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自由能源--给每一个人的尼古拉.doc 自由能源: 给每一个人的尼古拉•特斯拉的秘密 弗拉基米尔•乌特金著 u.v@bk.ru 第一个秘密 特斯拉所有的秘密均基于 电磁反馈 解说:一个普通的能源系统包括一台发电机和电机(普遍的看法)，就可以完成电流反馈，如下示电路(a)。 无自由能 自由能有了可能 (a) (b) 电反馈 电磁场反馈 在(a)的情况下，一旦启动，系统就会因为摩擦力、电阻等等而慢下来并停止。在(b)的情况下，尼古拉•特斯拉为电磁场安排了一个反馈回路，并说: 电磁场反馈摧毁相互作用的对称性 这意味着一个动作不再有大小相等、方向相反的反应 在(b)的情况下，一旦启动，系统将加速，尽管有摩擦、电阻等(假若电磁反馈阶段是正向的，并且足够大)。为了在电机中有电磁场的存在，必须有一定的能量输入，特斯拉说: 能量的生成通过其自我的应用 问:你怎么能产生正向的电磁场反馈, 答:最简单的和众所周知的例子是迈克尔•法拉第的单极电机，由尼古拉•特斯拉修改: (a) (b) 普通的单极电机由磁化的圆盘组成，并在轴与圆盘的圆周上的一个点之间施加一个电压，如上面图(a)所示。但普通的单极电机还可以由外磁铁和一个金属圆盘组成，并在轴和圆盘边缘上一个点之间施加一个电压，如上面图(b)所示。特斯拉决定修改这个版本的单极电机。他把金属圆盘切割成螺旋状的部件，如下示: 在这种情况下，电流的消耗产生一个沿着圆盘轴的附加磁场。当载流导线向一个方向倾斜时，其磁场会增强主要的外部磁场。当导 线向另一个方向倾斜时，其磁场会减弱主要的外部磁场。所以，电流能够增强或减弱单极电机的外部磁场。 不通电的情况下，扩增是不可能的 如果可以为机械设备配置一个磁场反馈回路的话，那么或许可以用固态配件来配置，如线圈和电容器。 本文的其它部分着重于使用线圈和电容器的设备。在这篇文章中所有的例子都只是为了帮助你理解所涉及的原则。如果我们注意尼古拉•特斯拉发明的变压器的第二个线圈的铁磁屏蔽，理解将变得更容易: 在这种情况下，铁磁屏蔽在变压器里把第一和第二线圈彼此分开，而那个屏蔽可以用作磁场的反馈环路。这一事实将有助于理解这篇文章的最后一部分。 现在我们来到第一个秘密: 秘密 1 尼古拉特斯拉自由能源设备里的功率源，放大变压器，是一个 自供电的 电感电容电路 解说 我们如何得到这样的结果, 回答 您需要使用电感器的电磁场的电器元件对电容器充电(使用麦克斯韦方程组的位移电流) 解说 当电容C的电场衰减，由于馈入了一个电流到电感器(未显示)，由电感器生成的外电场则试图以电容器的位移电流给这个电容器充电。因此，电容器从周围的电磁场汲入能量，而电容器的电压逐周期上升。 实施 A – 用了一个中央电容器: 实施 B – 没使用电容器: 在这种情况下，没有电容器，电感器L的两部分之间的电容提供了必要的电容。 如何开始过程, 在实施 A 中，你必须给电容器充电，并把它连接到电感器以启动过程。 在实施 B 中，你必须使用一个额外的脉冲调制线圈或“反作用”线圈，通过在电场或磁场(稍后再示)中提供一个脉冲来启动过程。 如何停止过程, 泵浦能量的过程可以不受干扰地的无限的时间长度中继续下去，因此问题来了:如果你想要停下来，你怎样停止设备,这可以通过连接一个火花隙跨接到线圈 L，而引起打火花，足以停止过程。 具有一个电场的“反作用”过程 使用一个额外的特别的“反作用”线圈，能产生短的、强大的磁脉冲，再沿着这个线圈的电磁场的电矢量安装一个放大特斯拉线圈。 触发脉冲或“反作用”线圈的电场将给电感器的展开的电容器充电，而过程将开始。“反作用”线圈使用的脉冲要尽可能短，因为位移电流是基于磁场的变化速度的。 具有一个磁场的“反作用”过程 通过在“反作用”线圈的匀强变化磁场中的放大特斯拉线圈的移置来“反踢”是不可能的，因为在特斯拉放大线圈两端的输出电压在这种情况下将会等于零。所以，你必须使用一个不均匀磁场。为此，你必须安装一个“反作用”线圈，不要在放大特斯拉线圈的中间，而要定位在远离中间的地方。 这一切都是真的吗，并且使用的是最佳技术, 不，不是的～尼古拉•特斯拉找到更微妙、更强大的方法——他的双线并绕煎饼线圈。 双线并绕煎饼线圈——也许是最好的方法 普通线圈相邻匝之间的电压是很低的，因此产生额外能的能力有限。所以，你需要提高一个电感器中相邻匝之间的电压。 方法:把电感器分为单独的两部分，再把第一部分的线匝放在第二部分的线匝中间，然后连接第一个线圈的一端到第二个线圈的起始端。