热膨胀系数热膨胀系数
【热 膨胀】物体因温度改变而发生的膨胀现象叫“热膨胀”。通常是指外压强不变的情况下,大多数物质在温度升高时,其体积增大,温度降低时体积缩小。在相同条件 下,气体膨胀最大,液体膨胀次之,固体膨胀最小。也有少数物质在一定的温度范围内,温度升高时,其体积反而减小。因为物体温度升高时,分子运动的平均动能 增大,分子间的距离也增大,物体的体积随之而扩大;温度降低,物体冷却时分子的平均动能变小,使分子间距离缩短,于是物体的体积就要缩小。又由于固体、液 体和气体分子运动的平均动能大小不同,因而从热膨胀的宏观现象来看亦有显著的区...
热膨胀系数
【热 膨胀】物体因温度改变而发生的膨胀现象叫“热膨胀”。通常是指外压强不变的情况下,大多数物质在温度升高时,其体积增大,温度降低时体积缩小。在相同条件 下,气体膨胀最大,液体膨胀次之,固体膨胀最小。也有少数物质在一定的温度范围内,温度升高时,其体积反而减小。因为物体温度升高时,分子运动的平均动能 增大,分子间的距离也增大,物体的体积随之而扩大;温度降低,物体冷却时分子的平均动能变小,使分子间距离缩短,于是物体的体积就要缩小。又由于固体、液 体和气体分子运动的平均动能大小不同,因而从热膨胀的宏观现象来看亦有显著的区别。
【膨胀系数】为表征物体受热时,其长度、面积、体积变化的程度,而引入的物理量。它是线膨胀系数、面膨胀系数和体膨胀系数的总称。
【固 体热膨胀】固体热膨胀现象,从微观的观点来分析,它是由于固体中相邻粒子间的平均距离随温度的升高而增大引起的。晶体中两相邻粒子间的势能是它们中心距离 的函数,根据这种函数关系所描绘的曲线,如图2-6所示,称为势能曲线。它是一条非对称曲线。在一定温度下,粒子在平衡位置附近振动、具有的动能为EK, 总能量为EK与相互作用能EP之和,它在整个运动过程中是守恒的。图中,粒子间最接近的距离是r′,最远的距离是r〃。由于距离减小所引起的斥力增长比由 于距离增大所引起的引力下降快的多,因而粒子间接近的距离与粒子间远离的距离关系是 r0r′<r〃-r0所以两相邻粒子中心的平均距离为 变的情形。由此可见,当晶体温度升高,粒子热振动加剧,体积膨胀。
【固体的线膨胀】由于固体随温度的变化而变化,当温度变化不太大时,在某一方向长度的改变量称为“固体的线膨胀”。例如,一细金属棒受热而伸长。固体的任何线度,例如,长度、宽度、厚度或直径等,凡受温度影响而变化的,都称之为“线膨胀”。
【线 膨胀系数】亦称线胀系数。固体物质的温度每改变1摄氏度时,其长度的变化和它在0℃时长度之比,叫做“线膨胀系数”。单位为1/开。符号为αl。其定义式 是 即有lt=l0(l+αlt)。由于物质的不同,线膨胀系数亦不相同,其数值也与实际温度和确定长度l时所选定的参考温度有关,但由于固体的线膨胀系数变 化不大,通常可忽略这种变化,而将α当作与温度无关的常数。
【固体的面膨胀】当固体的温度变化不大时,其表面积随温度的升高而增大,这一现象叫“固体的面膨胀”。遵循的规律为:St=S0(1+αst)式中αs为面膨胀系数,单位是1/开,其量值为αs≈2ατ。
【固体的体膨胀】当固体的温度变化不大时,其体积随温度的升高而增大,这一现象叫“固体的体膨胀”。
【体 积膨胀系数】或称“体胀系数”。无论物质是哪种(固体、液体或气体)形态的变化,都称之为体膨胀。当物体温度改变1摄氏度时,其体积的变化和它在0℃时体 积之比,叫做“体积膨胀系数”。符号用α表示。设在0℃时物质的体积为V0,在t℃时的体积为Vt,则体胀系数的定义式为 即有Vt=V0(1+αt)。由于固体或液体的膨胀系数很小,为计算方便起见,在温度不甚高时,可直接用下式计算,无需再求0℃时的体积 V0V2=V1[1+α(t2-t1)]。式中V1是在t1℃时的体积,V2是在t2℃时的体积。这一式只适用于固体或液体,因为气体物质的膨胀系数值较 大,不能运用此式。
【液体热膨胀】液体是流体,因而只有一定的体积,而没有一定的形状。它的体膨胀遵循Vt=V0(1+βt)的规律,β是液体的体膨胀系数。其膨胀系数,一般情况是比固体大得多。
【气 体的热膨胀】气体热膨胀的规律较复杂,当一定质量气体的体积,受温度影响上升变化时,它的压强也可能发生变化。若保持压强不变,则一定质量的气体,必然遵 循着Vt=V0(1+γt)的规律,式中的γ是气体的体膨胀系数。盖·吕萨克定律,反映了气体体积随温度变化的规律。这一定律也可表述为:一定质量的气 体,在压强不变的情况下,温度每升高(或降低)1℃,增加(或减小)的体积等于它在0℃时体积。
