弹性力学_第二章__应力状态分析

第二章 应力状态 一、内容介绍 弹性力学的研究对象为三维弹性体，因此分析从微分单元体入手，本章的任务就是从静力学观点出发，讨论一点的应力状态，建立平衡微分方程和面力边界条件。 应力状态是本章讨论的首要问题。由于应力矢量与内力和作用截面方位均有关。因此，一点各个截面的应力是不同的。确定一点不同截面的应力变化规律称为应力状态分析。首先是确定应力状态的描述方法，这包括应力矢量定义，及其分解为主应力、切应力和应力分量；其次是任意截面的应力分量的确定—转轴公式；最后是一点的特殊应力确定，主应力和主平面、最大切应力和应力圆等。应力状态分析表明应力分量为二阶对称张量。本课程分析中使用张量符号描述物理量和基本方程，如果你没有学习过张量概念，请进入附录一，或者查阅参考资料。 本章的另一个任务是讨论弹性体内一点－微分单元体的平衡。弹性体内部单元体的平衡条件为平衡微分方程和切应力互等定理；边界单元体的平衡条件为面力边界条件。 二、重点 1、应力状态的定义：应力矢量；正应力与切应力；应力分量； 2、平衡微分方程与切应力互等定理； 3、面力边界条件； 4、应力分量的转轴公式； 5、应力状态特征方程和应力不变量； ： 体力；面力；应力矢量；正应力与切应力；应力分量；应力矢量与应力分量；平衡微分方程；面力边界条件；主平面与主应力；主应力性质；截面正应力与切应力；三向应力圆；八面体单元；偏应力张量不变量；切应力互等定理；应力分量转轴公式；平面问题的转轴公式；应力状态特征方程；应力不变量；最大切应力；球应力张量和偏应力张量 §2.1 体力和面力 学习思路: 本节介绍弹性力学的基本概念——体力和面力，体力Fb和面力Fs的概念均不难理解。 应该注意的问题是，在弹性力学中，虽然体力和面力都是矢量，但是它们均为作用于一点的力，而且体力是指单位体积的力；面力为单位面积的作用力。 体力矢量用Fb表示，其沿三个坐标轴的分量用Fbi（i=1，2，3）或者Fbx、Fby和Fbz表示，称为体力分量。 面力矢量用Fs表示，其分量用Fsi（i=1，2，3）或者Fsx、Fsy和Fsz表示。 体力和面力分量的方向均规定与坐标轴方向一致为正，反之为负。 学习要点： 1、体力；2、面力。 1、体力 作用于物体的外力可以分为两种类型：体力和面力。 所谓体力就是分布在物体整个体积内部各个质点上的力，又称为质量力。例如物体的重力，惯性力，电磁力等等。 面力是分布在物体表面上的力，例如风力，静水压力，物体之间的接触力等。 为了表明物体在xyz 坐标系内任意一点P 所受体力的大小和方向，在P点的邻域取一微小体积元素△V，如图所示 设△V 的体力合力为△F，则P点的体力定义为 令微小体积元素△V 趋近于0，则可以定义一点P的体力为 一般来讲，物体内部各点处的体力是不相同的。 物体内任一点的体力用Fb表示，称为体力矢量，其方向由该点的体力合力方向确定。 体力沿三个坐标轴的分量用Fbi( i = 1,2,3)或者Fbx, Fby, Fbz表示，称为体力分量。体力分量的方向规定与坐标轴方向一致为正，反之为负。 应该注意的是：在弹性力学中，体力是指单位体积的力。 2、面力 类似于体力，可以给出面力的定义。 对于物体表面上的任一点P，在P 点的邻域取一包含P点的微小面积元素 △S，如图所示 设△S 上作用的面力合力为 △F，则P 点的面力定义为 面力矢量是单位面积上的作用力，面力是弹性体表面坐标的函数。一般条件下，面力边界条件是弹性力学问题求解的主要条件。 面力矢量用Fs表示，其分量用Fsi（i=1，2，3）或者Fsx、Fsy和Fsz表示。面力的方向规定以与坐标轴方向一致为正，反之为负。 