这样做，相邻匝之间的电压将与整个线圈末端之间的电压一致～～～ 下一步——以适用于放大能量的所需方式(如前所述)来重新排列磁场和电场的位置。这样做的方法就是——扁平煎饼线圈，这里磁场和电场的定位完全是所需的放大能量的方式。 现在，明白了为什么特斯拉总是说他的双线并绕煎饼线圈是能量放大线圈了～～～ 备注:为得到线圈的天然固有电容的最佳充电，你必须使用尽可能短的电脉冲，因为显示在麦克斯韦方程里的位移电流在很大程度上取决于磁场的变化速度。 双层圆柱形双线并绕线圈 不用的并列圆柱形双线并绕线圈，线圈绕组也可以安排成两个独立的层，一个在另一个的顶上。 现代的实施 在自供电、电感电容电路里 范例 1 使用双线并绕线圈作为特斯拉谐振变压器中的初级线圈 唐•史密斯制做 解说:双线并绕初级线圈用作功率放大的初级，并通过火花隙脉冲。 范例 2 米列夫斯基制做(Mislavskij) 组成由两个电容器极板夹着一个铁氧体环形芯，环形芯有一线圈绕在其上: 解说 当一个电容器正在充电(或放电)，这个“位移”电流在真空中产生了一个圆形磁场(麦克斯韦方程组)。如果一个线圈绕制在一个铁氧体环形上，置于电容器的极板之间，那么在那个线圈的线匝中就会生成一个电压: 同样，如果一个交变电流施加到绕制在铁氧体环形的线圈上，那么电容器极板上也会生成电压。 如果一个电感器和一个电容器组合在一个电感电容电路里，那么在这个电感电容电路内部就有两种情形: a) 能量放大 和 b) 能量湮灭 情形视线圈和电容器如何连接在一起而定 能量产生 能量湮灭 评论:如果里的线匝绕制在铁氧体芯上的方向被反转，那么连接线圈到电容器极板的导线也需要掉换。 用一个铁氧体芯放在一个电容器内的首次实验是在1992年由米列夫斯基(一个莫斯科学校的学生七年级学生)做出来的，因此它被 称为“米列夫斯基变压器”。 原型变压器: 相同途径, 唐•史密斯制做 在这个配置里，电容器通过火花充电并产生强大的位移电流。铁磁芯的变压器收集这些电流。 评论:该图表非常粗糙，并缺乏细节。没有某些反电动势抑制将不会正确执行(见下文)。 秘密 1.1 共振中的特斯拉线圈的反电动势抑制 版本 1 在这个特斯拉线圈里的初级和次级线圈以及接地配置成特殊的方式。 解说:在电磁场中的激励(驱动)电流和负载电流互为垂直，如下示: 评论:为了获得能量，初级线圈的激励频率必须是次级线圈的谐振频率。 评论:只用一个火花隙激励也是可以的。 评论: 在特斯拉先生的术语里，这是一种泵浦电荷或电荷漏斗，电荷来自大地(那是能量的源泉)。 线圈电位 (电压) 分布 解说 振荡电路的任务是用一个大型电气元件来产生一个局部的电磁场。理论上，只需对高压电容充电一次，然后一种无损电路将无限期地维持振荡，而无需任何进一步的功率输入。实际上，会有一些损耗，所以一些补充功率的输入是需要的。 这些振荡起着一个“诱饵”的作用，吸引电荷从本地环境流入。创建和维持这样的一个“诱饵”几乎不需要能源„„ 下一步是把这种“诱饵”移到电路的一侧，靠近电荷源，这就是大地。在这个小的分隔，击穿发生，并且电路的内在寄生电容将立即以能量从外部流入电路进行再充电。 在电路两端将有一个电压差，因此会有寄生振荡。这个电磁场的方向是垂直于“诱饵”的源场的，因此不会摧毁它。这种效应是由于线圈是由对立的两个部分组成的。寄生振荡逐渐消失，而它们不会摧毁“诱饵”场。 每一次火花发生，接着火花跟着火花，这个过程就不断重复。所以，火花发生频率越高，过程的效率越高。“诱饵”里的能量经历几乎没有耗散，提供了一个比需要保持设备运行所需能量大得多的功率输出。 特斯拉线路原理图 评论:唐史密斯称这种技术为“电线上的小鸟”。直到火花发生，小鸟都还是安全的。 评论:特斯拉先生称这种技术为“电荷漏斗”或“电荷泵”。 技术原理 1. 这种自由能装置在周围的空间产生一个交流电势(作为电荷的“诱饵”)。 2. 电荷流经负载，从环境流入，通过这种“诱饵”吸引(泵入)。 用于激励周围空间需要流经负载的并非只是单一的电子 “电荷泵”和“电荷漏斗”的可能设计 评论: 这基于特斯拉的原理图 评论:首先，你要在特斯拉线圈的一侧安排一个“电压摧毁者”栅栏。这是为了要生成 一个“盲目”充电系统，它“看”不到电容器上的充电(详见下面的“盲目”资料)。 评论: 巨型电容意思是:尽可能大的普通电容。 有效性基于电压和线圈频率，以及节点中的电流。 有效性还基于激励火花发生的频率。 这与史密斯的装置十分相似。 