7n-rEo+Q7r(嗜(e一1”一17+⋯+e一17+1)
≤e-'yn'rEo+Qel7四(1一e一1“7)n>0(3.11)
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根据引理3.1、引理3.2及En的定义得
f“:zIf2:=E“+e一{7(G(Ie一}7uirl2),1)——2Re(PNf,un。)
≤e1”E。+Q四e17(1一e⋯7)圳刷2删“斯
+e-p(8e呐刊吼旷四‘嵩+扣即露嵩№划。
+qI。e-,7r忆划2)
进一步有
l“≥。02≤2e-’nrEo十2Q四e,7(1一e一,nr)
+2(赤+q。+1)(e⋯’嘲i2+虿I,㈣z(1一。⋯r))
-4-2Hfl[2
’
’(3.12)
如果初值u。满足jlt,ott≤R(兄为实数),那么根据引理3.1存在一
个正常数N=N(R)使得
№划≤po 佗>N(R)
!訾竺:翌‘■帐一乱一min{帝‰,蠢),则无论9(s)符号如何总有 、 ⋯ ”
E¨1≤e一1’E“+(瓦"I≯T+27r彬(%+c譬))露n>Ⅳ(固
或
E“se17En--I.{_(赤+2,yre事(《。+%))P:n>Ⅳ(冗)+l(3.13)
设Q’。麦-_+2e等(q。+%),重复使用不等式(3.i3)得
E“≤e-1rE“一1+Q’"lrp:
≤e-=1rE“’2+e-1'Q’77P02-t-Q’"lrp:
≤g-‘l(n-N-I)7E。Ⅳ+1+0’71碚0—7f_Ⅳ一1)r+⋯+e-·gr+1)
≤e一1(“一。Ⅳ一1)7EⅣ+1+Q'elrp2n>J】v+1 f3.141
第3章 全^做谱格式的长时问先验估计
根据引理3.2和驴的定义得
即
}f“品。112=E”+e-}7(G(1e一}7“斋{2),1)一2Re(R,,“≥)
≤e一1‘“一Ⅳ一1’7EⅣ+1+Q’p:e17+e-}7(8£·e一曲7IIu斋。l|2llu嚣lL4
+嘉e却蚓16+《。e⋯蚓12)+2ilfllP。
≤e叫⋯-1)7EN+I+州扩+;-LIuⅣn。n赤蚓12
+《。ff“品f|2+2[Ifllpon>Ⅳ+1
“爵。112≤2{e-'v(n-N-1)'-EⅣ+1+州∥7+赤蚓f2
+《。l|u≥¨2+21]fNPo}n>Ⅳ+1
那么有
甄懈。雌2(Q97+赤+噬。+1)P:-4-211ftl2(3.15)
引理证完.
根据引理3.1、引理3.3和引理1有
推论3.1如果f∈L2(n)并且初值肛删-≤R,那么存在一个与N
和r无关的常数c(R)使得
supllu训蛩≤c(n)
”>0
‘
3.2离散谱格式艉的唯一性
下面我们证明全离散谱格式(2.1)解的唯一性.
设“品和”胥分别是带有初值uo。和”舟的全离散谱格式的两个解
并且初值满足
I|u:1I·sR, Il”舟11,≤R
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根据推论3.1有
suplIu:Il毛≤e(R),sup1luⅣn112。。≤e(R)
n>0
‘
n>0
设£“=12n。一”品,那么£“满方程
因为
e}rEn+l—e一}rpZ一下 +互1r(epcn+l+e一}7£”)+;R删e}7u铲1|2'Ie母u州e}’u≯1+e寸u≥)
一a[IJ7”矿112,Ie—j7”哥12](e}7”铲1+e一}7”爵))=0(3.16)
a[IJ7“≯1㈧e一}7“≥阿e{7“≯1+e一}7“:)
一G[1e}’”铲112,le-i7"爵12】(e}7”妒1+e-}7”斋)
=alleh寸1㈧e一}7u扪(ei7e州+e一}7矿)
+(alle}7u寸112,Ie一}7u;12】一G【Ie}7对112,le-i7”胥12])(ei7”矿1+e--}7”≈)
根据差商的性质
a[1ei7u≯1㈧e一;7u:12卜a[1e}7”矿1㈧e一}7u斋121
=;g’(”)(Ieirun,+112一le}’”妒112)
-I-;夕聪)(Ie一-r,/.tn,12一le-}7”爵n
其中q介于Ie≥7u矿112,lei7时1川e一;7%n12三者最大值与最小值之间;
∈介于Ie}7嵴’1川ei7u:川e-i7”斋12三者最大值与最小值之间.
