第五章 隧道结构体系
基础知识
学习要点:
●了解围岩二次应力场和位移场的特征及影响因素
●掌握围岩二次应力场和位移场的确定方法
●理解围岩稳定性的判据及支护结构的补给曲线
●了解支护结构的
原则
●了解隧道结构体系的计算模型及适用条件
第一节 基本概念
按现代岩石力学原则设计支护结构的基本出发点:支护结构也是
主要的承载元素。
进行支护结构设计,必须认识和了解:
⒈围岩的初始应力状态(一次应力状态) ;
⒉开挖隧道后的围岩的二次应力状态 和位移场 ;
⒊判断围岩二次应力状态和位移场是否符合稳定性条件(围岩稳
定性准则);
{ }0σ
{ }2σ { }2u
{ }2 1( , ) 0f Rσ =
{ }2 2( , ) 0F u R =
⒋设置支护结构后围岩的应力状态,亦称围岩的三次应力状态和位
移场 、 以及支护结构的内力和位移 、 ;
⒌判断支护结构安全度的准则:
、 是支护结构材料的物理力学参数 。
信息设计(信息施工)过程:
⒈在初步地质调查和室内岩石力学试验的基础上,通过理论分析或
类比对支护结构和施工决策做出预设计;
⒉在施工中对围岩和支护结构的力学状态的变化进行监测,并将所
量测到的能反映隧道结构体系力学状态的物理量加以综合
{ }3σ { }3u { }M { }δ
{ }1 1( , ) 0f M K =
{ }1 2( , ) 0F Kδ =
1K 2K
处理;
⒊根据必要的基准值直接利用经过处理的监测信息来判断隧道结构
体系的可靠性。
第二节 围岩的二次应力场和位移场
一、围岩的二次应力场和位移场的特征和影响因素:
⒈初次应力场的影响
⑴自重应力场中:垂直应力分量是最大主应力,水平应力很小;
洞顶、洞底出现拉应力,边墙部分有很大的切
向压应力。
⑵水平构造应力:水平应力分量是最大主应力;
洞顶、洞底出现压应力,边墙部分可能出现拉
应力。
⒉开挖断面形式的影响
随椭圆率 的增大,洞顶拉应力区扩大,水平直径处应力/b aα =
集中现象严重。
⒊岩体结构特征的影响
⒋岩体力学性质对围岩二次应力场的影响
⑴弹性岩体:线性应力— 应变关系;
隧道开挖后,产生应力释放,洞周径向应力变为零
切向应力集中。
⑵非弹塑性岩体:非线性应力— 应变关系。
⒌洞室开挖后围岩应力的空间效应
“空间效应”:隧道端部开挖面对围岩的应力释放和变形发展都有
很大的约束作用,使得沿隧道纵向各断面上的二次
应力状态和变形都不相同。
⒍时间效应的影响
“时间效应”:隧道开挖后围岩初始应力重分布以及围岩的变形都
不是瞬间就达到其最终值,而是随时间的推移逐渐
完成的。
二、确定围岩二次应力场和位移场的方法:
解析法假定:⒈围岩为均质的各向同性的连续介质;
⒉只考虑自重造成的初始应力场;
⒊隧道形状以规则的圆形为主;
⒋隧道位于地
下一定的深度。
㈠确定围岩二次应力场和位移场的弹性力学方法
步骤:⑴推算隧道开挖前围岩的初始应力状态 和位移场 ;
⑵计算带有孔洞的无限平面在释放应力作用下的 和位移
;
⑶二次应力场
位移
直接加载法:将由自重形成的初始应力作为无限平面的体积力来
直接分析。
二次应力场
二次位移场
深埋隧道:假定围岩初始应力处处相等,等于隧道中心点的自重
应力。
{ }0σ { }0u
{ }σ ′
{ }u ′
{ } { } { }2 0σ σ σ ′= +
{ } { }2u u ′=
{ } { }2σ σ ′=
{ } { } { }2 0u u u′= −
0
y cHσ γ= ,
— 为隧道中心点的埋深,m ;
— 围岩的侧压力系数 , ;
— 自重应力场中的竖直应力;
— 自重应力场中的水平应力 。