能量再生通过 L/4 线圈 评论: 此系统基于通过大地进行能量的无线传输 评论:发散到周围空间的能量降低了这个过程的效率 评论:接收器和发射器线圈必须有着相同的振荡频率 评论:有可能间隔布置: 评论:可用一块金属片代替长导线 特斯拉线圈的“冷”端和“热”端 唐纳德•史密斯 评论: 如果激励线圈L2被定位在L2线圈的中间，那么特斯拉线圈将会有一个“冷”端和一个“热”端。火花隙只能被连接到“热”端。如果火花隙连接到“冷”端，你就不能得到好的火花。 评论:这对实际应用非常重要，所以请阅读唐史密斯的文档以取得更详细的信息。 评论:如果特斯拉线圈一端接地，就很容易理解“热”端和“冷”端了。 解说: 取代一侧的输出，两个输出用于连接降压变压器。 1. 火花隙之间: 降压器没有电流，因此L2的两端电压相同。 2. 在一个火花周期: L2(它是向上和向下的部分)的寄生电容(未显示)对地放电，而电流在降压变压器内生成。L2的一端在地电势上。但是，在L2中的这个电流的磁场垂直于共振场，因而不会对它产生影响。由于这一结果，你的负载中就有了功率，但是不会破坏共振。 评论: 我的观点，这些图表在激励部分存在错误。找到这些错误。 通过一个火花来激励是可能的。 在特斯拉先生的术语里，这是一个“电荷泵”或“电荷漏斗”。电荷来自大地，那里是能量的来源。 以下部分有更多的秘密。 秘密 1.1 在一个共振线圈里的反电动势抑制 版本 2 初级和次级线圈安装在一条棒体芯上。所有线圈以特殊方式配置。初级线圈安在芯体中间。次级线圈为两个部分，安在棒体的两端。全部线圈向同一个方向绕制。 解说: 通过谐振(激励)电流产生的电磁场和负载电流互相垂直: 所以，虽然你在负载中有功率，谐振却不会因那个输出功率而摧毁。 评论:必须选择负载以使得最大化的功率值流入其中。非常低的负载和非常高的负载都会关闭零点能流入。 次级线圈分流初级线圈，因此它有一个电流在其中，甚至在它没有连接负载时。 次级线圈也可以通过共振谐调。 “棒”的材料可以是空气，也可以是其它材料。 秘密 1.1 在谐振线圈里的反电动势抑制 版本 3 (长线用法 , 双线用法) 解说:非常象版本 1，但这里，两个线圈组合成一个单一的线圈。 这不可能～ (没有反电动势抑制) 唐•史密斯制作 能量倍增的多线圈系统 评论:你自己判断你认为它是怎么做的。 也许可以用短路线圈„„ 阅读下面的章节来发现秘密„„ 现代选项, 作为反电动势抑制 版本 3 双线用法 卡帕纳泽制做 双线用法 提摩太•特拉普(Timothy Trapp)制作 评论:浏览特拉普的网站以得到更多的细节 可能的芯体结构 用于反电动势抑制 环形芯 评论:普通的励磁绕组可用所有的方式环绕着一个环形芯绕制。 一个双线并绕的输出绕组是围绕着整个环形芯绕制的。 记住双线并绕线圈的“热”端和“冷”端。 评论: 记住输出线圈的“冷”、“热”两端。 反电动势的基础 (特斯拉专利) 秘密 1.2 火花激励发电机 (“SEG”) (电荷传递到电感电容电路) 解说: 火花递送电荷到电感电容电路。 在电容器C上的具有电压C的电荷Q: Q = U×C 或 U = Q/C 这里Q是通过一个火花递送的一个电荷。 在电感电容电路通过火花激励的周期，电容量C是始终不变的。 在N激励后，在C上的电压 将是 Un = N×Q/C 而能量En将被提升为N2。 换言之，如果电感电容电路被电荷激励，我们将得到能量放大。 评论:你要理解在电磁场中的一个反馈回路是一个在电感电容电路电容器 里的变化的电压电平，连接一个高压变压器去收集额外能量。 无同步 火花激励发电机 来自唐•史密斯 维持共振并获得自由能～～ 解说: 似乎我们需要去给电容器电路充电到大于能源本身的一个能级。看第一眼，这似乎是个不可能的任务，但实际上解决这个问题相当简单。 充电系统是被过了筛的，或用特斯拉先生的术语说是“盲”的，因此它“看”不到电容器里电荷的存在。要实现这一点，电容器的一端被接地，而另一端连接到高能线圈，线圈的第二端则悬空。在连接到这个更高能级的通电线圈之后，来自大地的电荷可以对电容器充电到一个非常高的电平。 在这种情况下，充电系统“看”不到电容器里已经有电荷存在。每个脉冲被处理成好象它是前所未有的第一次脉冲。这样，电容器可以就可以达到一个比其本源更高的能级。 在能量的累积后，它通过放电火花隙对负载放电。此后，这个过程无限期地一次又一次地重复。 评论:激励火花的频率必须匹配输出线圈的谐振频率(电容器2和14就是用于实现这一目的)。这是一个多火花激励。 