弹性力学中的面力均定义为单位面积的面力。 §2.2 应力和应力状态 学习思路: 物体在外界因素作用下，物体内部各个部分之间将产生相互作用，物体内部相互作用力称为内力。为讨论弹性体的强度，将单位面积的内力，就是内力集度定义为应力。 pn为过任意点M，法线方向为n的微分面上的应力矢量。应力矢量不仅随点的位置改变而变化，而且即使在同一点，也由于截面的法线方向n的方向改变而变化。 一点所有截面的应力矢量的集合称为一点的应力状态。讨论一点各个截面的应力变化趋势称为应力状态分析。 凡是应力均必须说明是物体内哪一点，并且通过该点哪一个微分面的应力。应力状态对于研究物体的强度是十分重要的。显然，作为弹性体内部一个确定点的各个截面的应力矢量，就是应力状态必然存在一定的关系。不可能也不必要写出一点所有截面的应力。为了准确、明了地描述一点的应力状态，必须使用合理的应力参数。 为了探讨各个截面应力的变化趋势，确定可以描述应力状态的参数，通常将应力矢量分解。 学习要点： 1、应力矢量；2、应力矢量的分解；3、应力分量。 1、应力矢量 物体在外界因素作用下，例如外力，温度变化等，物体内部各个部分之间将产生相互作用，这种物体一部分与相邻部分之间的作用力称为内力。 内力的计算可以采用截面法，即利用假想平面将物体截为两部分，将希望计算内力的截面暴露出来，通过平衡关系计算截面内力F。 内力的分布一般是不均匀的。为了描述任意一点M的内力，在截面上选取一个包含M的微面积单元ΔS，如图所示 则可认为微面积上的内力主矢ΔF的分布是均匀的。设ΔS 的法线方向为n，则定义： 上式中pn为微面积ΔS 上的平均应力。如果令ΔS 逐渐减小，并且趋近于零，取极限可得 上述分析可见：pn是通过任意点M，法线方向为n的微分面上的应力矢量。 应力pn是矢量，方向由内力主矢ΔF确定，又受ΔS方位变化的影响。 应力矢量不仅随点的位置改变而变化，而且即使在同一点，也由于截面的法线方向n的方向改变而变化。这种性质称为应力状态。因此凡是应力均必须说明是物体内哪一点，并且通过该点哪一个微分面的应力。 一点所有截面的应力矢量的集合称为一点的应力状态。应力状态对于研究物体的强度是十分重要的。显然，作为弹性体内部一个确定点的各个截面的应力矢量，就是应力状态必然存在一定的关系。不可能也不必要写出一点所有截面的应力。为了准确、明了地描述一点的应力状态，必须使用合理的应力参数。 2、应力矢量的分解 讨论一点各个截面的应力变化趋势称为应力状态分析。为了探讨各个截面应力的变化趋势，确定可以描述应力状态的参数，通常将应力矢量分解。 应力矢量的一种分解方法是将应力矢量pn在给定的坐标系下沿三个坐标轴方向分解，如用px, py, pz表示其分量，则 pn=px i + py j+ pz k，这种形式的分解并没有工程实际应用的价值。它的主要用途在于作为工具用于推导弹性力学基本方程。 另一种分解方法，如图所示，是将应力矢量 pn沿微分面ΔS的法线和切线方向分解。与微分面ΔS 法线 n方向的投影称为正应力，用(n表示；平行于微分面ΔS 的投影称为切应力或剪应力，切应力作用于截面内，用(n表示。 弹性体的强度与正应力和切应力息息相关，因此这是工程结构分析中经常使用的应力分解形式。 由于微分面法线 n 的方向只有一个，因此说明截面方位就确定了正应力(n 的方向。但是平行于微分面的方向有无穷多，因此切应力(n不仅需要确定截面方位，还必须指明方向。 3、应力分量 为了表达弹性体内部任意一点M 的应力状态，利用三个与坐标轴方向一致的微分面，通过M点截取一个平行六面体单元，如图所示。 将六面体单元各个截面上的应力矢量分别向3个坐标轴投影，可以得到应力分量(ij。 