⒈无支护洞室围岩的应力和位移(基尔西公式)
⑴无支护洞室围岩的应力状态
围岩中任一点的应力为:
径向应力 :
切向应力 :
0
x cHσ λγ=
cH
λ /x yλ σ σ=
yσ
xσ
2 2 4(1 )(1 ) (1 4 3 )(1 ) cos 2
2
y
r
σσ α λ α α λ θ− −⎡ ⎤= − + + − + −⎢ ⎥⎣ ⎦rσ
2 4(1 )(1 ) (1 3 )(1 ) cos 2
2
y
l
σσ α λ α λ θ− −⎡ ⎤= + + − + −⎢ ⎥⎣ ⎦lσ
剪应力 :
式中: , 为开挖洞室的半径;
、 ——围岩内任一点的极坐标;
——初始地应力, 。
说明:①应力分量由两部分组成:
Ⅰ.初始应力产生的,数字上带“-”;
Ⅱ.由洞周卸载引起的。
②正应力(法向应力),以压为正;剪应力以作用面外法
线与坐标轴—致 而应力方向与坐标轴指向相反为正。
分析:①在轴对称条件下,λ=1时,洞室周围岩体的应力
2 4(1 2 3 )(1 ) sin 2
2
y
rl
στ α α λ θ−⎡ ⎤= − + − −⎢ ⎥⎣ ⎦rlτ
0r
r
α = 0r
r θ
yσ y cHσ γ=
式中括弧内的前一项为初始应力产生,后一项由洞周卸载引起。
② 时,洞室周边( )的应力:
说明沿坑道周边只存在切向应力 ,径向应力 和剪切应力 均
变为0;表明洞室的开挖使洞室周边的围岩从二向(或三向)应力
状态变成单向(或二向)应力状态。
2
2
(1 )
(1 )
0
r y
l y
r l
σ α σ
σ α σ
τ
= −
= +
=
1λ ≠ 0r r=
[ ]
0
(1 ) 2(1 )cos2
0
r
l y
rl
σ
σ σ λ λ θ
τ
=
= + − −
=
lσ rσ rlτ
Ⅰ.水平直径处, ,
说明水平直径处的切向应力较初始应力提高了 倍,表现出应
力集中现象。
Ⅱ.拱顶处, ,
a.当 , ,即出现了拉应力,范围:
b.当 时,拱顶最大切向拉应力
0r r= 090ϕ =
(3 )l yσ λ σ= −
(3 )λ−
0r r= 00ϕ =
(3 1)l yσ λ σ= −
1/ 3λ < 0lσ <
11 1cos
2 2(1 )
λθ λ
− ⎡ ⎤+< ± ⎢ ⎥−⎣ ⎦
0λ =
l yσ σ= −
拉应力出现在与竖直轴成 的范围内,向围岩内部延伸的范围为
。
坑道拱顶(底)的拉应力区
c.当 时,拱顶处 为0
说明洞周切向应力全部变为压应力。
030±
00.58r
1/ 3λ = lσ
⒉轴对称条件下围岩应力的弹塑性分析
解题基本原理:使塑性区满足塑性条件与塑性平衡方程,使弹性
区满足平衡方程和弹性条件,在弹性区与塑性区交界处既满足弹
性条件又满足塑性条件。
塑性区单元体的受力状态
在塑性区内:极坐标平衡方程为:
(5)
在塑性区边界上,还满足塑性条件
式中 用 表示,代入(5)得
(6)
⑴当有支护时,支护与围岩边界上( )的应力即为支护阻
力,即
代入(6)
0rp rp lp
d
dr r
σ σ σ−+ =
1 sin
1 sin
rp
lp
c ctg
c ctg
σ ϕ ϕ
σ ϕ ϕ
+ ⋅ −=+ ⋅ +
lpσ rpσ
2sin ln ln( )
1 sin rp
r c c ctgϕ σ ϕϕ + = + ⋅−
0r r=
rp Pασ =
0
2 sinln( ln
1 sin
c P c ctg rα
ϕϕ ϕ= + ⋅ − −)( )
得塑性区的应力公式:
(7)
结论:围岩塑性区的应力值与初始应力状态无关,仅与围岩的强
度参数和开挖半径及支护提供的阻力 有关。
⑵当无支护时( ):
