第四章 光阑

null第四章 光阑和光能计算**第四章 光阑和光能计算第一节 孔径光阑**孔径光阑：它是限制轴上物点成像光束立体角（锥角）的光阑。 也就是起到决定能通过光学系统的光能（即像平面照度）作用的光阑。 第一节 孔径光阑以普通照相机来说明光阑null**-y -UP'P1′P2′PP1P2U'y'QQ2Q出射光瞳入射光瞳孔径光阑L1L2U— 物方孔径角U′— 像方孔径角null** 入瞳与出瞳对整个光学系统是共轭的。如果光阑在整个光学系统的像空间，那么它本身也就是出射光瞳；反之，若在物空间，它就是入射光瞳null**将光学系统中所有光学零件的通光孔分别通过其前面的光学零件成像到整个系统的物空间去，系统的入射光瞳必然是其中对物面中心的张角为最小的一个。 null**QQQ2A -UP1PP2入射光瞳孔径光阑L1L2L2″null**P'L1A'U'孔径光阑QQ2QL2P'P'出射光瞳L1' 通过入射光瞳中心的光线称为主光线** 通过入射光瞳中心的光线称为主光线由于共轭关系，主光线也必然通过孔径光阑中心和出瞳中心。显然，主光线是各个物点发出的成像光束的光束轴线。光束的孔径角是征实际光学系统功能的重要性能参数之一。它不但决定了像面的照度，而且还决定了光学系统分辨能力 对于不同类型的光学系统，有不同的表示方法来表征这种孔径角相应的性能参数 **对于不同类型的光学系统，有不同的表示方法来表征这种孔径角相应的性能参数 显微系统和投影系统的物镜常用nsinUmax表示，被称之为数值孔径，用NA表示，即 n — 物方空间的介质折射率。 物方孔径角Umax越大，其数值孔径也越大 进入系统的光能越多，理论分辨本领越高null**望远系统和摄影系统常用相对孔径A来表示 D —入瞳直径 f’—物镜焦距 相对孔径A越大，表明能进入系统的光能也越多而照相机，则常用另一个术语—光阑指数，用F来表示，它是相对孔径的倒数，即 F俗称光圈，相对孔径越大时，光圈数值愈小。 远心光路**远心光路物方远心光路和像方远心光路 在光学仪器中，很大一部分仪器用来测量长度 一类仪器是光学系统有一定放大率，使被测物的像和刻尺相比，求被测物体的长度，如工具显微镜等计量仪器。 另一类仪器是把一标尺放在不同的位置，光学系统改变放大率，使标尺的像等于一个已知值，来求仪器到标尺间距离，如大地测量仪器中的视距测量。 null**在工具显微镜光学系统的实像平面上，放置已知刻度值的透明刻尺（称为分划板） 分划板上刻尺的格值已考虑了物镜的放大率 按此方法测量，刻尺与物镜之间的距离应保持不变，使物镜的放大率保持常数 这种测量方法的测量精度在很大程度上取决于像平面与刻尺平面的重合程度。 null** 像平面与分划板不重合的现象称为视差。 由于视差而引起长度测量误差可由下图来说明。 为了减少视差对测量精度的影响，可以由控制主光线的方向来达到。 **为了减少视差对测量精度的影响，可以由控制主光线的方向来达到。 由于入瞳在无限远处，物方主光线平行于光轴的光学系统，故称为物方远心光路。 **由于入瞳在无限远处，物方主光线平行于光轴的光学系统，故称为物方远心光路。 在大多数的计量光学仪器中，其孔径光阑（或出瞳）常安置在显微镜物镜或投影物镜像方焦平面上以形成物方远心光路以提高观测精度。 在光学仪器中常采用另一种光路→像方远心光路 它是孔径光阑（或入瞳）安置在整个光组的物方焦平面上形成的 这种光学系统因为出瞳位于像方无限远处，平行于光轴的像方主光线在无限远处会聚于出瞳中心，因此称为像方远心光路。**这种光学系统因为出瞳位于像方无限远处，平行于光轴的像方主光线在无限远处会聚于出瞳中心，因此称为像方远心光路。null**像方远心光路常用在大地测量仪器（光组为望远镜系统）中以提高测距精度。 这种光路也常用在照明系统中，以使它与成像系统的物方远心光路相配合。null**null**null**CCD偏左CCD偏右没有远心镜头加上远心镜头场镜场镜在某些连续成像的组合系统中，为了使前透镜组的出射光束都能进入后透镜组，可能要求后透镜组口径加大很多。 