让,-(e17£n+-+e一}7p)两端与(3.16)做Lz内积,并取虚部得
幡7s州112一扩堍“J12+÷r』m({夕协)(p7“≯112
—1ei7”矿112)+g’(f)(1e—i7“:12一Ie—i7”爵12))e}7”铲1
+e-;7嫡),ei7£“+1+e-i7矿)=0. (3.17)
由于g(s)在R,上是充分光滑实值函数,则g,(s)在R+上也为光滑实
第3章 全^徽谴格式的长时阉先验估计
值函数,从而g,(s)在【0,G(R)]上存在最大值.不妨设最大值为M即
M全。sm,鲫&xMs))0<,0(sⅣ,,)o=,. (3.19)
对于每一个n≥o,(s。,)n是有穷维空间s啦s9篙连续算予.根据引
理3.3就存在一个|5.肚的有界吸引集日,.由文[6】中的定理1.1可得
且
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定理3.1如果,∈L。(n)那么离敦系统在sp堕有全局吸引子4。
_。=nU(晶,,)“Bfv
3.3本章小结
本章中给出了II“怙和||u№II的长时间先验估计,并证明了离散系
统存在吸引集以及离散格式解的唯一性.
第4章 全囊t谱格式长时问的●定性和收敛性
计
第4章 全离散谱格式长时间的稳定性和收敛性
4.1非自治系统情形下II‰Il和lluN。||的长时间先验估
本苹我们jI苷在非自治系统情形F做全离散谱格式(2.1)一(2.2)的解
的与时间无关的先验估计.在这种情形下我们将用R,n+}代替离散格
式(2.1)的左端项PⅣ,,并且假设存在—个与N和r无关的C。使得
T∑扩+5112)。≤口 (A1)
引理4.1若uo∈L2(n),且(A1)成立,那么存在一个常数
K。=(11岐lj2+;c-)5使得
驯u112+7re-”驴揶瑶
证明t让Cei7“妒1+e-i7“舶方程(2.1)两端做L2内积,并取虚部得
e刎u妒1||2=e彳--3170uW+Imr(P,fJ+{,u寸1+e—u0)
由Schwarz不等式和1+。≤矿Ⅶ∈R得
e引“妒1l|2
≤e孚,7}I《112+t}l,’+}I¨I《≯1II+te一,7IIf’+{1111喝Il
≤e钏“坩+珈甜1n扣朋12
+re⋯ie一孙w+西Te一钏∥酽
进一步有
(1+罢)Il“拥2
≤(1+等)e字7{I“划2+驯,J+耶+等J|¨妒1112
—17—
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lIu妒1I|2≤e--"/rilu'。112+引,什邪
IIu妒1112一Ilu0112+,,/re-?rlIu々112≤;ll,,+}112
对j从D到州求和得:
懈n伊一∑㈣12≤iLu。112+=T∑IIf。+邪
i=0 ’j=D
则有
驯”≈112押e”∑i=17㈣2-O 一
其中 “
Q-=(羔+27r(%+%炉+7池
Q2=四十"rC}
.f e-i1’ e}171缸2础nI面i可霹,丽j。
证明t让(ei7u寸1一e-}7“≥)与方程(2.1)两端做三2内积,并取实部得
e171|u慧1||2一(G(Ie}7u≯1n,1)+2e}7Re(PⅣ,n+{,“矿1)
=e一1711u≈。||2一(G(Ie-{7“品12),1)+2e-i7Re(PⅣ,“+÷,“:)
第4章 全鼻t谱格式长时间的●定性和收敛性
或
e}rIl“慧-II。一e一}7(G(|e}7“矿112),1)+2Re(PNf”¨,“寸1)
=e-扣II“蚤。112一e孚7(G(Ie一}7u:12),1)
+2e一,7Re(R,n¨,“≥) (4.1)
令
E”=||t‘兔。酽一e一{7(G(Ie一}7u:12),1)+2Re(PNI“+},u;)
则(4.1)式可写为
E”+1+(e}f一1)llu拭1|12+e-}7(G(1e一}7u铲112)
一G(妒“≯1|2),1)一2Re(PⅣ(,“+}一,时5),u寸1)
=En+(e一孚r—1)8u备。02+2(e一,f一1)ae(P,,I“+},u:)
(4.1)。
情形1当g(s)>0时由(4.1)’得
E“+1+(e}7一1)0嘣112
≤E”+e一}7(G(Ie}7t‘≯112)一G(1e一}7缸寸112),1)+(e一挚7—1)lluXv。112
+2Re(R(,”+;一,”+}),“≯1)+2(e一1t一1)Re(PⅣ,”},“≥)
则由(3.5)一(3.7)可得
E州+(e;7I)II“.忿1l|2
≤E“+e-吾7{27r(u+1)se研7(8ll“斋≯112jI“寸1If4
+去llu洲6)+21r(《+锷)∥7l孵1n+(e一挚f~1)11un_Ⅳ。112
+2||,”+}一,“+}⋯I“寸1||+27re-'’r11:”+}1111t,;rl
情形2当g(s)≤0时由(4.1)’得
E州≤E”+(e一§"一1)11“Ⅳn。112+2Re(PⅣ(,“+}一,¨}),“矿1)
+2(e⋯一1)Re(PNf”¨,“三)
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取E=£。=工11in{丽淼,芸嘉),则无论g(s)符号如何总能推得取5=5。2蚵“i砭面了可丽,而霹j’则无比g【5J衬号卿1叫思雕琚借
En+-+;1re一挚7llⅡnN。112
≤E”+南彬112+2-yr(C。I:+%)e。7彬l}2
+211厂”+’^dt洲“≯t11+27re一,7IIf“十{{㈨u品11
≤扩+(舞+27r(E。+%)e57+r)孵ⅢII
+/^‘”2II,tIl2dt+3'zllfn+}I|。+7rIIu≥||2
或
E”≤E“+品蚓12+27r(q:+%)e讯斯斗lu矿r
+,‘n+‘Il五112dt+7ril,n一+|【。+1rII“矿1(12
o‘一女
一;7re南7IIu剁2
<....
