容器放气性能研究
2011 年
第 30 卷
1 月
第 1 期
机 械 科 学 与 技 术
Mechanical Science and Technology for Aerospace Engineering
January
Vol. 30
2011
No. 1
收稿日期:2009 - 08 - 12
作者简介:李 超(1970 -) ,高级工程师,博士,研究方向为机械设
计及理论、可靠性工程,lichao19721216@ sohu. com
李 超
容器放气性能研究
李 超,梁 浩,王 飞,尹 霞
(中国工程物理...
2011 年
第 30 卷
1 月
第 1 期
机 械 科 学 与 技 术
Mechanical Science and Technology for Aerospace Engineering
January
Vol. 30
2011
No. 1
收稿日期:2009 - 08 - 12
作者简介:李 超(1970 -) ,高级工程师,博士,研究方向为机械设
计及理论、可靠性工程,lichao19721216@ sohu. com
李 超
容器放气性能研究
李 超,梁 浩,王 飞,尹 霞
(中国工程物理研究院 结构力学研究所,绵阳 621900)
摘 要:以较大容器和多段不同内径、长度的细长导管和自动阀门组成的放气系统为对象,研究了
该系统从 0. 6 MPa初始压力放至剩余压力为 0. 001 MPa时所需的放气时间。将该放气系统简化为
定容器和流量特性参数为 S和 b的气动元件,并假设气体为理想气体,放气过程为等温,推导出了
相关的计算公式。通过放气系统的实验结果、理论分析结果的对比,提出了应将整个放气过程分为
声速、亚声速两个阶段。
关 键 词:容器;放气特性;流量特性
中图分类号:TB138 文献标识码:A 文章编号:1003-8728(2011)01-0163-03
A Study of the Outgassing Characteristics of a Vessel
Li Chao,Liang Hao,Wang Fei,Yin Xia
(Institute of Structural Mechanics,China Academy of Engineering Physics,Mianyang 621900)
Abstract:A pneumatic system consisted of relatively large vessel,different inner diameter tubes,and an automatic
valve is studied. The system outgassing characteristics when the pressure drops from 0. 6 MPa to 0. 001 MPa is re-
searched. The theoretical outgassing time calculation is presented based on the system flow rate characteristic,per-
fect gas and isothermal process. The outpassing process can be divided into two stages according to the experimental
and theoretical results.
Key words:vessel;outgassing characteristics;flow rate characteristic
在军民用领域,气动技术的应用已越来越广泛,
其中,容器的充气或放气技术属难度比较大的研究
课题。容器的放气是多变指数和传热系数变化的复
杂过程,但在工程实际问题中,常常将其简化为绝热
放气过程或等温放气过程[1,2]。在放气过程中,若
一定质量气体的状态变化是在不与外界发生热交换
的条件下进行的,称为绝热过程;若一定质量气体的
状态变化是在温度不变的情况下进行的,称为等温
过程。
放气系统的放气性能受很多因素影响[3 ~ 5],如,
容器内初始压力,导管的长度、内径、内壁粗糙度,自
动阀门的有效通径、通径长度、通径内壁粗糙度,气
路是否存在突变,环境条件,气体介质的状态等。在
理论分析或实验研究时,欲将所有因素都考虑难度
很大。为将复杂问题简单化,对一类特定的放气系
统,采取了如下处理方法:容器的放气性能与导管、
自动阀门的流量特性参数、容器内的压力和放气端
环境压力有关。
在放气过程中,放气系统处于密封环境中,温度
比较稳定,因此,假设为等温放气过程。根据容器内
气体压力与出口端气体压力的比值,分别给出了声
速放气、亚声速放气的理论计算方法。
针对具体的放气系统,利用实验研究和理论分
