Co-Fe还原机理及其晶体结构对吸波性能影响的研究(1)
130 材料工程/2010年增刊1
Co-Fe还原机理及其晶体结构对
吸波性能影响的研究
MagneticandMicrowaveAbsorbingPropertiesof
CoFe—platedHollowCeramicMicropheres
朱蕾,肇研,陈吉平,段跃新
(北京航空航天大学材料科学与工程学院,北京100191)
ZHULei。ZHA0Yan,CHENji—ping,DUANYue—xin
(SchoolofMaterialsScienceandEngineering,Beihang
Unive...
130 材料工程/2010年增刊1
Co-Fe还原机理及其晶体结构对
吸波性能影响的研究
MagneticandMicrowaveAbsorbingPropertiesof
CoFe—platedHollowCeramicMicropheres
朱蕾,肇研,陈吉平,段跃新
(北京航空航天大学材料科学与工程学院,北京100191)
ZHULei。ZHA0Yan,CHENji—ping,DUANYue—xin
(SchoolofMaterialsScienceandEngineering,Beihang
University,Beijing100191,China)
摘要:采用化学镀工艺,在空心陶瓷微球表面复合钴一铁合金。首先,利用场发射扫描电子显微镜(FE—SEM)、X射线能
谱仪(EDS)分别对化学镀前后的空心陶瓷微球进行表征;其次,利用X射线衍射仪(XRD)表征镀钴一铁空心陶瓷微球的
结晶状态;最后,用网络矢量分析仪和振动样品磁强计(VSM)分别测试镀钻一铁空心陶瓷微球的电磁损耗和磁性能,并通
过计算分析微球的微波吸收性能。结果表明:经过化学镀,空心陶瓷微球表面沉积了均匀,致密的钴一铁合金。镀钴一铁空
心微球(2.59/cm3)在2~18GHz的频率范围内有良好的吸波性能,并且强于单种金属镀层的空心陶瓷微球。具有宽频的
吸收特性。另外。热处理还能改善镀层钴一铁合金的软磁性能。
关键词:化学镀;空心陶瓷微球;吸波性能;钴一铁
文献标识码:A 文章编号:1001-4381(2010)Suppll一0130—06
Abstract:HollowceramicmicrospheresplatedwithCo—Fewereobtainedbyelectrolessplatingtech—
niqueandtheyweretreatedbyannealingmethodinvacuumcondition.Thehollowceramicmicro—
spheresplatedwithCo—Fewerecharacterizedbyscanningelectronmicroscopy(SEM),energy—disper—
sivespectrometry(EDS)andX-raydiffractionanalysis(XRD).Themicrowaveelectromagneticloss
andabsorbingpropertiesofhollowceramicmicrospheresplatedwithCo—Fe(2.59/cm3)weretestedby
networkvectoranalysis.Themagneticpropertiesweretestedbyvibratingsamplemagnetometer
(VSM).Theresultsshowthatthemicrowaveabsorbingpropertiesofhollowceramicmicrospheres
platedwithCo—Fearebetterthantheoneswhichareplatedwithjustonekindofmetal.AIso,annea-
lingtreatmentalsocanimprovethesoftmagneticpropertiesofCo—Fe.