【反常膨胀】一般物质由于温度影响,其体积为热胀冷缩。但也有少数热缩冷胀的物质,如水、锑、铋、液态铁等,在某种条件下恰好与上面的情况相反。实验证 明,对0℃的水加热到4℃时,其体积不但不增大,反而缩小。当水的温度高于4℃时,它的体积才会随着温度的升高而膨胀。因此,水在4℃时的体积最小,密度 最大。湖泊里水的表面,当冬季气温下降时,若水温在4℃以上时,上层的水冷却,体积缩小,密度变大,于是下沉到底部,而下层的暖水就升到上层来。这样,上 层的冷水跟下层的暖水不断地交换位置,整个的水温逐渐降低。这种热的对流现象只能进行到所有水的温度都达到4℃时为止。当水温降到4℃以下时,上层的水反 而膨胀,密度减小,于是冷水层停留在上面继续冷却,一直到温度下降到0℃时,上面的冷水层结成了冰为止。以上阶段热的交换主要形式是对流。当冰封水面之 后,水的冷却就完全依靠水的热传导方式来进行热传递。由于水的导热性能很差。因此湖底的水温仍保持在4℃左右。这种水的反常膨胀特性,保证了水中的动植 物,能在寒冷季节内生存下来。这里还应注意到,冰在冷却时与一般物质相同,也是缩小的。受热则膨胀,只有在0℃到4℃的范围内的水才显示出反常膨胀的现象 来。
通过上面一名词,还是不能解决一些在机械装配中内孔装配的问题。请各位高手在此贴进行交流。谢谢!
体膨胀系数β=ΔV/(V*ΔT)
线膨胀系数α=ΔL/(L*ΔT)
材料
线膨胀系数(×0.000001/°C)
×10-6
一般铸铁
9.2-11.8
一般碳钢
10~13
铬钢
10~13
镍铬钢
13-15
铁
12-12.5
铜
18.5
青铜
17.5
黄铜
18.5
铝合金
23.8
金
14.2
常用材料的热膨胀系数 ×10-6
一般金属材料值:(10~20)×10-6
表2.1.17 节流件与管道常用材料的热膨胀系数 ×106 (mm/mm·℃)
t/℃
-100~0
20~100
20~200
20~300
20~400
20~500
20`600
20~700
20~800
20~900
20~1000
15号钢、A3钢
A3F、B3钢
10号钢
20号钢
45号钢
1Cr13、2Cr13
Cr17
12Cr1MoV
10CrMo910
Cr6SiMo
X20CrMoWV121
1Cr18Ni9Ti
普通碳钢
工业用銅
红铜
黄铜
12Cr3MoVSiTiB*
12CrMo*
灰口铸铁**
10.6
—
—
—
10.6
—
10.05
—
—
—
—
16.2
—
—
—
16.0
—
8.3
11.75
11.5
11.60
11.16
11.59
10.50
10.00
9.80~
10.63
12.50
11.50
10.80
16.60
10.60~
12.20
16.60~
17.10
17.20
17.80
10.31
11.20
10.5
12.41
12.60
12.12
12.32
11.00
10.00
11.30~
12.35
13.60
12.00
11.20
17.00
11.30~
13.00
17.10~
17.20~
17.50
18.80
11.46
12.50
13.45
12.78
13.09
11.50
10.50
12.30~
13.35
13.60
11.60
17.20
12.10~
13.50
17.60
17.90
20.90
11.92
12.70
13.60
13.00
13.38
13.71
12.00
10.50
13.00~
13.60
14.00
12.50
11.90
17.50
12.90~
13.90
18.00~
18.10
12.42
12.90
13.85
13.93
14.18
12.00
11.00
12.84~
14.15
14.40
12.10
17.90
13.14
13.20
13.90
14.60
14.38
14.67
13.80~
14.60
14.7
13.00
12.30
18.20
13.50~
14.30
18.60
13.31
13.50
14.81
15.08
14.20~
14.86
18.60
14.70~
15.00
13.54
13.80
12.93
12.50
13.50
12.48
13.56
13.16
14.40
t/℃
—
0~425
0~485
0~540
0~595
0~650
0~705
Cr5Mo***
—
12.30
12.50
12.70
12.80
13.00
13.10
*采用该列数据时,工作温度下的管道内径或节流件开孔直径,应采用下式计算:D=D20[">∧D(t-25)];d=d20[">∧d(t-25)]。
**灰口铸铁的20~100℃范围为10~100℃范围。
***采用该列数据时,工作温度下的管道内径或节流件开孔直径,应采用下式计算:D=D20[">∧D(t-0)];d=d20[">∧d(t-0)]。
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