为了不使后透镜组口径过大，常在中间的实像平面上加入一块透镜，使前组的出射光束主光线，经透镜后，通过后透镜组的中心，从而大大减小后组透镜的口径。**null**这种和像平面重合，或很靠近像平面的透镜称为场镜。第二节 视场光阑**第二节 视场光阑光学系统的成像范围是有限的,能清晰成像的范围在光学系统中称为视场。 照相机中底片框限制了被成像范围的大小 工具显微镜中分划板的直径决定成像物体的大小这种限制物体成像范围的光阑称为视场光阑`**`如果孔径光阑或入射光瞳都非常小时，只有沿主光线的一束无限细光束能通过光学系统 孔径光阑AL1L2BC出射光瞳入射窗ωω’P’QP入射光瞳A’B’视场光阑（出射窗）因此光学系统的成像范围，便由对主光线发生限制的光孔所决定。 null**与孔径光阑类似，视场光阑被其前面的光组在整个系统的物空间所成的像称为入射窗（简称入窗）。视场光阑被其后面的光组在整个系统的像空间所成的像称为出射窗（简称出窗）可用角视场或线视场来表示成像范围，成像范围的大小均由入射窗或出射窗的大小决定null**把孔径光阑以外的所有光孔通过其前面的光组成像，则在这些像中入射窗对入瞳中心的张角为最小。可找出系统中哪一个光孔是视场光阑入射窗限制着物空间的成像范围null**把除孔径光阑外的所有光孔通过其后面的光组在整个系统的像空间成像时，出射窗对出射光瞳中心的张角为最小。 出射窗限制了像方视场范围 入射窗和出射窗共轭。 入射窗、视场光阑和出射窗在各自的空间对同一条主光线起限制作用，主光线和光轴间的夹角即表示整个光学系统的视场角。null**视场光阑是对一定位置的孔径光阑而言的 当孔径光阑位置改变时，原来的视场光阑将可能被另外的光孔所代替 null渐晕现象 以上只讨论了入射光瞳为无限小时的情况 实际上光学系统的入射光瞳总有一定的大小 在多数情况下，入射窗并不能完全决定光学系统的成像范围 **null**A物平面B1B2B3M1M2M入射窗入射光瞳P1P2PP2P2P2P P P1P1P1在物面上按其成像光束孔径角的不同可分为三个区域：**在物面上按其成像光束孔径角的不同可分为三个区域：第一个区域是以B1A为半径的圆形区，其中每个点均以充满入射光瞳的全部光束成像 此区域之边缘点B1由入射光瞳下边缘P2和入射窗下边缘点M2的连线所确定。 null**A物平面B1B2B3M1M2M入射窗入射光瞳P1P2PP2P1null**第二个区域是以B1B2绕光轴旋转一周所形成的环形区域，在此区域内，每一点已不能用充满入瞳的光束成像，在含轴面内看光束，由B1点到B2点，其能通过入射光瞳的光束，由100%到50%渐变，这就是轴外点的渐晕现象。 此区域的边缘点B2由入射光瞳中心P和入射窗下边缘M2的连线确定null**A物平面B1B2B3M1M2M入射窗入射光瞳P1P2PP2P P1null**第三个区域是以B2B3绕光轴旋转一周所形成的环形区域， 在此区域内各点的光束渐晕更为严重，由B2点到B3点，其渐晕系数由50%降低到0。 B3点是可见视场最边缘点，它由入射光瞳上边缘点P1和入射窗下边缘点M2的连线所决定。 null**A物平面B1B2B3M1M2M入射窗入射光瞳P1P2PP2P P1null**以上三个区域只是大致的划分，实际上在物平面上，由B1到B3点的渐晕系数由100%到0是渐变的，并没有明显的界限 null**入射光瞳具有一定大小时，没有渐晕的情况也是存在的 入射窗和物平面相重合 或者把视场光阑设置在像平面上 视场具有清晰的界限 null**综上所述，孔径光阑和视场光阑是光学系统中起重要作用的两种光阑， 前者主要限制成像光束的孔径，即决定像的照度。 后者决定视场，即物体被成像的范围。 切不可把孔径光阑和视场光阑混为一谈 在一个完整的光学系统中（两个以上光学器件组成的光学系统），孔径光阑和视场光阑不能由同一个器件兼任。 null*/56立体角的定义： 一个任意形状的封闭锥面所包含的空间称为立体角，用Ω表示。