Keywords:electrolessplating;hollowceramicmicrosphere;microwaveabsorbingproperty;Co—Fe
近年来,开发轻质吸波材料以代替密度较大的传
统吸波材料如铁氧体和金属粉末等成为了一个研究热
点。目前,碳纳米管[1-s]、导电聚合物以及功能化空心
陶瓷微球等作为新型轻质吸波材料受到广泛重视。
空心陶瓷微球是一种薄壁、封闭的微小球体,球体
内部包裹一定量的N:或CO:气体,主要成分为SiO:
和Al:0。,是热电厂煤燃烧后的副产物。功能化空心
陶瓷微球就是通过一定的表面处理技术在其表面包覆
金属镀层后得到的。通过包覆金属后,空心陶瓷微球
获得了镀层金属的特性,并且由于其特殊的空心结构,
密度较低,满足轻质的要求,因此可以替代常规的金属
粉体或铁氧体被应用于有轻质要求的吸波领域。
目前有多种表面处理技术用于空心陶瓷微球的表
面功能化。其中化学镀工艺方法由于其适应性强,不
耗费电能等特点,被广泛应用于空心陶瓷微球的表面
功能化领域。现在多种金属及其氧化物都可以通过化
学镀工艺方法包覆在空心陶瓷微球的表面,如:
Co[7’8],NiD,103,Cu,Ag等。Z.W.Liu等人‘儿1通过化
学镀工艺在平均粒径40Ⅱm的空心陶瓷微球表面包覆
了厚度为200~250nm的磁性金属Ni,同时研究了其
电磁参数及吸波性能。结果显示,由于所采用的空心
陶瓷微球的平均粒径较大,因此虽然金属镀层的包覆
状态较好,但是其吸波性能一般,在低频范围内对电磁
波的吸收较低,吸收频宽较窄;并且由于表面镀的是单
种金属,也较难达到吸波性能较强,吸收频带较宽的要
求。
万方数据
Co-Fe还原机理及其晶体结构对吸波性能影响的研究 131
在磁性金属Fe,Co,Ni中,Fe由于其3d状态有四
个空位,磁矩较大,能获得优异的磁性能,因此在吸波
镀层中引入Fe可增强材料的磁损耗,提高材料的吸
波性能,有利于拓展吸波频宽。但由于Fe的自催化
还原能力较弱,利用化学镀难以得到包覆状态好的空
心陶瓷微球,而利用Co对Fe2十的催化诱导共沉积效
应,有望得到包覆Co—Fe合金的空心陶瓷微球。
本工作利用化学镀技术在平均粒径为7p.m的空
心陶瓷微球表面包覆Co—Fe合金,通过调整不同金属
离子盐的配比对空心陶瓷微球表面镀层中金属比例进
行控制;分析了镀Co-Fe空心陶瓷微球的镀层组成和
结构对其吸波及磁性能产生的影响[12-19|。
l 实验
1.1活化一化学镀过程
1.1.1实验试剂
空心玻璃微球(粒径:1~20/-m;表观密度:1.49/
m3)由秦皇岛秦皇空心陶瓷微球有限公司提供,
SnCl2·2H20,PdCl2·2H20,CoS04·7H20,
FeS04·7H20,C6H5Na307·2H20,NaHzP02·
H。O,NaOH,浓盐酸、浓氨水和无水乙醇等试剂由西
陇化学试剂厂提供,均为分析纯。用水为去离子水。
1.1.2活化一化学镀过程
取一定量的空心陶瓷微球放入配制好的NaOH
溶液中,70℃搅拌40min,过滤,加入配置好的SnCl。一
PdCl:溶液中,50℃超声波振荡60min,过滤,得到活
化空心陶瓷微球。
将活化后的微球放入镀液(由CoSO。·7H。O,Fe-
S04·7H20,C6H5Na307·2H20,NaH2P02·H20,
氨水组成)中,调节pH至10,80℃超声波振荡60min,
过滤,洗涤至中性,烘干,得到镀Co-Fe空心陶瓷微球。
通过调节镀液中CoSO。·7H:O与FeSO。·7H20的
不同配比,得到Co-10%Fe,Co-25%Fe,Co一45%Fe三
种不同金属含量的微球。
1.2热处理过程
将镀Co-450AFe空心陶瓷微球进行热处理,热处