应力分量的第一脚标 i 表示该应力所在微分面的方向，即微分面外法线的方向； 第二脚标 j 表示应力的方向。如果应力分量与 j 坐标轴方向一致为正，反之为负。 如果两个脚标相同，i＝j，则应力分量方向与作用平面法线方向一致，这是正应力，可以并写为一个脚标，例如(x。 如果两脚标不同，i≠j，则应力分量方向与作用平面法线方向不同，这是切应力，例如(xy。 六面体单元的3对截面共有九个应力分量(ij。 应该注意：应力分量是应力矢量在坐标轴上的投影，因此是标量，而不是矢量。 在已知的坐标系中应力状态通常用应力张量 表示。使用应力张量可以完整地描述一点的应力状态。 §2.3 斜截面上的应力 应力矢量与应力分量 学习思路: 应力矢量不仅随点的位置改变而变化，而且也由于截面的法线方向n的方向改变而变化，研究这一变化规律称为应力状态分析。如果应力分量能够描述一点的应力状态，那么应力分量与其它应力参数必然有内在联系。 本节分析应力矢量与应力分量之间的关系，为深入讨论应力状态作准备。 利用三个坐标平面和一个任意斜截面构造微分四面体单元，通过四面体单元探讨坐标平面的应力分量和斜截面上的应力矢量的关系。 根据平衡关系，推导任意斜截面的应力矢量、法线方向余弦和各个应力分量之间的关系。 分析表明：一点的应力分量确定后，任意斜截面的应力矢量是确定的。 学习要点： 1、 分四面体单元；2、应力矢量与应力分量。 1、微分四面体单元 一点的九个应力分量如果能够完全确定一点的应力状态，则其必须能够表达通过该点的任意斜截面上的应力矢量。 为了说明这一问题，在O点用三个坐标面和一任意斜截面截取一个微分四面体单元，如图所示。 斜截面的法线方向矢量为n，它的三个方向余弦分别为l，m和n。 设斜截面上的应力为pn，i，j 和 k 分别为三个坐标轴方向的单位矢量，pn在坐标轴上的投影分别为px, py, pz。则应力矢量可以表示为 pn = pxi+ py j+ pz k 同样，把单位体积的质量所受的体积力Fb沿坐标轴分解，有 Fb = Fbxi+ Fby j+ Fbz k 设S为ΔABC的面积，则 ΔOBC=lS,    ΔOCA=mS,    ΔOAB=nS ΔABC的法线方向的单位矢量可表示为 n = l i+ l j + m k 2、应力矢量与应力分量 微分四面体在应力矢量和体积力作用下应满足平衡条件，设h为O点至斜面ABC的高，由x方向的平衡，可得 将公式 代入上式，则     对于微分四面体单元，h与单元体棱边相关，因此与1相比为小量，趋近于零，因此 同理 如果采用张量记号，则上述公式可以表示为 上式给出了物体内一点的9个应力分量和通过同一点的各个微分面上的应力之间的关系。这一关系式表明，只要有了应力分量，就能够确定一点任意截面的应力矢量，或者正应力和切应力。因此应力分量可以确定一点的应力状态。 §2.4 平衡微分方程 学习思路: 物体在外力作用下产生变形，最后达到平衡位置。平衡不仅是指整个物体，而且弹性体的任何部分也是平衡的。 本节通过微分平行六面体单元讨论弹性体内部任意一点的平衡。 应该注意：在讨论微分单元体平衡时，考虑到坐标的微小变化将导致应力分量的相应改变。即坐标有增量时，应力分量也有对应的增量。这个增量作为高阶 小量，如果不涉及微分单元体平衡时是可以不考虑的。 微分平衡方程描述了弹性体内部任意一点的平衡，确定了应力分量与体力之间的关系。又称为纳维（Navier）方程。 平衡微分方程描述弹性体内部应力分量与体力之间的微分关系，是弹性力学的第一个基本方程。 切应力互等定理是弹性体力矩平衡的结果。 学习要点： 1、微分单元体及平衡关系； 2、平衡微分方程与切应力互等定理。 