析结果,提出了应将整个放气过程分为声速、亚声速
放气两个阶段比较合理。
1 放气系统流量特性的确定
放气系统结构示意见图 1。设图 1 的多段导管
和自动阀门的流量特性为 S、b,上述两参数可通过
试验确定。假设测试用容器的容积为 V,初始压力
为 p10、初始温度为 T10,通过流量特性参数为 S 值和
机 械 科 学 与 技 术 第 30 卷
b值的气路元件向环境压力为 pb 的外界放气。试验
时须在声速状态下放气,时间在 4 s ~ 6 s之间,由于
放气时间较短,可认为是绝热放气过程。
图 1 放气系统结构示意
S= 2k - 1
k + 1( )2
k+1
2(k-1) V
t kRT槡 10
P10
P1
( )
∞
k-1
2
-[ ]1 (1)
式中:V为容器容积;k为等熵指数;R为气体常数。
p1
T1
=
p1∞
T10
(2)
式中:P1 为放气结束时容器内的气体压力;T1 为放
气结束时容器内的气体温度。
可采用串连声速排气法测定 b 值[6]。b 值的确
定需要两个元件串连。设元件 1、元件 2 的流量特
性分别为 S1、b1 和 S2、b2。首先,分别测量单个元件
排气时的 S1、S2。其次,再将两个元件串联排气,元
件 1 在前、元件 2 在后的流量特性为 S12和 b12,元件
2 在前、元件 1 在后的 S21和 b21,可根据式(3)~式
(6)计算元件 1 和元件 2 的临界压力比。
b1 =
a2S12 /S2 - 1 - (S12 /S1)槡 2
1 - 1 - (S12 /S1)槡 2
(3)
b2 =
a1S21 /S1 - 1 - (S21 /S2)槡 2
1 - 1 - (S21 /S2)槡 2
(4)
a1 = 1 - (
S1
2A1
)2 (5)
式中:A1 为连接元件 1、元件 2 间的连接管的几何
面积。
a2 = 1 - (
S2
2A2
)2 (6)
式中:A2 为连接元件 2、元件 1 间的连接管的几何
面积。
利用式(1)~ 式(6) ,可求出多段导管、自动阀
门组成的气路元件的流量特性。
为保证 S、b 测试结果的准确性,连接管应满足
如下要求:内径尽可能大;连接管应平直,具有光滑
的圆形内表面,在全长内直径不变。
2 放气时间
如图 2,设容器出口端的有效面积为 S、压力为
P2,容器内容积为 V,当管内气体流动为亚声速时,
理想气体的质量流量为[7]
qm = p0S
2k
(k - 1)RT0
p2
p( )0
2
k
- p2
p( )0
k+1
[ ]槡
k
(7)
图 2 简化后扩气系统
当管内气体流动为声速时,理想气体的质量流
量为
qm =
2
k +( )1
k+1
2(k-1) k
RT槡 0p0S (8)
对定容积等温放气,质量流量可表示为
qm = -
V
RT0
dp0
dt (9)
当容器内的压力由 p0变为 p1,且 p2 / p1≤ b为声
速放气时,消去式(8)和式(9)中的 qm再积分,获得
放气时间 t为
t = V
S kRT槡 0
2
k +( )1
k+1
2(k-1)
ln
p0
p1
(10)
当容器内的气体为亚声速放气时,气体的质量
流量可表示为
qm =
2
k +( )1
k+1
2(k-1) k
RT槡 0p0S 1 -
p2 / p0 - b
1( )- b槡
2
(11)
消去式(9)和式(11)中的 qm再积分,获得容器
内的气体从 p0 变为 p1 的放气时间 t为
t=∫
p2 / p1
p2 / p0
- V
pS kRT0(1-2b槡 )
2
k+( )1
k+1
2(k-1)
1- p2 / p-b
1( )-b槡
2
dp
(12)
采用直接积分求解式(12)的结果困难很大,可
利用 Matlab编程求解。
式(10)、式(12)分别适用于容器在声速、亚声
速下放气时间的计算。
3 实例分析与讨论
如图 1 所示的放气系统,容器内贮存氩气,初始
461
第 1 期 李 超等:容器放气性能研究
压力为 0. 6 MPa,容积约为 4 L。将容器内的氩气放
入一真空度小于 100 Pa、容积远远大于 4 L 的模拟
容器内,当容器的剩余压力为 1000 Pa 时,所需的放
气时间是多少?放气过程中,可假设模拟容器内的
真空度保持不变,放气系统的温度基本稳定。
3. 1 实验研究
地面放气试验系统组成示意见图 3。将两个容
积均约为 1. 2 m3 的模拟容器串联在一起,贮存容器
放出的氩气。在放气过程中,利用在模拟容器上设置
的两组抽真空系统不停地抽真空,保证模拟容器内的
压力尽可能低。为监测压力变化情况,分别在模拟容
器不同部位设置 4个压力传感器,其中两个为薄膜电
容规,最大量程约为1330 Pa,精度不低于0. 2%F·S;
另外两个为电离规,量程为 10 -1 Pa ~ 10 -5 Pa。在容