第三节 像平面的光照度null*/56立体角定义图null*/56 以锥体顶点为球心，任意r为半径作一球面，此锥体在球面上的截面为S，则立体角表示为null*/56 立体角单位：以锥顶为球心，以r为半径作一圆球，若锥面在原球上所截出的面积等于r2，则该立体角为一个“球面度”（sr）。 整个球面的面积为4πr2, 对于整个空间有即整个空间等于4 π球面度null*/56立体角是平面角向三维空间的推广。在二维空间，2π角度覆盖整个单位圆。 在三维空间， 4π的球面度立体角覆盖整个单位球面。从一个球面上去处1球面度立体角的圆锥null* 哈工大光电测控技术与装备研究所*null*/56计算微元立体角的几何关系null一、光能计算中的基本物理量 辐射通量 视见函数 光通量 发光效率 发光强度 光照度 光出射度 光亮度 **null**二、光亮度的传递规律三、光照度计算三、光照度计算1.光源直接照射表面时的光照度 a，光源为点光源**nullb，光源为面光源**null结论： 差别：电光源造成的光照度和发光强度成正比，而面光源造成的光照度和光亮度及光源面积成正比 相同：都与距离的平方成反比，且都与表面的倾斜度有关 **null2，光学系统相面的光照度**a，轴上像点的光照度nullb，轴外像点的光照度**null结论： 1，像面照度值与轴上点孔径角正弦平方成正比，加大孔径光阑，势必有利于像面光照度的提高 2，整个像面上光照度是不均匀的，由中心向边缘逐渐减弱，即存在渐晕。**第四节 光学系统中光能损失的计算第四节 光学系统中光能损失的计算一、投射面的反射损失 二、光学材料的吸收损失 三、金属镀层反射面的吸收损失**第五节景深和焦深 **第五节景深和焦深 之前学习过在垂直于光轴的平面上点的成像问题。 如：照相制版物镜和电影放映物镜 实际上有很多光学仪器需要把空间中的物点成像在一个像平面上（称为平面上的空间像），如望远镜和照相物镜等就属于这一类。 null**入瞳出瞳BB1abB01B2B3B4PP’AB04B03B02B2”B3”B4”B1”B4’B3’B2’A’B’a’b’B1’AB—对准平面A’B’—景像平面null**ab和a’ b’ 的大小和入射光瞳的直径有关，入射光瞳直径减少，弥散斑也随之减少 物空间各空间点的成像，相当于以入射光瞳中心为投影中心，以主光线为投影线，将各点投影到对准平面上后，再成像到景象平面上。 或者在像空间以出射光瞳中心为投影中心，各空间像点沿主光线投影到景象平面上，即是空间物点的平面像。 null**根据理想光学系统特性，物空间一个平面，在像空间只有一个平面与之共轭。 讨论:当入射光瞳一定时，在物空间有多大深度范围的物体能在景象平面上成清晰像(以摄影物镜为例） null**任何光接收器都不能接受到真正的几何像点，且分辨本领也不一样，因此只要像的弥散斑足够小并能满足接受器的分辨本领，就可人为这个弥散斑是一个点一个光学系统是能对空间物体成一个清晰的平面像能在像平面上获得清晰像并沿光轴方向的物空间深度称为成像空间深度(景深)null**设在B1点和B2点之间的物空间各点均能在像平面A’成清晰像null**△1=l1-l称为后景深；△2=l-l2称为前景深总景深△=△2-△1=l2-l1为前后景深之和null**A为对准平面，其对应的是景像平面A’null**能成清晰像的最远平面（B1）称为远景 能成清晰像的最近平面（B2）称为近景 null**人在看图片时，一般是把图片放在眼前250mm处，被称为明视距离Mnull**若弥散斑在明视距离对眼睛的张角小于分辨角，看上去就是一点null**偏离理想像面的A′1面和A′2面之间的距离（∆′2-∆′1）就称为焦深null景深和焦深都是能够获得清晰成像的一段空间范围。 景深指的是物空间的深度，焦深指的是像空间的深度， 这两个概念都是由孔径光阑引入而产生的，随着孔径光阑尺寸的减小，景深和焦深都相应加大；反之，孔径光阑尺寸加大，景深和焦深都变小**