1、微分单元体及平衡关系 物体在外力作用下产生变形，最后达到平衡位置。不仅整个物体是平衡的，而且弹性体的任何部分也都是平衡的。 为了考察弹性体内部的平衡，通过微分平行六面体单元讨论任意一点M 的平衡。在物体内，通过任意点M，用三组与坐标轴平行的平面截取一正六面体单元，单元的棱边分别与x，y，z轴平行，棱边分别长dx，dy，dz，如图所示 讨论微分平行六面体单元的平衡： 在x面上有应力分量(x，(xy和 (xz；在x+dx面上，应力分量相对x 截面有一个增量，取一阶增量，则 对y，z方向的应力分量作同样处理。 根据微分单元体x方向平衡，∑Fx=0，则 简化并且略去高阶小量，可得 同理考虑y，z方向，有 上述公式给出了应力和体力之间的平衡关系，称为平衡微分方程，又叫纳维（Navier）方程。 用张量形式表示，可以写作 如果考虑微分单元体的力矩平衡， 则可以得到 xy =yx，  yz=zy， zx=xz 由此可见，切应力是成对出现的，9个应力分量中仅有6个是独立的。 上述关系式又称作切应力互等定理。用张量形式表示，则 ij = ji §2.5 面力边界条件 学习思路: 在弹性体内部，应力分量必须与体力满足平衡微分方程；在弹性体的表面，应力分量必须与表面力满足面力边界条件，以维持弹性体表面的平衡。 面力边界条件的推导时，参考了应力矢量与应力分量关系表达式。只要注意到物体边界任意一点的微分四面体单元表面作用应力分量和面力之间的关系就可以得到。 面力边界条件描述弹性体表面的平衡，而平衡微分方程描述物体内部的平衡。当然，对于弹性体，这仅是静力学可能的平衡，还不是弹性体实际存在的平衡。 面力边界条件确定的是弹性体表面外力与弹性体内部趋近于边界的应力分量的关系。 学习要点： 1、面力边界条件。 1、面力边界条件 物体在外力作用下处于平衡状态，不仅整体，而且任意部分都是平衡的。在弹性体内部，应力分量必须与体力满足平衡微分方程；在弹性体的表面，应力分量须与表面力满足面力边界条件，以满足弹性体表面的平衡。 考虑物体表面任一微分四面体的平衡，如图所示。 由于物体表面受到表面力，如压力和接触力等的作用，设单位面积上的面力分量为Fsx、Fsy和Fsz ，物体外表面法线n的方向余弦为l，m，n。参考应力矢量与应力分量的关系，可得 用张量符号可以表示为 上述公式是弹性体表面微分单元体保持平衡的必要条件，公式左边表示物体表面的外力，右边是弹性体内部趋近于边界的应力分量。公式给出了应力分量与面力之间的关系，称为静力边界条件或面力边界条件。 平衡微分方程和面力边界条件都是平衡条件的表达形式，前者表示物体内部的平衡，后者表示物体边界部分的平衡。 显然，若已知应力分量满足平衡微分方程和面力边界条件，则物体平衡；反之，如物体平衡，则应力分量必须满足平衡微分方程和面力边界条件。 §2.5 坐标变换的应力分量和应力张量 学习思路: 一点的应力不仅随着点的位置改变而变化，而且由于截面的法线方向不同，截面上的应力也不同。因此必须探讨一点任意截面应力之间的变化关系。应力分量能够描述一点的应力状态，因此确定不同截面应力分量的变化规律，就可以确定应力状态。 本节分析坐标系改变时应力分量的变化规律。为了简化分析，首先假设斜截面的法线与新坐标轴方向相同，建立斜截面应力矢量表达式。然后利用斜截面应力矢量与应力分量的关系，将应力矢量投影于各个坐标轴得到应力分量表达式。 应力分量的转轴公式说明：应力分量满足张量变换条件。 根据切应力互等定理，应力张量是二阶对称张量。 转轴公式说明了一点的应力状态，尽管截面方位的变化导致应力分量改变，但是一点的应力状态是不变的。 