评论: 充电器从大地到电路11 – 15进行抽取，这台装置从周围的空间汲取电荷。由于这样，如果不接地，它就无法适当运行。如果你需要市电频率，或不想要输出火花，那么请阅读下面的部分„„。可以使用不对称的变压器(请读下面的部分)。 可能的火花激励发电机配置 (来自俄罗斯论坛) 评论:上面显示的L1特斯拉线圈是通过火花f1给予能量的。谐振的，降压变压器L2通过输出火花f2连接到L1特斯拉线圈。f1的频率大大高于f2。 无同步的火花激励发电机 来自唐•史密斯 解说 备注: 一个普通的电容器作为分离其极板上的电荷的装置。 在普通电容器里的总电荷为零 (阅读教科书)。 只在电容器里有一个电场。电容器外面电场为零(由于场互相抵消)。 至此，连接极板到地我们还不能在这个电路里得到电流流动: 备注:一个分离型型电容器作为为极板累积电荷的装置。 总电荷在分离电容器上为零 (阅读教科书)。至此，通过连接分离电容器的一个极板到地，我们将得到一个电流要这个电路里流动(因为有一个外场)。 备注: 如果一个普通电容的只有一个极充电我们得到相同的情形。至此，连接一个普通电容器的未充电极板到地，我们也将得到一个电流在这个电路里流动(由于有一个外场)。 结果 最简单的自由能装置 备注: 普通电容器的电容量比一个分离极板型电容器原电容量大得多(如果其极板彼此贴近)。 评论:S1和S2之间的时间极短。 备注:这是一个在协调系统中的能源依赖性的实例。. 这是一个所谓零点能的实例。 不对称电容器 (电流放大???) 评论:右边极板的电容量(大小)比左边的极板大得多。 评论:大地的电荷会源源不断地到右手边的极板，直至由第二个火花(“S2”)导致外场跌落至零那一刻。在第二个火花的瞬间，它从大地携带更多的电荷流去湮灭外场，因为右手边的极板的电容量要大得多。“更多的电荷”意味着“更大的电流”，因此你通过这样的配置实现了电流的放大。 评论:在两个火花发生后，右边极板的终端的场不为零，这是因为额外电荷从大地流入(“泵浦”)而导致场的残余。 在火花激励发电机中的“盲”充电系统的原理 解说:因为从“长”线圈通过“短”线圈的总磁力线接近于零(一半在一个方向，而另一半在相反方向)，一个“短”的线圈不能看到“长”线圈里的振荡。 评论:对这种不对称变压器的个人情况，要得到更多的详细信息，请阅读关于专门的不对称变压器部分。 关于火花激励发电机的评论: 所有反电动势电路原理图均可用于火花激励发电机 评论: 除非任何这一类的电路有一个接地连接，否则负载中将不会有电流产生。仅仅用一个单一的火花就有可能激励吗 (,,,) 为使在火花激励发电机中有更多的不对称, 为在火花激励发电机中的一个激励, 来自唐•史密斯 评论:这样的配置在激励后变得更多的不对称。 解说 对称被火花摧毁 如果由单一的发电机F1生成的频率上Ra和Rc的阻抗相同，那么导致电压在点A和点B上同样是同一的，这就意味着输出为零。 如果电路的激励是通过一个火花产生的极尖锐的、仅有正电的直流电压尖峰，那么Ra和Rc的电抗将会不同，于是则有非零输出。 这里有一个可能的选择。请注意必须调整输出线圈的位置，其最佳定位基于电阻器Rc的值和由单一发电机F1产生的频率。 这里是另一个可能的配置。这里，输出线圈的定位基于L1和L2: 列线图 列线图应用: 从你选择的30千赫兹频率(紫色)起画一直线，穿过你所选择的100毫微法电容器值，并把线延伸至感应系数线(蓝色)上，如上示。 你现在可以从红线上读出电抗，我看到的好象是51欧姆。这意味着当电路运行在30千赫兹频率时，则电流流经你的100 nF电容器将与流经一个51欧姆电阻一样。 读出蓝色的“感应系数”线，即在那个频率上同样的电流流动会以一个有着0.28毫亨的感应系数的线圈出现。 火花激励发电机的现代选项 共振线圈中的反电动势抑制 版本 3 唐•史密斯制作 评论:请注意这里用了一条长线和一个火花的激励，而附加的电容器用于产生非对称性(,,,) 版本??? 唐•史密斯制 能量增殖的多线圈系统 版本??? 塔里埃尔•卡帕纳泽制 无描述，所以请阅读下面部分„„ 卡帕纳泽过程 该过程只需要4个步骤: 步骤 1 一个电感电容(线圈,电容器)电路被脉冲，并决定其共振频率(也许是通过一个火花隙馈入能量并调节附近的一个线圈以使能量收集最大化)。 步骤 2 火花激励发电机的进程引起电感电容电路中的能级增高。通过火花隙馈给的能量生成了一个非常陡峭的方波信号，其中包含着每一个频率。电感电容电路自动谐振在自己的频率上，就象一个铃铛在敲击时总是产生相同的音乐频率，不管你用什么方式去敲击它。 