* n
拶+a翥,=S川ill“112+27r(《瑚毋7驴j胪
^t, n一■ 一1
+/‘“5IIf,112dt+'yrUP+琊+1r∑峨112
—7re-扣氨“御叶t萎u谢
则由上式及E“的定义得
n n一1
懈。112+;7re』217∑嘛。112
≤E。+372r∥/i-。2+21T(%+G。tte}r-。2+暖+1G;托心
+1r.K:+e一=2r(G(1e-{run。12),1)一2Re(尸j,”+},u品)
第4章 全鼻散谐格式长时间的t定性和收敛性
则由引理3.2,佴
^ n—I
懈。112+;Ⅳ一扣∑嘛。112
≤E。+(删71.;t一"+27f(q。+铭沪+7黼十诎乙
+e—it(8£。。一研tII。nN。II:IIu:IIt+—E2瓦e-i3‘一/rIIu≥||e
+cet2e--,tIFu驯:)+21tfn+⋯Iu刘
设
则
耻(翥矿+z删。+%)e¨一r坼-TV
h●
Q2=e≥+7G;
俐12+;"Tre书7∑n--1ll酬2
J=1
≤E。+Q,+Q:+i五j瓦1万≯万lIu品l|2
+%IIu刘2+2IJ,”+⋯u划
则可推出
s删“删+37Te-},7∑嘛。旷
n>O 二一,
如。+Q1+Q2+(赤+%+1)瑶+锈)
引理证毕.则根据引理4.1和引理4.2得到
推论4.1在引理4.2的条件下,若初值||“驯1≤R,那么存在—个与^r
和r无关的常数C。(R),使得
supI『¨:||乙≤G1(月)
n三u
设u≥和”裔分别是带有初值u0。和蝎的全离散谱格式(2.1)的两个解,
并且初值满足
IJu驯,≤R IIv品ll,≤R
J L*
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;;;;i;;;;;ii;;ii;;;;i;;iI'lI i;;;;;i;;;;;;;i;;;;;;ii
根据引理4.1、引理4.2及推论4.1存在一个与|】v和r无关的常数c。(R)
使得
鬻蚓f毛+r到“m≤C1(矗)
咧⋯蝥+r∑㈣vj.砷2sCl(冗) (4.2)0 n>?_:,-
设£“=“三一”舟那么£“满足方程(3.16)并与解的唯一性证明一样最终
可推得
}fe}7£”+1If2一肚一}7,fI:
≤iM,c27_-y(II”矿1k+懈㈦
1(311u711I。。+3II”妒1ll。。+Ilun。lI。。+lI”爵11。。)1I£“+1112
+(3IlUn。1Io。+31Lv斋ll。。-{-11u寸1l|。。+II”铲1II。。)1|E”112)
≤Me即(TIiu≯111蝥+311”矿-II乙+5|lu三II毛
+㈣㈣e州n等e柳删u撇+3蚓I毛+5lIu矿·112
+JJ时1l}2)ll£”Jj2
取
Y“=0矿忆h“=0
贫=等e217№≯t‰+311”妒-k
+5Jlt-≥lJ。+lJ赡JJ。。),
躬=虿Me研7(7f|“品II。。+3ff噶}f。。
+5lfu≯1||。。+fI”矿1If。。).
筹4章 全^做请格式长时闻的t定性和收敛性
如果r充分小,那么必存在一个常数a使得VnS0,l—r鳢≥o
于是由引理2和(4.2)得
㈣j2剑州2exp(圭r∑砖)e。p(r∑g:)
≤II矿lIz。。p(芝兰G(R)e2..y,r+2MCl(R)e升r)a ’
于是我们得到下面稳定性定理
定理4·1假设条件(A1)和(A2)成立,并设u≥和嗡是分别带有初始
条件“导和”5{r的全离散谱格式(2.1)的两个解,且初值满足
0u洲,≤R,Il碍I|1≤R
如果时间步长r充分小使得存在一个常数a>0满足
1—2MCt(R)rel7≥o
那么有
K爹一柳|f
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:
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学位论文作者签名t毫々每葛 导师签名t秧}慵
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学位论文作者毕业后去向t
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带弱阻尼的非线性Schrodinger方程全离散谱格式的动力性质及长时间的稳定性和收