学习要点： 1、坐标系的变换；2、坐标平面的应力矢量；3、应力分量的投影；4、应力分量转轴公式；5、平面问题的转轴公式。 1、坐标系的变换 一点的应力不仅是坐标的函数，随着弹性体中点的位置改变而变化，而且即使同一点，由于截面的法线方向不同，截面上的应力也不相同。一点的应力随着截面的法线方向的改变而变化称为应力状态。 应力状态分析就是讨论一点不同截面的应力变化规律。由于应力分量可以描述应力状态，因此讨论坐标系改变时，一点的各个应力分量的变化就可以确定应力状态。 当坐标系改变时，同一点的各个应力分量将作如何的改变。 容易证明，坐标系仅作平移变换时，同一点的应力分量是不会改变的，因此只须考虑坐标系旋转的情况。 假设在已知坐标系Oxyz中，弹性体中某点的应力分量为 如果让坐标系转过一个角度，得到一个新的坐标系Ox'y'z'。设新坐标系与原坐标系之间有如下关系： 其中，li，mi，ni表示新坐标轴Ox'y'z'与原坐标轴Oxyz之间的夹角方向余弦。 2、坐标平面的应力矢量 如果用 表示同一点在新坐标系下的应力分量。 作斜截面ABC与 x' 轴垂直，其应力矢量为pn，则 根据应力矢量与应力分量的表达式 3、应力分量的投影 设i'，j'，k' 为新坐标系Ox'y'z'的三个坐标轴方向的单位矢量，如图所示 将 pn ，即px'向x' 轴投影就得到x'； 向y' 轴投影就得到x'y'； 向z' 轴投影就得到x'z'； 所以 4、应力分量转轴公式 将应力矢量分量表达式代入上述各式，并分别考虑 y，z方向，则可以得到转轴公式 注意到，x'y' =y'x' , y'z' =z'y' , x'z' =z'x'。 用张量形式描述，则上述公式可以写作 应力变换公式表明：当坐标轴作转轴变换时，应力分量遵循张量的变换规律。坐标轴旋转后，应力分量的九个分量均有改变，但是作为一个整体所描述的应力状态是不会发生变化的。 应力张量为二阶对称张量，仅有六个独立分量。新坐标系下的六个应力分量可通过原坐标系的应力分量确定。因此，应力张量的六个应力分量就确定了一点 的应力状态。 5、平面问题的转轴公式 对于平面问题，如Ox 轴与Ox' 成角。则新旧坐标系 有如下关系： 根据转轴公式，可得 上述公式即材料力学中常用的应力变换公式。 应该注意的问题是：材料力学是根据变形效应定义应力分量的，而弹性力学是根据坐标轴定义应力分量的符号的。因此对于正应力二者符号定义结果没有差别，但是对于切应力符号定义是不同的。例如对于两个相互垂直的微分面上的切应力，根据弹性力学定义，符号是相同的，而根据材料力学定义，符号是相反的。 §2.7 主应力和应力不变量 学习思路: 应力状态的确定，不仅需要描述一点各个截面的应力变化规律，而且需要确定最大正应力和切应力，以及作用平面方位。 本节讨论应力状态的的重要概念－主平面和主应力。主平面是指切应力为零的平面；主平面法线方向称为应力主轴；主平面的正应力称为主应力。主平面和主应力是描述一点应力状态的重要参数，关系弹性体的强度。 根据主应力和应力主轴的定义，可以建立其求解方程－应力状态特征方程。 对于应力主轴，在主应力求解后，再次应用齐次方程组和方向余弦特性可以得到。 主应力特征方程的系数具有不变性、实数性和正交性。因此称为应力不变量。 学习要点： 1、主平面与主应力；2、l，m，n的齐次线性方程组；3、应力状态特征方程；4、主应力性质；5、正交性证明。 1、主平面与主应力 应力状态的确定，不仅需要描述一点各个截面的应力变化规律，而且需要确定最大正应力和切应力，以及作用平面方位。 物体内一点的应力分量是随坐标系的旋转而改变的，那么，对于这个确定点，是否可以找到这样一个坐标系，在这个坐标系下，该点只有正应力分量，而切应力分量为零。