步骤 3 电感电容电路的输出波形于是操纵去提供了一个振荡在本地市电电源频率上的输出(典型地50赫兹或60赫兹)。 步骤 4 最终，通过滤波后振荡平滑化，以提供一个市电频率的输出功率。 评论:所有过程在卡帕纳泽的专利中已经做了陈述。因此这里不再有陈述或机密情报提供。卡帕纳泽的过程是该火花激励发电机的过程。 评论: 依我看，唐史密斯和卡帕纳泽的设计差别在于输出电路里的变极器或调制器。在市电频率上，在一个强力的变极器里你需要一个巨大的变压器芯。 阅读下面章节以发现更多的秘密„„ 现代选项 降低电感电容电路的频率到市电频率(调制) 评论:可以用方波来代替正弦波以改善晶体管的加载。这与塔里埃尔•卡帕纳泽专利的输出部分非常相似。这种方法不需要一个带有巨大芯体的强力变压器去得到50赫兹或60赫兹。 唐•史密斯的选项(帕特里克•凯利的猜测)。 评论:没有高频高压降压变压器，但一个降压变压器被用于市电频率，这意味着需要一个巨型芯。 对于两个原理图: 你必须选择负载以使输出功率最大化。极低和极高的负载都将使得负载中无能量(因为输出电路里的电流流动被谐振电路里的电流流动所约束)。 能量增益 (对1.1和1.2秘密的评论) 我们必须考虑两种选择: 1.反电动势抑制 (1.1) 2.通过一个火花激励 (1.2) 这些选项是不同的 然而，在两种情况下，发生能量的增加是由于电荷泵浦自大地。在特斯拉先生的术语中为——“一个电荷漏斗”，或在现代术语中是“一个电荷泵”。 1. 第一种情况，对于振荡电路的问题是要“创建”一个在周围空间有着高强度电组分的电磁场。(理想情况下，只需要对高压电容器充分充电一次既可。此后，如果电路是无损的，那么振荡将无限期地维持下去而无需进一步的输入功率)。 这是一个“诱饵”，以吸引周围空间的电荷。 创建这样的“诱饵”只需很少的能量„„ 接着，把“诱饵”移向电路的一侧，这一侧是电荷之源(地)。现在的“诱饵”和电荷之间的分隔是如此之小，于是击穿发生。电路内在的寄生电容将被立即充电，在电路两端产生一个电压差，依次导致寄生振荡。这些振荡中所包含的能量就是我们想要捕获并应用的能量增益。这种能量为负载提供功率。这非常有用的电磁场包含着我们的剩余能量，它振荡的方向垂直于“诱饵”场的振荡方向，而因为这种非常重要的差异，输出功率振荡不会摧毁它。这一重要因素的产生是因为线圈是用相反的两半绕制的。寄生振荡逐渐消失，传递所有的能量到负载。 这种能量增益重复再三，火花接着火花。火花产生越频繁，剩余功率输出越高。既是，火花频率越高(由跨火花隙的更高的电压引起)，功率输出越高，并使过程的效率越高。几乎不曾需要过任何额外的“诱饵”能量。 2. 第二种情况，我们必须把电容器电路充电到高于能量本身来源的一个能级。乍一看，这似乎是不可能的任务，但问题的解决是相当容易的。 充电系统是被遮蔽的，或用特斯拉先生的术语来说是“盲目”的，以至它不能“看”到电容器里电荷的存在。要实现这一点，电容器的一端接地而另一端连接到高能线圈，线圈的另一端悬空。在连接到更高能级的通电线圈后，来自大地的电荷可以对电容器充电到一个非常高的电平。 这种情况下，充电系统“看”不到电荷已经在电容器里。每个脉冲被处理成好象是首次生成的脉冲。这样，电容器可以达到一个比其自身源更高的能级。 在能量的积累后，它会通过放电火花隙放电。之后，过程一次又一次地无限期重复„„ 这个过程不要求有反电动势的抑制 3. 应该注意到，上述的选项 1 和选项 2 可以结合起来。 秘密 2 可用开关控制的电感 电感由两个位置互相靠近的线圈组成。它们的连接显示在前面。 施工:当建造这种配置时，会有许多不同的选项，因为有各种风格的芯可用 于这种线圈: 1. 空芯 2. 铁磁性棒芯 3. 铁磁体环形芯 4. 变压器风格的铁磁体芯 属性:(用多种芯体进行多次测试) 如果你短接电感器 L1 或 L2 中的一个，总电感 Ls 的值不变。 (这可能在19世纪的时候就已经由特斯拉首次测试过了)。 技术应用: 这种能量的产生是基于不对称的过程: 1. 以电流 I 馈给总电感 Ls 。 2. 然后短路电感器之一(比如说，L1)。 3. 排干电感器L2的能量进入一个电容器。 4. 排干L2后，随即从L1移去短路，再短路L2，然后排干L1的能量进入一个电容器。 问:由于过程的不对称，有可能获取双倍的能量吗，如果不，那么错在哪里, 答:我们需要开始绕制线圈并做测试。 线圈实际制做实例 一个线圈绕制在一个变压器的具有磁导率1500(并不重要)的铁磁体芯上(尺寸也不重要)，它是作为电源变压器而设计的。