2sin
1 sin
0
2sin
1 sin
0
( ( )
1 sin( ( )
1 sin
rp
lp
rP c ctg c ctg
r
rP c ctg c ctg
r
ϕ
ϕ
α
ϕ
ϕ
α
σ ϕ ϕ
ϕσ ϕ ϕϕ
−
−
= + ⋅ − ⋅
+= + ⋅ − ⋅−
)
)
Pα
0Pα =
2 sin
1 sin
0
2 sin
1 sin
0
( ) 1
1 sin ( ) 1
1 sin
rp
lp
rc ctg
r
rc ctg
r
ϕ
ϕ
ϕ
ϕ
σ ϕ
ϕσ ϕ ϕ
−
−
⎡ ⎤= ⋅ −⎢ ⎥⎢ ⎥⎣ ⎦
⎡ ⎤+= ⋅ −⎢ ⎥−⎢ ⎥⎣ ⎦
或
⑶ 在支护阻力 作用下的塑性区半径 :
令塑性区半径为 ,当 时,有
,
对于弹性区 , 支护阻力为 时的应力
有 ,
1
0
1
0
( ) 1
1
( ) 1
1
c
rp
c
lp
R r
r
R r
r
ξ
ξ
σ ξ
σ ξξ
−
−
⎡ ⎤= −⎢ ⎥− ⎣ ⎦
⎡ ⎤= −⎢ ⎥− ⎣ ⎦
Pα
0R 0r R=
0r rp reσ σ σ= = lp leσ σ=
0r R≥ 0rσ
2 2
0 0
02 2
2 2
0 0
02 2
(1 )
(1 )
r e y r
l e y r
R R
r r
R R
r r
σ σ σ
σ σ σ
= − +
= + −
2re le yσ σ σ+ = 2rp lp yσ σ σ+ =
代入塑性判据,得 处的应力
代入(7),根据塑性条件,得
或
说明: ↑, ↓, 的存在限制了塑性区域的发展。
①若坑道开挖后,不修筑衬砌, =0时,
0r R=
0
0
(1 sin ) cos
(1 sin ) cos 2
r y r
l y y r
c
c
σ σ ϕ ϕ σ
σ σ ϕ ϕ σ σ
= − − ⋅ =
= + + ⋅ = −
0r R=
1 sin
2sin
0 0 (1 sin )
yc ctgR r
c ctg P
ϕ
ϕ
α
ϕ σϕ ϕ
−⋅ +⎡ ⎤= −⎢ ⎥⋅ +⎣ ⎦
1
1
0 0
12
1 1
y c
c
R
R r
P R
ξ
α
σ ξ
ξ ξ
−− +⎡ ⎤= ⋅⎢ ⎥+ − +⎣ ⎦
( )
( )
Pα 0R Pα
Pα
2sin
1 sin0
0
(1 sin ) cos ( )y
rP c ctg c c ctg
R
ϕ
ϕ
α ϕ σ ϕ ϕ ϕ −⎡ ⎤= − ⋅ + − − ⋅ + ⋅⎣ ⎦
或
这种情况下塑性最大。
②若想使塑性区域不形成( ),所需的支护阻力 :
或
这就是维持坑道处于弹性应力场所需的最小支护阻力。
⒊轴对称条件下围岩位移的弹塑性分析
塑性区位移表达式:
1
1
0 0
12
1
y c
c
R
R r
R
ξσ ξ
ξ
−− +⎡ ⎤= ⋅⎢ ⎥+⎣ ⎦
( )
0 0R r= Pα
(1 sin ) cosyP cα σ ϕ ϕ= − − ⋅
2
1
y cRPα
σ
ξ
−= +
0 0( )r r R≤ ≤
2
0
0
(1 ) ( )p y r
Ru
Er
μ σ σ+= −
1 sin
sin
0 0 (1 sin )
yc ctgR r
c ctg
ϕ
ϕϕ σϕ ϕ
−⋅ +⎡ ⎤= − ⋅⎢ ⎥⋅⎣ ⎦
将含有 的 表达式代入:
说明: ⑴塑性区形成后,位移 不仅与岩体的特性、坑道尺
寸、初始应力场有关,还与 有关;
⑵ 随 的增大而减小。
二.围岩稳定性判据
⒈围岩的二次应力状态与岩体强度的关系
当围岩应力状态超过岩体的强度条件,才能造成岩体失稳的前
兆。因此,满足岩体的强度条件是围岩失稳和破坏的必要条件.