也就是说：对于物体内某点，是否能找到三个相互垂直的微分面，面上只有正应力而没有切应力。答案是肯定的，对于任何应力状态，至少有三个相互垂直平面的切应力为零。 切应力为零的微分面称为主微分平面，简称主平面。 主平面的法线称为应力主轴或者称为应力主方向。 主平面上的正应力称为主应力。 根据主应力和应力主轴的定义，可以建立其求解方程。 设过点O与坐标轴倾斜的微分面ABC为主微分面，如图所示 其法线方向n，既应力主轴的三个方向余弦分别为l，m，n，微分面上的应力矢量 pn，即主应力的三个分量为px, py, pz。 根据主平面的定义，应力矢量 pn的方向应与法线方向n一致，设为主应力，则应力矢量的三个分量与主应力的关系为 px =l, py =m, pz =n 2、l，m，n的齐次线性方程组 同时，根据应力矢量与应力分量表达式，有 将上述公式联立求解，可以得到 上述公式是一个关于主平面方向余弦 l，m，n 的齐次线性方程组。 求解关于l，m，n的齐次线性方程组。这个方程组具有非零解的条件为系数行列式等于零。即 3、应力状态特征方程 展开上述行列式,可得 以上方程称为应力状态特征方程，是确定弹性体中任意一点主应力的方程。 其中， ， 为应力张量元素构成的行列式 主对角线元素之和。 是 行列式按主对角线展开的三个代数主子式之和。 是行列式 的值。 由于一点的主应力和应力主轴方向取决于物体所受载荷和约束条件等，而与坐标轴的选取无关。因此特征方程的根是确定的，即I1, I2, I3的值是不随坐标轴的改变而变化的。因此I1, I2, I3 分别称为应力张量的第一，第二和第三不变量。 应当指出，所谓不变量是指同一点的应力张量而言的，它们与坐标轴的选取无关。对于不同点，应力状态不同，这些量当然是要变化的 4、主应力性质 可以证明，特征方程有三个实数根，如用1，2，3 分别表示这三个根，则它们代表某点的三个主应力。 对于应力主轴方向的确定，可以将计算所得的1，2，3分别代入齐次方程组的任意两式，并且利用关系式 联立求解，则可以求得应力主方向。 应力不变量具有以下性质： 1、不变性： 由于一点的正应力和应力主轴方向取决于弹性体所受的外力和约束条件，而与坐标系的选取无关。因此对于任意一个确定点，特征方程的三个根是确定的，因此I1，I2，I3的值均与坐标轴的选取无关。坐标系的改变导致应力张量的各个分量变化，但该点的应力状态不变。应力不变量正是对应力状态性质的描述。 2、实数性： 特征方程的三个根，就是一点的三个主应力，根据三次方程根的性质，容易证明三个根均为实根，所以一点的三个主应力均为实数。 3、正交性： 任一点的应力主方向，即三个应力主轴是正交的。下面证明主应力的正交性： a、若1≠ 2≠3，则特征方程无重根，因此，应力主轴必然相互垂直； b、若1＝2≠3，则特征方程有两重根，1和2的方向必然垂直于 3的方向。而1和2的方向可以是垂直的，也可以不垂直； c、若1＝ 2＝3，则特征方程有三重根，三个应力主轴可以垂直，也可以不垂直。这就是说，任何方向都是应力主轴。 5、正交性证明 证明应力不变量的正交性。 假设主应力1＝ 2＝3的方向余弦分别为（l1，m1，n1），（l2，m2，n2）和（l3，m3，n3），由于满足齐次方程组，有 将上述公式的前三式分别乘以 l2，m2和n2 ，中间三式分别乘以-l1，-m1，-n1，然后将六式相加，可得 同理 根据上述关系式，如果1≠2≠3，有 l1l2+m1m2+n1n2＝0， l2l3+m2m3+n2n3 ＝0， l1l3+m1m3+n1n3＝0 上式说明如果三个主应力均不相等，则三个应力主方向是相互垂直的。 