每半线圈为0.33毫米直径导线(不重要)绕200匝(不重要)。总电感 LS 约为 2 mH (不重要)。 一个线圈绕制在一个具有磁导率1000(并不重要)的环形铁磁体芯上。每半线圈为0.33毫米直径导线(不重要)绕200匝(不重要)。总电感 LS 约为 4 mH (不重要)。 一个普通的层压铁芯变压器设计用于50-60 Hz 电源(大小不重要)，按每半线圈绕制。总电感 LS 约为 100 mH (不重要)。 测试目的 测试是要确定线圈的属性，然后测量出线圈L2短路和非短路的LS 电感，然后比较结果。 评论:所有的测试只需用环形线圈就可完成，因为其它线圈已经显示出具有相同的属性。你可以重复这些测试并且自行确认。 选项 1 这些简单的电感测量可以用普通的电阻电感电容表进行测量，就象下面所示的一样: 进行测量: 非短路线圈的总线圈电感LS 测量的数字被记录下来。然后短路L2线圈并再次测量电感LS ，并记录结果。然后比较两次测量的结果。 结果:电感LS 无变化(精度约为百分之一)。 选项 2 用了一个特殊的设置，其组成有一台模拟示波器，一台数字伏特计和一台信号发生器，用以测量L2短路和非短路时在电感 LS 上的电压。 测量后，对所有的数据进行比较。 设置原理图: 测量顺序 使用示波器测量电阻上的电压，而用伏特计测量电感器上的电压。在短路L2之前和之后都取出读数。 结果:电压依旧无变化(精度约为百分之一)。 附加测量 在做上述测量前，测量跨L1和L2的电压。两个半边上的电压是在总电感器LS 上的电压的一半。 评论:选用了大约10千赫的频率是因为线圈在这个频率上没有寄生谐振或在一个低频上。用一个有着E形铁磁体变压器芯的线圈重复做所有的测量。全部结果都一样。 选项 3 电容器再充 目的是要去匹配电容器上的电压，在通过与一个电感器的交互作用再充电之前和之后。电感器可以通过开关连接到电路。 实验条件 一个电容器由电池充电，并通过第一个二极管连接到电感器(包括对振荡保护)。在反馈的那一刻，电感器的一半被第二个二极管(由于它的极性)旁路，而电感必须保持不变。如果再充电后的电容器，电容器的电压是相同的(但具有反极性)，然后将有电产生(因为一半的能源保留在电感器的被旁路的一半中)。 理论上，这是不可能的，为此一个普通的电感器由两个线圈组成来执行此操作。 结果: 结果证实了预测 —— 剩下的能量多于电容器给线圈的能量(20%的精度)。 测试元件:电容器: 47 纳法拉;电感器:Ls 约为 2 mH;肖特基二极管:BAT42;所用电压:12 V。 对选项 3的验证结果 对这些结果的验证以及进一步提高精度，所有测量都用替换元件再做重复测试。 测试元件:电容器 :1.5 纳法拉;总电感:1.6 mH;锗二极管(俄罗斯)D311;充电电压:5V。 结果:确认了此前的测量(a)如下示: (a) (b) 再充电的精度改善了百分之十。而且，还做了没有第二个二极管的检验测量。 结果是基本上与使用旁路二极管的测量是相同的。失踪的10,的电压可以解释为展宽电容器的电感以及在其中的电阻所造成的损失。 继续测试 旁路二极管被翻转，并再做一次测试。 结果:看来是完全准确的„„ 进一步测试 一台示波器被连接到线圈以取代电容器，为了避免第一个二极管的影响，所以观察振荡要基于展宽电容器的电感。 结果:电容器重复充电的精度提高了5%(由于撤除了第一个二极管的影响)。在主电容器被关闭(通过二极管)后，你能看到通过电感器的展宽电容引起的振荡。基于高于主电容器4到6倍的振荡频率，你可以估计展宽电感为16到25倍低于主电容器。 仍然进一步测试 结合两种情况(并且无第一二极管)进行振荡电路旁路和测试: 结果:轮廓 (振荡电路)未被破坏，但被大大分流了。可以通过考虑当两个二极管都在导通的时刻分流电路来做出解释。此外，还显示了下行二极管上的电压(时标被拉伸)。负电压几近最大值。 仍然进一步测试 用分路电流以振荡模式对一个电容器充电。 条件:增加了一个47纳法拉的充电电容器。 结果: 无分流电路时对一个电容器充电。其上的终止电压是0.8 V，而电压的升高和降低基于电容器的值。 测试的总体结果(选项 1、2和 3 ) 在系统中以电磁场反馈的交互作用的对称(如交换电感)似乎被侵犯，而这意味着这项配置可被用来产生能量。 评论:您需要选择负载，以获得最大的功率输出。非常低和非常高的负载都将几乎没有能量发送给负载。 可开关控制电感的图解 解说:有两种电流:主电流和旁路电流。 