⒉围岩的位移状态和岩体变形能力的关系
Pα 0R 1 sin
sin
0
0
(1 ) ( sin cos ) (1 sin )
p
yr
y
c ctgu c
r E c ctg P
ϕ
ϕ
α
ϕ σμ σ ϕ ϕ ϕ ϕ
−⋅ +⎡ ⎤+= + ⋅ − ⋅⎢ ⎥⋅ +⎣ ⎦
0ru
Pα
Pα 0ru
满足围岩的变形条件是造成围岩失稳破坏的充分条件。
⒊围岩局部落石的稳定性。
第二节 隧道围岩与支护结构的共同作用
一.收敛和约束的概念
⒈收敛:开挖隧道时,由于临空面的形成,围岩开始向洞内产生
位移。
⒉约束:在开挖后适时地沿隧道周边设置支护结构,对岩体的移
动产生阻力。
二.支护阻力对围岩位移的影响
假定:
代入塑性区位移表达式,得到支护阻力与洞壁的相对径向位移的
关系曲线,称为围岩的特征曲线(围岩的支护需求曲线),表明
围岩在洞室周边所需提供的支护阻力与周边位移的关系。
4( ) 10.0 , 10 , 0.2, 1.5 , 30y H MPa E MPa c MPaσ γ μ ϕ= = = = = °
说明:⑴随着 的增大 逐渐减小,超过 后 又逐渐增
大;
⑵随着 的增大, 也逐渐减小,表达了支护结构与隧
道围岩之间的相互作用;
⑶洞室周边围岩不出现塑性所需提供的最小支护阻力
⑷当 时,洞壁径向位移 ,全部荷载由支护结
构来承受;
⑸当 时,洞周位移
0 0/ru r Pα 0/ltu r Pα
Pα 0 0/ru r
2
1
y cRPα
σ
ξ
−= +
yPα σ= 0 0ru =
0Pα =
0
2
0
0 max
0
(1 ) ( )pr y R
Ru
Er
μ σ σ+= −
二.支护结构的补给曲线(支护特性曲线)
式中: ——径向均布压力;
——支护结构的刚度;
——径向位移。
⒈混凝土或喷射混凝土的支护结构
⑴ :
式中: ——混凝土或喷射混凝土的弹性模量;
——混凝土或喷射混凝土的抗压强度。
0
s
s
uP K
rα
= ⋅
Pα
sK
su
0/ 0.04ct r ≤ 2
0 (1 )
c c
sc
E tK
r μ
⋅= −
max
0
c bt RP
rα
⋅=
cE
bR
⑵ ,按厚壁筒公式计算。
⒉灌浆锚杆
式中: ——>1的系数,表示灌浆后增加的刚度;
——钢筋的弹性模量;
——锚杆的直径、纵向和横向间距、长度
0/ 0.04ct r >
2
0
4
s B
sB
a e
E d rK
l s s
π ψ= ⋅ ⋅
ψ
sE
B a ed s s l、 、 、
作业作业::
11、初始应力场的定义、组成、变化规律及影响因素、初始应力场的定义、组成、变化规律及影响因素??
22、岩体结构的分类及失稳破坏性态、岩体结构的分类及失稳破坏性态。
33、影响围岩稳定的主要因素、影响围岩稳定的主要因素。
• 金虎制作
• 西南交通大学峨眉校区土木工
程系
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