理条件为:N:保护气氛下400℃退火热处理1h。
1.3样品的性能及表征
镀Co-Fe空心陶瓷微球的镀层组成采用EDS
($530型)进行分析;同时其微观形貌采用场发射扫
描电子显微镜(LE01530型)直接进行观察;用XRD
(D/Max2200PC,Cu—Ka,20一10~80。)对镀Co-Fe空
心陶瓷微球的物相结构进行分析;用振动样品磁强
计VSM(LDJ9600)对镀Co-Fe空心陶瓷微球的磁性
能进行分析;采用网络矢量分析仪(8722ES型),在2
~18GHz的频率范围内,对镀Co-Fe空心陶瓷微球
的电磁参数进行了分析,并通过计算对吸波性能进
行分析。
2结果与讨论
通过化学镀工艺在空心陶瓷微球表面包覆金属
Co—Fe的作用机理是:首先,如反应式(1)所示,在活性
Pd的催化作用下,还原剂与H。0反应生成具有还原
性的H。由于大部分的活性Pd位于空心陶瓷微球的
表面,因此生成的还原H也都大量沉积在空心陶瓷微
球表面。其次,如反应式(2)和(3)所示,C02+和Fe2+
与还原H发生氧化还原反应,生成Co和Fe,因为该
反应大量发生在空心陶瓷微球的表面,因此生成的Co
和Fe都包覆在空心陶瓷微球的表面,逐渐形成镀层。
最后,生成的Co能通过自催化作用使反应式(1)生成
更多的还原H,起到和Pd相同的催化效果。加剧了
C02十和Fe2+进一步还原成Co和Fe。这样按理想的
反应状态,生成的Co—Fe将源源不断包覆在空心陶瓷
微球的表面,最终形成连续、完整的镀层。另外,如反
应式(4)所示,还原H也可以自身结合生成H:,因此
可以通过观察试验过程中H。的产生来判断反应的进
程,当镀液中没有气泡时,化学镀过程结束。
H2Poi+H20—HPO;一+2H+H十(1)
C02++2H—Co+2H+ (2)
Fe2十+2H—Fe+2H+ (3)
H+H—H2 (4)
2.1 化学镀前后空心陶瓷微球的微观结构及组成分析
化学镀前后的表面形貌如图1所示,图1(a)为
镀前空心陶瓷微球,可以看到,空心陶瓷微球呈球
形,具有较光滑的表面,图1(b)为镀Co-Fe空心陶瓷
微球,从照片上可以看到,经过化学镀,微球表面包
覆了一层由微小连续的颗粒组成的致密均匀金属。
图2为镀后空心陶瓷微球的EDS图谱,可以看到,除
了作为空心陶瓷微球主要成分的0,Al,Si元素,图
中还有Fe和Co元素,Co含量为50%,Fe含量为
45%。说明经过化学镀,Fe2+,C02+被还原成金属
Fe,Co沉积到空心陶瓷微球的表面,镀层主要由Fe
和Co元素组成。
2.2镀Co-Fe空心陶瓷微球的XRD分析
图3为不同Fe含量的镀Co-Fe空心陶瓷微球
XRD对比图,从图中曲线c可以看到,镀层合金中Fe
含量为10%时,由于Fe含量较低,XRD图中没有出
现Fe的特征衍射峰,四个Co峰强度较弱;随着Fe含
万方数据
132 材料1二程/2010年增刊1
留冀嚣” m一一一
图1镀Co-Fe空心陶瓷微球的SEM图
Fig.1MorphologyofCo-Fe-platedmicrospheres
(a)non-plated;(b)as—plated(45%Fe)
图2镀Co—Fe空心陶瓷微球的EDS图谱
Fig.2EDSresultsofCo-Fe—platedmicrospheres(45%Fe)
量的增加,Fe和Co在44.9。位置的特征衍射峰较强,
峰宽较小,呈尖锐峰,说明合金中的Fe和Co的结晶
程度较高;而且Fe含量的增加可能影响了合金中Co
的原子排列结晶,造成曲线a和曲线b中Co只沿
44.9。所示晶向生长结晶,因此Co的特征衍射峰数量
减少。
图4为镀Co一45%Fe微球热处理前后的XRD对