如果1＝2≠3，有 l2l3+m2m3+n2n3 ＝0， l1l3+m1m3+n1n3 ＝0 而l1l2+m1m2+n1n2可以等于零，也可以不等于零。 这说明3的方向同时与1和2的方向垂直，而1和2的方向可以垂直，也可以不垂直。因此所有与3垂直的方向都是1和2的应力主方向。 如果1＝2＝3，则 l1l2+m1m2+n1n2， l2l3+m2m3+n2n3 和 l1l3+m1m3+n1n3均可以等于零，也可以不等于零。也就是说任何方向都是应力主方向。 由此证明应力不变量的正交性。 §2.8 应力圆和最大切应力 学习思路: 应力状态的确定，还需要讨论一点的正应力和切应力之间的变化关系。 本节通过讨论任意截面正应力与切应力的关系，建立三向应力圆概念，并且通过应力圆确定一点的最大正应力和切应力。 分析中应用任意斜截面上的应力矢量可以通过应力分量的特殊形式－主应力表达，也可以分解为正应力和切应力，建立主应力与正应力和切应力的关系。考虑斜截面法线的三个方向余弦，则可以确定一点的正应力、切应力与三个主应力的关系。 构造一个以正应力为横轴，切应力为竖轴的应力平面，则一点的正应力和切应力位于应力平面的三个由主应力确定的应力圆之内。 为了进一步探讨应力状态，最后分析八面体单元应力。 学习要点： 1、截面正应力与切应力；2、斜截面方向余弦；3、三向应力圆；4、最大切应力；5、八面体单元；6、八面体单元应力。 1、截面正应力与切应力 一点的应力状态可以通过六个应力分量确定，主应力和应力主轴是描述应力状态的重要参数。但仅仅这些，对于应力状态分析还不够，本节将进一步讨论任意斜截面的正应力和切应力的变化。 以三个相互垂直的应力主轴为坐标轴建立坐标系如图所示，设三个主应力为应力分量为1，2, 3，，即 O点附近有任意斜截面ABC，它的法线方向为n（l，m，n）。斜截面上的应力矢量pn可分解为两部 分：沿法线方向的正应力n 和沿切线方向的切应力n，如图所示 根据应力矢量与应力分量的关系 展开可得 因为 根据应力转轴公式 还有 2、斜截面方向余弦 关于l，m，n联立求解上述公式，可以得到 当斜截面方位变更时，法线的方向余弦n 随着改变，因此正应力n和切应力n也随之变化。这里有正应力n和切应力n 两个变量，如果建立一个平面坐标系，以n为横轴，n为纵轴，则斜截面上的两个应力分量（n，n）恰好是这个坐标系中的一个点。如图所示 设1≥2≥3，则因为l2 ,m2 ,n2均大于或等于零，因此根据上述公式的第一式，可以得到 3、三向应力圆 上式可以改写为 上述不等式表示在应力平面上，圆心在横轴，横坐标为（2+3）/2，半径为（2-3）/2的圆C1圆周及其以外的区域。 同理考虑公式的第二式，可得 它表达了圆C2的圆周及其内部区域。 对于公式的第三式，可得 它表达了圆C3圆周及其外部区域。 综上所述，斜截面的方位改变时，截面上的正应力和切应力（n ，n ）只能位于圆C1，C2和C3的圆周所围成的区域之内。 这三个圆C1，C2和C3是两两相切的，称为应力圆 。 4、最大切应力 根据应力圆，对于一点的应力状态，不难得到下列结论： 根据应力圆，纵坐标最大处即最大切应力的值，它的横坐标为(1+3)/2，将它们回代到公式，可得最大切应力作用平面的方向余弦为 l2 = 0.5, m2 = 0, n2 = 0.5 m=0表示最大切应力作用面的法线与应力主轴2相互垂直，因此这一作用面必然通过应力主轴2。l2 = 0,n2 = 0.5 说明最大切应力作用面的法线与应力主轴1和3都成45°角。 根据上述分析，弹性体内任意一点的最大正应力为1，最小正应力为3。 