器上设置了一个高压传感器、一个低压传感器。
图 3 放气试验系统组成示意
除容器始终保持不变外,根据导管内径、长度不
同,将试验件状态分为如下 3 种:试件状态 1 为:导
管 1 内径为 1. 04 mm,长度为 90 mm;导管 2 内径为
3. 04 mm,长度为 780 mm;导管 3 内径为 4. 04 mm,
长度为 500 mm;阀门的有效通径约为 4 mm。试件
状态 2 除导管 1 长度为 80 mm 外,其余均同试件状
态 1。试件状态 3 除导管 1 长度为 48 mm,导管 3 内
径为 5 mm、长度为 500 外,其余均同试件状态 1。所
有气路内壁粗糙度均未测量,阀门与管路、管路与管
路间接口部位均采用圆弧过渡。
不同的气管道,其流量特性参数会发生变化[8]。
经测量,试件状态 1、2、3的流量特性参数分别为 S1 =
6. 6 ×10 -7 m2 和 b1 = 0. 42、S2 =6. 7 ×10
-7 m2和 b2 =
0. 42、S3 =6. 8 ×10
-7 m2 和 b3 =0. 41。
总共进行了三轮放气试验,获得表 1 的容器内
剩余压力与放气时间的对应关系。
表 1 放气试验数据
容器内的剩余压力
(MPa)
0. 1 0. 01 0. 005 0. 002 0. 001
放气
时间
(s)
试件状态 1 80 202 263 416 689
试件状态 2 79 200 260 402 638
试件状态 3 65 166 212 314 476
3. 2 理论分析
对长管路、变内径和自动阀门组成的放气系统,
内部气体流动非常复杂,若仅考虑放气管出口端的
压力与容器内的压力比确定整个过程是否为声速、
亚声速放气,可能出现较大误差。原因有两个方面:
一是由于导管、自动阀门截面存在突变,在同一时
间,有的截面上气体流速为声速,有的则为亚声速;
另一个方面,由于容器内压力从初始较高压力放至
非常低压力,压力变化范围大,同时未考虑传热对放
气时间的影响。
下面假设 5 种情况进行放气时间的理论计算。
I类整个放气过程均为声速放气;II类从 0. 6 MPa到
0. 3 MPa为声速放气,从 0. 3 MPa 到 0. 001 MPa 为
亚声速放气;III类从 0. 6 MPa 到 0. 2 MPa 为声速放
气,从 0. 2 MPa 到 0. 001 MPa 为亚声速放气;IV 类
从 0. 6 MPa到 0. 1 MPa 为声速放气,从 0. 1 MPa 到
0. 001 MPa为亚声速放气;V 类整个放气过程均为
亚声速。当容器内剩余氩压力为 0. 001 MPa 时,理
论计算的放气时间数据见表 2。氩的等熵指数为
1. 6684,气体常数为 208. 13 J /kg·K。
表 2 不同理论方法计算获得的放气时间
I类 II类 III类 IV类 V类
总的
放气
时间
(s)
试件状态 1 232 699 676 632 784
试件状态 2 228 699 675 631 762
试件状态 3 225 642 627 589 673
3. 3 讨论
根据表 1、表 2 的计算结果可知:将整个放气过
程假设为声速或亚声速,计算结果与实验结果将出
现较大误差。比较合理的假设应将放气过程分为声
速和亚声速两个阶段,当容器内压力较高时为声速
放气,当容器压力较低时为亚声速放气。
(下转第 172 页)
561
机 械 科 学 与 技 术 第 30 卷
5 结束语
(1)模糊 PID自整定控制具有模糊控制和 PID
控制的优点,克服了二次调节系统的非线性和时变
性。通过建立试验台加载系统模糊 PID自整定控制
模型并进行仿真,研究表明采用模糊 PID 自整定控
制后使得二次元件输出动态响应性能大大改善,显
示出模糊 PID自整定控制的良好校正性能。
(2)笔者尝试了模糊 PID自适应控制这一相对
简单而有效的现代控制方法,更多的自适应控制方
案以及其它智能控制方法也可以引入到二次调节加
载系统中,其方法的可行性研究及分析也将成为一
系列重要的课题。
[参考文献]
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(上接第 165 页)
4 结论
笔者对某一放气系统进行了理论分析和实验研
究。以实验数据为基础,探讨了在理论计算放气时
间时,应将整个过程假设为声速和亚声速两个阶段
比较合理。
进行理论计算时,尽管近似将放气过程假设为
等温过程,并回避了复杂放气系统具有的截面突变、
内壁粗糙度等对放气时间的影响,但只要合理确定
声速和亚声速的分界点,则理论计算结果与实验结
果就比较接近。
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