比图,从图中可以看到,通过热处理,在衍射角20为
44.9。和65.2。的两个Fe的特征衍射峰强度增加,峰
宽减小,更为尖锐,说明热处理使得合金中Fe的结
晶度升高,晶粒变大。热处理也使得Co特征衍射峰
强度增加,但由于镀层中Fe含量较高,阻碍了Co原
子的排列结晶,Co只沿44.9。所示晶向生长结晶,Co
6000
贪4500
△
9
害3000
C
翌
三1500
0
F
a45%(Fe)
b25%(Fe)
Cc
c10%(Fe)
. 2 a
Ft
0
。.~ F▲e b
_-I一-,.I⋯。.嚣搬..hhq⋯C
10 20 30 40 50 60 70 80
2e/(0)
图3镀Co-Fe空心陶瓷微球XRD图谱
Fig.3XRDspectraofCo-Fe-platedmicrospheres
在2e为44.9。位置的特征衍射特征峰和Fe重合。
图4镀Co-45%Fe空心陶瓷微球XRD图谱
Fig.4XRDspectraofCo一45%
Fe-platedmicrospheres
因此,可以看到,经过热处理,镀层合金中的Fe
和Co结晶度都得到了提高。
2.3镀Co-Fe空心陶瓷微球电磁参数及吸波性能
在电磁波场中,当介质有损耗时,相对介电常数£,
和相对磁导率肛”,应为复数,如公式(5),(6)定义,
e,=e7,一£,,, (5)
p,一p7,一∥, (6)
其中(5)式中的e’,为介电常数的实部,用于表征材料
储存电荷或储存能量的能力;£,,,为虚部,是表征电介
质损耗的特性参数,其大小反映介质对能量的损耗情
况。(6)式中的p’。为磁导率的实部,与磁介质储藏的
能量密度成正比,用于表征材料的磁化性能;“”,为虚
部,与磁损耗功率成正比,用于表征材料对能量的磁损
耗性能。
电磁波由自由空间入射到损耗介质上时,在界面
处会发生反射,在界面内部会发生吸收和透过现象,界
面处微波的反射率(R)利用反射系数(11)通过公式计
算得出。式(7)中R为界面处微波的反射率,r为反射
系数。其中反射系数取决于界面处波阻抗Zi。与空气
万方数据
Co-Fe还原机理及其晶体结构对吸波性能影响的研究 133
阻抗Z。的差异,可由式(8)计算得到。
R一2019r (7)
r一丽Zm--Zo (8)
测试不同Fe含量镀Co-Fe空心陶瓷微球的电磁
参数与电磁波频率的变化关系如图5所示,从图中可
以看到,当Fe含量为45%时,介电常数实部在2GHz
处达到了45,虚部在10GHz处达到了18,由于金属
Fe的介电性能强于金属Co,通过增加镀层中Fe的含
量,镀Co-Fe微球的介电性能得到了加强,介电常数实
部和虚部都呈增加趋势。同时由于金属Fe的磁性能
也强于金属Co,因此磁导率的实部和虚部也基本随镀
层中Fe的增加而增加,当Fe含量为45%时,磁导率
实部在2GHz处达到了1.9。
0.6
0.4
0.2 一I--"10%(Fe)lltj0 2 4 6 8 101214161820
Frequency/GHz
图5镀Co-Fe空心陶瓷微球的介电常数与磁导率曲线
(a)介电常数实部;(b)介电常数虚部;(c)磁导率实部l(d)磁导率虚部
Fig.5ThepermittivityandpermeabilitycurvesofCo-Fe-platedmicrospheres
(a)realpartofpermittivity(b)imaginarypartofpermittivity:
(c)realpartofpermeability;(d)imaginarypartofpermeability
图6为计算后得到的不同Fe含量镀Co—Fe空心
陶瓷微球的吸波性能曲线。当电磁波频率在6.2~