如果输出电容器放电，主电流和旁路电流运行在一个方向通过相同的输出电容器。 如果输出电容器充电，无旁路电流。 现代选项? 可开关控制电感 版本 1 当一个线圈的一部分被短路时，会有更多的电感: 解说: 线圈的中间部分与其两端部分以相反方向绕制。 评论:当它的两端部分短路时(用中国做的电阻电感电容计测量)，上图所示线圈有着双倍的电感: 版本2 唐?史密斯制 但这看来象是在一个不对称变压器中的谐振????? 版本 3 塔里埃尔•卡帕纳泽制 无描述„„??? 继续读进一步的详细资料„„ 可开关控制电感的基础 (特斯拉专利) 秘密 3 不对称变压器 具有磁场反馈回路(第二个秘密的改进) 在一台不对称变压器中是违反楞次定律的 (因此不可能作为一台普通变压器使用) 一个不对称变压器可以有两个线圈:L2 和 LS。线圈 L2 绕在环形芯的一边，而 LS 的绕制是要把环形和线圈 L2 都包起来，如下示: 或者，这种配置可以用样式广泛的变压器芯来实现: 一个选项是使用上面的配置(开关电感器)并添加多一个线圈: 现在，您已了解此系统的运作原理，您可以使用任何你需要的配置。例 如: 某些种类的不对称变压器的图解 一台不对称变压器的功当量 这个例子显示了一台普通变压器，绕制在E形芯上，并外加一个外部激励磁体。 换句话说:依然使用 L2，但取代 LS 的是用了一块激励磁体。 结果: 1. 跨线圈L2生成的电压基于L2的匝数，但穿过L2的短路电流并不基于线圈L2的匝数。 2. 你需要选择连接到L2的负载以得到最大化的功率输出。非常低和非常高的负载，都几乎没有功率输出。 非对称变压器中的谐振 第一个线圈用作能量的转换器，而第二个线圈则作为能量的接收器。 它非常象广播电台，接收器远离发射器，而且没有回馈。第一线圈以并联共 振方式工作(尽管两个原理图看起来很象)。 所以: 你能在 L2 上 得到比在 LS 更多的电压。 一个实验: 条件: 共振频率约为10 kHz。总电感 LS是 2.2 mH，L2电感(与 L1电感同)是100 mH，LS2 的比率是1:45，带有E形芯，磁导率为 2500。 结果: 在共振频率上，可以有一个电压是50倍高于以所有线圈LS匹配的部分(L1或L2)的，而在R上的电压变化不会超过15,。 LS和L2之间的电压相移约为90度。 (振幅相等) 此外 一个附加的降压线圈 LD 围着 L2,绕制，匝数比 50:1 (与L2匹配)，而负载电阻 RL = 100 欧姆，并与它连接。 结果 电流消耗的变化(通过跨R的电压测量估计)不会超过15%。 不对称变压器的使用的现代选项 唐?史密斯制 原理图如下: 评论:在火花之间，L2 有一个电压在其两端。如果 RL 直接连接到 L2，那么将会没有共振也没有输出电流，没有火花也没有输出电流。 更加准确: 评论:L2 在其两端上无电压(无火花)。这是普通的反电动势抑制，由尼 特斯拉创造。 古拉? 更有益的 评论:L2 在其两端没有电压(无火花)。 秘密 3.1 基于短路线圈的不对称变压器 介绍 注:短路线圈上的电压分布基于激励线圈的定位。 陈述 情形 1:激励线圈居中: 结果:在短路线圈上我们有了电压分布的完整周期。 不对称变压器的结构 基于短路线圈 情形 1 短路线圈向一个方向绕制 结果:输出不以任何方式影响输入。 解说:来自输出线圈的信号在输入线圈上产生零电压差。 注:应该调整线圈的定位以得出最佳结果。 情形 2:短路线圈由中间向外向相反方向绕制，而只有一半的线圈是短路的: 结果:输出不以任何方式影响输入。 解说:来自输出线圈的信号在输入线圈上产生零电压差。 注:应该调整输入线圈的定位以得出最佳结果。 注:线圈的定位基于芯的磁导率。磁导率越高意味着在一开始时的分布点越相似。 最佳定位: 要找出线圈的最佳位置，把信号发生器连接到输出，然后找出线圈所在位置时输入终端显示为零。或者，用电阻电感电容计连接到输入终端，然后找到线圈所在位置是当输出终端短路时读数不发生变化之处。 短路线圈的现代应用 唐?史密斯制 情形 1 情形 2 注:必须调整线圈的位置直至输出对输入的影响为零。. 牢记:任何用于激励周围空间的(输入)能量都不应该出现在负载。 情形 2 的一个例子 唐?史密斯制 评论;可调节输出线圈与输入线圈谐振，但这对原理的理解并不重要。只 用单个火花激励是可能的(非谐振)，但火花的频率直接影响输出功率。 情形 1 的一个范例 塔里埃尔•卡帕纳泽制 评论:调整线圈的位置以获得最佳结果。 短路线圈的现代应用 谢尔潘诺夫?