最大切应力可以通过主应力计算，最大切应力等于(1－3)/2。 最大切应力作用平面也可以通过应力主轴得到，其作用平面通过 2 应力主轴，并且与 1和 3应力主轴交45°角，如图所示。 5、八面体单元 下面介绍正八面体单元应力。 以主应力 1, 2, 3 对应的应力主轴作为x1，x2，x3坐标轴建立坐标系，选取与三个应力主轴等倾的八个微分面构成一个单元体，如图所示 由于单元体的每一个微分面均为等倾面，即其法线与三个坐标轴的夹角相同。设微分面的法线方向余弦为l，m，n，则 由于 所以 对于八面体单元各微分面上的应力矢量，我们将其分为正应力8和切应力8两部分分别讨论。 对于八面体单元的正应力，由公式可得 由上式可知，8就是某点的平均正应力。 6、八面体单元应力 对于八面体单元的切应力8，可以应用应力分解公式 因为 所以 显然，八面体单元的切应力是可以通过应力不变量表达的，因此也是不变量。根据强度理论，第四强度理论的等效应力为 所以 由上式可知：八面体单元的切应力8是一个与第四强度理论等效应力有关的物理量，因此它也是一个与塑性材料的失稳有关的物理量。 上述分析表明，八面体单元的正应力8和切应力8均是由应力不变量所描述的，因此对于任意的坐标系，其数值也是不变的，即八面体单元的正应力8和切应力8也是不变量。 §2.9 应力张量的分解 球应力张量和偏球应力张量 学习思路: 外力的作用下，物体的变形可以分解为体积改变和形状改变两部分。对应这两种形式的变形，应力张量可以分解为应力球张量和应力偏张量两部份。 分解的物理意义为：应力球张量使微单元体三个方向作用相同的正应力，只能改变微单元体的体积，而不能改变其形状。应力偏张量不改变微单元体的体积，仅产生形状的畸变。它描述的是实际应力状态与平均应力状态的偏离程度，这对描述问题的塑性变形是十分重要的。 学习要点： 1、应力状态的分解；2、应力球张量和应力偏张量；3、应力偏张量不变量。 1、应力状态的分解 一点的应力状态可以使用应力张量 表示，上述应力分量将使弹性体任意一点发生变形。 实验证明，固体材料在各向相等正应力作用下，一般表现为弹性变形。由于材料的体积改变是由于各向相等的正应力引起的，因此可以认为，材料的非弹性 变形主要是物体的形状变化时产生的。这一性质在塑性理论分析中经常应用。 在外力的作用下，物体的变形一般可以分解为体积改变和形状改变两部分。 为进一步研究应力分量对于变形的影响，将应力张量分解为 2、应力球张量和应力偏张量 其中，m ii为 上式中 为平均正应力。m ii称为平均应力张量或称应力球张量。 而sij等于 称为应力偏张量，简称应力偏量。 分解的物理意义为：应力球张量m ii使微分单元体三个方向作用相同的正应力，这使单元体发生变形时，只能产生导致体积的均匀膨胀或收缩。因而只能改变单元体体积，而不能改变单元体形状。 而应力偏张量sij将不改变微分单元体的体积，仅产生形状的畸变。它描述的是实际应力状态与平均应力状态的偏离程度，所以它对描述问题的塑性变形是十分重要的。 3、应力偏张量不变量 因为m ii的任意方向均为应力主方向，所以应力偏张量sij与 的应力主方向相同，而且其主应力仅相差一个平均应力。因此可用正应力特征方程计算。即 计算可得三个应力偏张量的不变量I'1，I'2，I'3 ，有 在塑性力学中，经常使用的是应力偏张量的第二不变量I `2，若取应力主轴方向，则 由于第二应力偏张量不变量恒为负值，一般在应用时取为正值，则 实验证明，对于金属材料，应力球分量m ij引起的变形一般都是弹性变形，而材料屈服后的塑性变形基本上是畸变变形，因此应力偏张量sij在塑性力学的研究中起重要作用。 PAGE 26