8.8GHz时,10%Fe的镀Co—Fe空心陶瓷微球反射损
耗超过一10dB,并且低于一5dB的电磁波频率从5.2
~10.4GHz,在7.4GHz时达到最大反射损耗一
22.1dB。25%Fe微球在6.2GHz时达到一12.2dB。
45%Fe微球在4.6GHz达到一8.2dB。
随着镀层中Fe含量的增加,电磁波的最强吸收
峰逐渐向低频方向移动,且最强吸收峰的强度逐渐降
低,整体吸波性能减弱。这是由于Fe含量的增加导
致微球的介电性能大幅增加,造成空气和微球的界面
阻抗相差太大,无法匹配,电磁波在界面大部分被反
射,吸波强度下降。
图7为镀Co-45%Fe微球热处理前后的电磁参数一
∞
勺
壶
图6镀Co-Fe空心陶瓷微球的吸波曲线图
Fig.6Thereflectionlosscurvesofthe
Co-Fe-platedmicrospheres
频率关系图。从图7中可以看到,经过热处理,镀Co-
万方数据
134 材料t程/2010年增刊i
45%Fe微球的介电性能得到了增强,介电常数的实部
和虚部都在热处理之后呈增加趋势,而磁导率实部和虚
部在热处理之后都呈下降趋势,这可能是由于热处理之
后镀层金属的结晶度增加和晶粒变大造成的。
图7镀Co-45%Fe空心陶瓷微球的介电常数与磁导率曲线
(a)介电常数实部I(b)介电常数虚部;(c)磁导率实部;(d)磁导率虚部
Fig.7PermittivityandpermeabilitycurvesofCo-45%Fe-platedmicrospheres
(a)realpartofpermittivity;(b)imaginarypartofpermittivity;
(c)realpartofpermeability;(d)imaginarypartofpermeability
热处理也会造成微球介电性能大幅增加,并且同
时造成得磁导率下降,因此热处理对吸波性能的影响
和Fe含量增加对其影响是一致的。图8中含Fe量为
45%的镀Co-Fe空心陶瓷微球热处理前后吸波性能曲
线也证实了这一点。热处理之后,微球的电磁波最强
吸收峰逐渐向低频方向移动,且最强吸收峰的强度逐
渐降低,整体吸波性能减弱。
2.4镀Co-Fe空心陶瓷微球的磁性能分析
图9为不同Fe含量镀Co—Fe微球的磁滞回归线。
可以看到,饱和磁化强度Ms随着镀层中Fe含量的增
加而增加。饱和磁化强度主要是由物质组成决定
的[20‘,根据物质的磁性能理论,Fe原子的外层3d电
子轨道上有4个孤立电子,而Co原子只有3个,Fe原
子的磁矩比Co原子大。因此,随着镀层中Fe含量的
不断增加,饱和磁化强度呈增加趋势。表1中数据显
示,含Fe量为10%微球的Ms为120.6emu/g,而含
Fe量为45%微球的Ms达到了134.6emu/g。
同时,矫顽力Hc随镀层Fe含量的增加而降低,
这是由于镀层金属的结构变化造成的。由之前的
XRD分析可知,含Fe量为10%时,衍射峰宽较大,镀
图8镀Co-Fe空心陶瓷微球的吸波曲线图
Fig.8Thereflectionlosscurvesofthe
Co-Fe-platedmicrospheres
层金属的晶粒较小,随着Fe含量的增加,镀层金属的
结晶形态发生变化,合金Co—Fe的结晶度增加,衍射
峰宽减小,晶粒尺寸增加。当Co-Fe晶粒较大,为多畴
结构时,矫顽力主要由磁畴壁不可逆位移引起,此时主
要来源于两个方面【21‘:一个是应力的起伏分布;另一
个是杂质的起伏分布。理论计算表明,这种阻力一般
不会很大,表现为矫顽力值较低。当Co-Fe晶粒较小,
万方数据
Co-Fe还原机理及其晶体结构对吸波性能影响的研究 135
一一10%(Fe)豪:乒⋯⋯‘45%(Fe)100.