瓦勒拉制(俄罗斯论坛的“SR193”) 评论:这样的配置没有超单元效应(OU effect，OverUnit effect)，但可以在共振(火花激励)模式中用作反电动势抑制来获得一个激光效果(极端激励累加效应)。 评论:这是上图中的旁路线圈的一半的基础。 唐?史密斯 评论: 特斯拉先生说:“主要和附加线圈的最优解是 3/4L 和 L/4。”这里用了这个比率了吗, 不对称变压器(基于短路线圈)与降压变压器结合, 不对称在前面连接的一些相关备注 (有用的备注) 在线圈的一个半边增加一些匝，而在另一半减去一些匝。以电感LD 创建了一个额外磁场H3 。 结果:总电感垢很大一部分起着电感器的作用，而小部分则起着电容器的作用。 这是众所周知的事实(阅读书籍)。 线圈上的总电压少于它的两个一半。 黄色 – 全部线圈上的电压。 红色 – 在线圈上较大那部分上的电压。 结果:在线圈两个一半上的电压是全部线圈上的电压的四倍。测量是在频率带 10 千赫到 100 千赫做出的。 这里是电容器在线圈上放电的结果: 秘密 4 电流放大 如果有许多不对称变压器，并有一个公有的磁通流经它们，它们不会影响这个磁通流，因为任何一个不对称变压器都不会影响这个磁通流。如果次级L2变压器线圈随即连接，这就产生了电流放大。 结果 你有了一个不对称变压器的堆栈风格的配置。 对于在Ls内部的的扁平域(清一色的)，可以在两端配置附加的匝。 实际制做线圈的例子 线圈的构造有5个零件，组成有具有磁导率2500的E形铁氧体芯，并有塑料包皮的导线绕制。中间部分的L2有25匝，而边缘部分有36匝(以平衡其上的电压)。所有部分并联连接。线圈 LS 在其两端有着平滑的线匝，而且LS用的是一个单层绕组，其线匝数基于所用导线的直径。 这些特殊线圈的电流放大率是4倍 LS 电感的改变是3%(如果L2短路)。 秘密 5 尼古拉?特斯拉的“红箭”车的能源是 铁磁共振 评论:要了解电磁反馈，你必须考虑其行为就像在一个区域中的群体行为，或者，象自旋波(像一排倒下的多米诺骨牌，每一个都是被前一个推翻的)。 铁磁共振的基础 当一件铁磁材料放到一个磁场中时，它能吸收垂直于磁场的方向的外部电磁辐射，使铁磁在正确的频率上共振。 这是特斯拉先生发明的能量放大变压器 问:自由能源设备中的铁磁棒有什么用, 答:它可以无需强大的外力就改变沿磁场方向的材料的磁化强度 问:铁磁共振频率的范围在数十千兆赫兹，是真的吗, 答:是的，是真的，而铁磁共振的频率基于外部磁场(高场 = 高频)。但用铁磁体则有可能无需施加任何外部磁场就可获得共振，这是所谓的“自然铁磁共振”。在这种情况下，磁场的界定是通过局部样品的磁化的。这里，吸收频率发生在宽波段，由于磁化条件可能变化非常大，所以你必须使用一个很宽的频带去获取铁磁共振。 一个可能获得自由能的过程 1. 把一个铁磁体置于一个短电磁脉冲下，甚至无需外部磁场，会导致自旋进动的捕获(域将具有群体行为，因此铁磁体可以很容易地被磁化)。 2. 铁磁体的磁化可以通过外部磁场。 3. 通过强度较弱的外部磁场引起强烈的样品磁化，其结果是能量的捕获。 评论: 对样品的辐照和磁化过程人必须使用同步。 有用的评论:假如线圈的两端被定位在线圈的一侧，铁磁屏蔽不会破坏任何在里面的线圈的电感。 但这个线圈能够磁化铁磁屏蔽。 秘密 5 继续„„ 两个在公共轴线上的线圈 (驻波、自旋波、多米诺效应、激光影响、开端式共振腔，等等„„) 解说:驻波不仅在特斯拉的“马蹄铁”磁体中，而且在特斯拉的铁磁体变压器中也可以被激励(被火花激励)。 评论: 激励可以通过线圈的连接配置成不同的方式。线圈的振荡频率基于 其中的匝数(一个在的变化可能是由于这个因素)。 实际线圈 评论:线圈在棒体上的定位取决于所用的是什么样的铁磁体材料，及其大小。要通过实验确定最优化配置。 一个变压器可以有两对线圈:激励(管状)，共振或负载(内部) ——参见特斯拉的图片 一台不对称堆栈变压器的环形版本 电感器L2安装在中间环的短路芯之间，而线圈LS(未显示)缠绕着所有三层环，覆盖着整个环形——这是普通的环形线圈。 短路的数量基于你的要求，以及对电流放大的影响。 继续„„ 总结 1. 能量守恒定律是对称互作用的结果(不是原因)。 2. 摧毁对称互作用的最简单方法是应用电磁场反馈。 3. 非对称的所有系统都在能量守恒定律的覆盖区域之外。 不能违背能量守恒定律 (该定律覆盖的领域仅仅是对称互作用) 本文档中没有包含私人的或国家的秘密 本文档中没有现成的原理图，所有的图表只作为理解涉及原理的辅助手段而 提供。