《25%(Fe)50·
)00‘15000’10000。5000。50。00100。00150。00。20
H,Oe
’≯一_夕‘⋯●⋯●-●-一一●●一
图9不同铁含量镀Co-Fe空心陶瓷微球的
磁滞回归曲线图
Fig.9Hysteresisloopsofthe
Co-Fe-platedmicrospheres
withdifferentFecontent
倾向单畴结构时,矫顽力主要由不可逆磁畴转引起,此
时主要来源于材料内部存在的广义磁各向异性,使得
阻力会比较大,表现为矫顽力值较高。表1中数据显
示,含Fe量为10%微球的矫顽力Hc达到1490e,而
含Fe量为45%微球的Hc只有880e。
表1镀Co-Fe空心陶瓷微球的Ms及Hc值
Table1 ThemagnetizationMs,coercivity
HcofCo-Fe-platedmicrospheres
图10为热处理前后镀Co—Fe微球的磁滞回归线。
表2中结果表明,经过热处理,微球的Ms从
134.6emu/g增至139.8emu/g,而由于热处理使得镀
’_。。。
.annealed号 一。;:;;;==二二2
·---------——as-plated
100·
妒50·
^
’50。00—100。0015函o20
H,Oo
—≥
图10热处理前后镀Co-Fe空心陶瓷微球的
磁滞回归曲线图
Fig.10Hysteresisloopsofthe
Co-Fe-platedmicrospheres
beforeandafterheattreatment
表2镀Co-Fe空心陶瓷微球的Ms及Hc值
Table2 ThemagnetizationMs,coercivity
HcofCo-Fe-platedmicrospheres
层金属的结晶度增加,晶粒尺寸变大,因此矫顽力Hc
从880e降至840e,这说明了热处理可以改善镀层金
属的软磁性能。
3 结论
(1)通过Sn—Pd活化方法在空心陶瓷微球表面沉
积了一层活性Pd,使之具有一定的催化活性。然后采
用化学镀工艺方法在空心陶瓷微球表面包覆了一层连
续、致密的Co—Fe合金。
(2)随着镀Co—Fe微球中Fe含量的增加,其介电
性能增加,磁导率增加,整体吸波效果减弱,强吸收频
段向低频方向移动。
(3)热处理能增强镀Co—Fe微球的介电性能,降低
磁导率,减弱整体吸波效果,使得强吸波频段向低频方
向移动。
(4)热处理和Co-Fe镀层中Fe含量的增加都能降
低镀Co—Fe空心陶瓷微球的矫顽力,改善其软磁性能。
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(下转第139页)
万方数据
基于NASTRAN的复台材料层合板层问应力分析 139
图8如应力分布图
Fig.8Thedistributiongraphofshearstress幻
N a.田0
图9 d。应力分布图
Fig.9Thedistributiongraphoftensilestress%
的强度和疲劳,必需选用合适的计算模型,考虑层间应
力对层板整体应力的影响。根据层间应力分布规律,
适当选择变化量,优化层合板层问剪切强度,可
出
具有独特性能的层合板,满足工程实际中不同的需要,
从而扩大复合材料层合板的应用范围。
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作者筒介:姜年朝(1972一),男,博士。高级工程师,从事无人机直升机
复合材料桨叶设计及无人机复合材料设计、分析工作.联系地址:江苏
省南京市黄埔路2号总参60所强度与可靠性实验室(210016);E-mail:
nzjiang@eyou.com
米采_jl}采豢睾鼍采睾米鬻米睾米来米来米米米米睾来米素{|e粜米米来米来采泰鼍睾{l}来粜豢素鬻{Ie素来来岽睾睾采米
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作者简介:朱蕾(1986一),女,硕士研究生,现从事功能复合材料研究,
联系地址:北京航空航天大学材料科学与工程学院(100191),E-mail:
zhuleill@hotmail.corn
]
]
]
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]
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n
瞳
口
H
邙
卟
万方数据
Co-Fe还原机理及其晶体结构对吸波性能影响的研究
作者: 朱蕾, 肇研, 陈吉平, 段跃新, ZHU Lei, ZHAO Yan, CHEN Ji-ping, DUAN Yue-xin
作者单位: 北京航空航天大学材料科学与工程学院,北京,100191
刊名: 材料工程
英文刊名: Journal of Materials Engineering
年,卷(期): 2010(z1)
本文链接:http://d.g.wanfangdata.com.cn/Periodical_clgc2010z1027.aspx
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